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量子博弈——“PQ”问题

物理学报 2024年第3期73卷 82-88页

作者：杨晓堃李维黄永畅北京工业大学理论物理研究所北京100022

研究了量子博弈中的“PQ”问题,重点探讨了参与者策略制定、收益分配和量子效应对博弈结果的影响.首先回顾了量子博弈理论的发展,并对经典博弈与量子博弈进行了对比,详细定义了参与者和策略空间,并利用收益矩阵和量子操作符进行了建模.... 详细信息

研究了量子博弈中的“PQ”问题,重点探讨了参与者策略制定、收益分配和量子效应对博弈结果的影响.首先回顾了量子博弈理论的发展,并对经典博弈与量子博弈进行了对比,详细定义了参与者和策略空间,并利用收益矩阵和量子操作符进行了建模.为解决“PQ”问题,提出了量子策略选择和优化算法,并设计了针对该问题的量子算法.在实际应用和案例研究方面,通过评述经典双人博弈——“PQ翻硬币”问题,表明当其中一个参与人采用量子策略时,他可以打败他的经典对手,获得更高的收益.通过量化手段,把整个“PQ”问题放在一个更为普遍和公平的条件下,对其推广并从多个方面和角度再次对其进行研究.同时,给出了“不完全公平博弈”和“完全公平博弈”的定义,对量子硬币翻转博弈(Meyer 1999 ***.821052)进行了修改,使博弈公平,并研究了量子硬币翻转的多轮版本.最后对“PQ”问题的局限性与扩展性进行了讨论,并展望了量子博弈研究的未来发展方向.

关键词：量子博弈经典博弈量子计算 “PQ”问题

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用于氚产生率在线测量的小型背靠背锂玻璃探测器

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强激光与粒子束 2024年

作者：安力杨杰成肖军韩子杰蒋励郭海萍中国工程物理研究院核物理与化学研究所

为了实现强伽马场环境下的造氚率在线测量，研制了小型“背靠背”6Li/7Li玻璃探测器。每块锂玻璃闪烁体的尺寸为3.0 mm×3.0 mm×0.4 mm，闪烁体之间及侧面采用0.5 mm二氧化钛作为反射层，整体尺寸为4.0 mm×4.0 mm×1.3 mm。7Li玻璃探... 详细信息

为了实现强伽马场环境下的造氚率在线测量，研制了小型“背靠背”6Li/7Li玻璃探测器。每块锂玻璃闪烁体的尺寸为3.0 mm×3.0 mm×0.4 mm，闪烁体之间及侧面采用0.5 mm二氧化钛作为反射层，整体尺寸为4.0 mm×4.0 mm×1.3 mm。7Li玻璃探测器测量伽马产生的信号作为6Li玻璃探测器的伽马本底扣除。通过对标准60Co源的伽马射线脉冲幅度谱测量，验证了两个闪烁体对伽马场响应的一致性；在反应堆热中子孔道处和252Cf中子源直照等强伽马环境下测量了脉冲幅度谱，获得的中子伽马信噪比都大于1，表明可以有效扣除伽马本底。验证实验研制的锂玻璃探测器在强伽马场环境下仍能有效甄别伽马，可用于聚变堆和聚变-裂变混合堆实验包层模块内造氚率高精度在线测量。

关键词：强伽马场造氚率在线测量锂玻璃探测器

基于辅腔锁相的单频光纤激光被动相干合成技术

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中国激光 2024年

作者：段良友沈琪皓何幸锴周鼎富刘贞董吉辉刘思吟西南技术物理研究所

设计了一种辅腔锁相的单频光纤激光被动相干合成系统。该系统利用游标效应对传统被动相干合成技术进行改进，在完成激光亮度提升的基础上，实现了环形腔被动相干合成系统的单一纵模输出。在被动合成开环阶段，激光的功率在0.59mW～51.0... 详细信息

设计了一种辅腔锁相的单频光纤激光被动相干合成系统。该系统利用游标效应对传统被动相干合成技术进行改进，在完成激光亮度提升的基础上，实现了环形腔被动相干合成系统的单一纵模输出。在被动合成开环阶段，激光的功率在0.59mW～51.01mW之间，对应平均功率为25.8mW；在闭合主腔阶段，实现了59.97mW多纵模功率合成；闭环辅腔后，完成了66.4mW单纵模激光输出，较开环平均功率提升了2.57倍，对应30km延时的激光线宽为1.2kHz。该技术在相干激光雷达、相干光通信等领域有着广阔的应用前景。

关键词：被动相干合成辅腔锁相光纤激光单纵模

基于单探测器电频标记算法的相干合成影响因子分析

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中国激光 2024年

作者：刘贞张永科沈琪皓何幸锴段良友刘思吟周鼎富西南技术物理研究所

!"#：单探测器电频标记算法是一种基于正交解调确定误差信号的相位控制方法，在相干合成主动相位控制方面具有明显的优势。该算法主要包含调制信号频率、调制信号幅度、积分时间、反馈系数等可变参数，参数的选取对主动相位控制的精度... 详细信息

!"#：单探测器电频标记算法是一种基于正交解调确定误差信号的相位控制方法，在相干合成主动相位控制方面具有明显的优势。该算法主要包含调制信号频率、调制信号幅度、积分时间、反馈系数等可变参数，参数的选取对主动相位控制的精度、速度有很大的影响。首先分析了单探测器电频标记算法实现相干合成的基本原理，然后搭建了两路光纤相干合成系统，对单探测器电频标记算法参数的取值准则进行了实验研究，在实验中改变了积分时间、调制信号幅值、调制信号频率、反馈系数、及控制环路延时五项参数，总结了单探测器电频标记算法参数选取准则。实验研究结果表明:为减小非整数倍积分时间对合成效果的影响，需将积分时间取调制信号周期的10倍左右;调制信号幅值需设置在一定范围内，才能够达到目标合成效率，并且积分时间越长，可取幅值的下限越低；调制信号频率越大，对环路延时误差补偿的精度要求越大，系统控制带宽越高。反馈系数的选取需针对系统的阵列规模、相位噪声水平，平衡控制带宽和控相精度的矛盾；正交解调信号和调制信号之间延时应小于90o以避免控制系统失锁。

关键词： $%&相干激光测风雷达相干合成单探测器电频标记法主动相位控制

改进碲镉汞液相外延方法原位生长正组分梯度薄膜材料

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红外与毫米波学报 2024年第3期43卷 305-313页

作者：霍勤韩红强张诚焦翠灵王仍毛铖铭陆液陈心恬乔辉李向阳中国科学院上海技术物理研究所上海200083

研究了液相外延生长条件对碲镉汞薄膜材料组分梯度的影响,建立了指导液相外延生长的理论模型。通过改变水平推舟液相外延工艺的汞损失速率,生长出具有正组分梯度的碲镉汞薄膜材料。针对这种特定条件下生长的碲镉汞外延薄膜,通过腐蚀减... 详细信息

研究了液相外延生长条件对碲镉汞薄膜材料组分梯度的影响,建立了指导液相外延生长的理论模型。通过改变水平推舟液相外延工艺的汞损失速率,生长出具有正组分梯度的碲镉汞薄膜材料。针对这种特定条件下生长的碲镉汞外延薄膜,通过腐蚀减薄光谱测试与二次离子质谱测试证实了材料具有正组分梯度结构。与传统方法生长的具有负组分梯度的碲镉汞薄膜相比,这种薄膜材料具有相近的表面形貌与红外透射光谱曲线,且具有较高的晶体质量,其X射线衍射双晶摇摆曲线半峰宽达到28.8 arcsec。

关键词：碲镉汞液相外延组分梯度二次离子质谱

高电荷态类硼离子P-P跃迁的实验和理论研究进展

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物理学报 2024年

作者：刘鑫汶伟强李冀光魏宝仁肖君复旦大学现代物理研究所核物理与离子束应用教育部重点实验室中国科学院近代物理研究所北京应用物理与计算数学研究所

高电荷态离子（highly charged ion，HCI）的精细结构及辐射跃迁性质的精确测量不仅可以检验基本物理模型，包括：强场量子电动力学（quantum electrodynamics，QED）效应、电子关联效应、相对论效应、原子核效应等，而且能够为天体物... 详细信息

高电荷态离子（highly charged ion，HCI）的精细结构及辐射跃迁性质的精确测量不仅可以检验基本物理模型，包括：强场量子电动力学（quantum electrodynamics，QED）效应、电子关联效应、相对论效应、原子核效应等，而且能够为天体物理和聚变等离子体物理提供关键原子物理参数。相对于研究较多的类氢和类锂离子体系，类硼离子的精细结构禁戒跃迁的相对论效应和QED效应的贡献很大，高精度实验测量与理论计算为进一步检验多电子体系的基本物理模型提供了重要途径。此外，类硼离子也被认为是最佳的高电荷态离子光钟候选体系。本文主要介绍了类硼离子基态2P3/2-2P1/2跃迁的实验和理论研究最新进展，概述了其精细结构和超精细结构的研究现状，并讨论了使用电子束离子阱结合高分辨光谱学实验技术开展类硼离子超精细分裂实验测量的方案，为未来开展类硼离子超精细分裂实验研究并在更高精度上检验QED效应，提取原子核磁化分布半径，检验相关的核结构模型等研究提供了参考。

关键词：高电荷态离子超精细结构量子电动力学高电荷态离子光钟

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基于响应曲面法的交错肋换热特性研究

推进技术 2024年第4期45卷 153-162页

作者：李敏龙余荣国郭定坤王会社孙琦中国科学院工程热物理研究所北京100190

为了深入了解交错肋进口雷诺数在104量级的换热特性,研究了肋倾角、肋宽与肋间距比和进口雷诺数对交错肋换热特性的影响。基于响应曲面法建立了交错肋回归模型,对数值模拟结果进行分析。研究发现各因素对交错肋换热性能的影响力为:肋倾... 详细信息

为了深入了解交错肋进口雷诺数在104量级的换热特性,研究了肋倾角、肋宽与肋间距比和进口雷诺数对交错肋换热特性的影响。基于响应曲面法建立了交错肋回归模型,对数值模拟结果进行分析。研究发现各因素对交错肋换热性能的影响力为:肋倾角>肋宽与肋间距比>进口雷诺数。肋倾角减小,交错肋平均努塞尔数先增大后减小,肋倾角在30°~40°时平均努塞尔数出现极大值,肋倾角太小不利于换热。肋倾角每减小25°时,交错肋流阻系数平均增大10倍;当肋倾角增大时,交错肋流阻系数极大值向低雷诺数方向移动;当肋倾角大于35°时,肋宽与肋间距比和进口雷诺数对交错肋流阻系数影响较小。进口雷诺数与交错肋换热性能参数均呈正相关。交错肋在大肋宽与肋间距比、小肋倾角时的换热能力更强;在大肋宽与肋间距比、大肋倾角时的综合流动传热性能更好。

关键词：燃气轮机涡轮叶片交错肋响应曲面法换热特性

高应变率下不同初始相变温度NiTi合金的力学响应

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爆炸与冲击 2024年第5期44卷 99-107页

作者：张旭平董金磊吕超罗斌强王桂吉谭福利赵剑衡中国工程物理研究院流体物理研究所四川绵阳621999 中国工程物理研究院应用电子学研究所四川绵阳621999

为获得高应变率下不同初始相变温度NiTi合金的屈服应力等基本物理特性和力学响应规律,采用10^(−3)s^(−1)应变率下准静态压缩与拉伸、10^(5)s^(−1)应变率下准等熵压缩及10^(7)s^(−1)应变率下冲击加载实现跨量级的不同应变率加载,高应变... 详细信息

为获得高应变率下不同初始相变温度NiTi合金的屈服应力等基本物理特性和力学响应规律,采用10^(−3)s^(−1)应变率下准静态压缩与拉伸、10^(5)s^(−1)应变率下准等熵压缩及10^(7)s^(−1)应变率下冲击加载实现跨量级的不同应变率加载,高应变率加载实验中通过控制样品初始温度实现不同初始相态NiTi合金的力学响应测量。结果显示,初始马氏体相和初始奥氏体相NiTi合金的准静态加载应力-应变曲线中均出现2次模量变化,初始马氏体相中的模量变化由晶体重定向和马氏体相塑性变形引起,初始奥氏体相中的模量变化由马氏体相变和相变后塑性变形引起。准等熵加载下,初始马氏体相NiTi合金的Lagrangian声速随粒子速度增大而增大,未观察到间断等非线性变化;而初始奥氏体相中声速曲线存在间断,声速由初始横波值间断减小至体波声速后再随粒子速度线性增大。冲击实验中,初始马氏体相NiTi合金后自由面速度约34 m/s处出现双波结构,而将样品初始温度升至402 K后再冲击加载,则在约100 m/s处出现双波结构,二者速度曲线拐点分别由马氏体相弹塑性屈服和奥氏体相塑性屈服引起;在初始奥氏体相NiTi合金冲击实验中,在样品后自由面速度达到220~260 m/s时才出现显著的奥氏体相弹塑性转变。随着应变率从约105 s^(−1)升高至10^(7) s^(−1),相同组分奥氏体相NiTi合金的弹性极限由约2 GPa增大至约4 GPa,10^(7) s^(−1)应变率下,随着初始样品温度升至402 K,弹性极限降至1.7 GPa,表明NiTi合金的弹性极限存在显著的温度和应变率效应。

关键词： NiTi合金奥氏体-马氏体相变相变温度高应变率弹性极限

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光学微腔磁传感器(特邀)

光子学报 2024年第5期53卷 125-137页

作者：刘健飞胡志刚高艺萌李贝贝北京凝聚态物理国家研究中心中国科学院物理研究所北京100190

磁场传感在基础物理研究及生物医疗、航空航天、军事、工业等领域的应用方面都发挥着重要作用。在过去的几十年间,研究人员已发展出超导量子干涉器件磁力仪、光学原子磁力仪、金刚石氮空位色心磁传感器等诸多高灵敏度磁传感器。光学微... 详细信息

磁场传感在基础物理研究及生物医疗、航空航天、军事、工业等领域的应用方面都发挥着重要作用。在过去的几十年间,研究人员已发展出超导量子干涉器件磁力仪、光学原子磁力仪、金刚石氮空位色心磁传感器等诸多高灵敏度磁传感器。光学微腔由于其品质因子高,模式体积小,因此可显著增强传感的灵敏度,近年来被广泛应用于高灵敏磁传感器的研究。本文对这种新兴的光学微腔磁传感器进行了全面介绍。光学微腔磁传感器根据工作原理的不同,大致可分为磁致伸缩磁传感器、扭矩磁传感器和磁光效应磁传感器这三类。本文介绍了这三类微腔磁传感器的工作原理和发展现状,并总结了多种提升磁场探测灵敏度的手段,最后对微腔磁传感器的发展方向和应用前景进行了展望。

关键词：光学微腔磁传感器高灵敏度小型化回音壁模式光学微腔