检索结果-南通市图书馆

大学物理实验 2017年第3期30卷 85-86页

作者：朱江转罗锻斌华东理工大学上海200237

针对光栅衍射实验中如何保证平行光正入射光栅表面这一难点,总结出一种在实验教学简单可行、易于学生理解的操作方法。这种实验方法,既包含了分光计调节的基本要求,又能让学生比较容易掌握和理解光栅的衍射理论,提高了实验效率。

关键词：光栅衍射分光计正入射

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研究掠入射和正入射X射线反射镜的方法

光机电世界 1993年第3期10卷 69-71页

作者： М.,ММ 李蓉芳

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非正入射条件下的光栅衍射实验

青海大学学报（自然科学版） 2005年第4期23卷 58-60页

作者：郑曙东青海大学基础部青海西宁810016

分析了现行光栅实验中将平行光斜入射作为正入射条件处理引起的误差。验证了当入射角α<2·5°时,在实验精度范围用正入射公式处理是可行的,但当入射角较大时则须用斜入射公式处理。

分析了现行光栅实验中将平行光斜入射作为正入射条件处理引起的误差。验证了当入射角α正入射公式处理是可行的,但当入射角较大时则须用斜入射公式处理。

关键词：光栅正入射斜入射衍射角

基于TiO2纳米管阵列的正入射式CdS/CdSe量子点共敏化太阳能电池

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基于TiO2纳米管阵列的正入射式CdS/CdSe量子点共敏化太阳能电池

考虑表面粗糙度时多层膜正入射光谱特性近似计算模型

中国化学会第28届学术年会

作者：关晓方黄姝青李冬梅罗艳红孟庆波中国科学院物理研究所清洁能源实验室

＜正＞近年来量子点敏化太阳能电池（QDSSCs）得到了越来越多的关注和研究。和传统的TiO2纳米颗粒制备的薄膜相比,阳极氧化TiO2纳米管（TNT）阵列有更大且可调节的孔径,尺度分布在45～145nm[1]。化学浴沉积法制备的QDs大小只有3～8nm[2]... 详细信息

＜正＞近年来量子点敏化太阳能电池（QDSSCs）得到了越来越多的关注和研究。和传统的TiO2纳米颗粒制备的薄膜相比,阳极氧化TiO2纳米管（TNT）阵列有更大且可调节的孔径,尺度分布在45～145nm[1]。化学浴沉积法制备的QDs大小只有3～8nm[2],TNT膜的孔隙不容易被堵住,既保证QDs的充分吸附,又确保电解液

关键词：量子点敏化太阳能电池 TiO2纳米管阵列正入射 CdS/CdSe

来源： cnki会议评论

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光学与光电技术 2017年第1期15卷 68-71页

作者：刘豪刘彦虎江奇渊吴素勇国防科技大学指挥军官基础教育学院湖南长沙410073 国防科技大学光电科学与工程学院湖南长沙410073

基于表面粗糙度的空间周期与光波波长的相对关系,引入大、小尺度粗糙度概念,建立考虑粗糙度时多层膜正入射光谱特性系数的近似计算模型。以紫外波段的单层膜和多层膜为例进行光谱特性仿真计算,对仿真结果进行横向对比,结果表明,无论是... 详细信息

基于表面粗糙度的空间周期与光波波长的相对关系,引入大、小尺度粗糙度概念,建立考虑粗糙度时多层膜正入射光谱特性系数的近似计算模型。以紫外波段的单层膜和多层膜为例进行光谱特性仿真计算,对仿真结果进行横向对比,结果表明,无论是对单层膜还是多层膜,该近似计算模型结果正确,计算精度高,具有较好的适用性。

关键词：光学薄膜表面粗糙度传递矩阵正入射

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正入射软X射线显微成像研究

光电子．激光 1998年第2期9卷 159-159页

作者：陈星旦曹健林王占山缪同群翁志成中国科学院长春光学精密机械研究所

正入射软Ｘ射线显微成像研究陈星旦曹健林王占山缪同群翁志成（中国科学院长春光学精密机械研究所，长春１３００２２）项目批准号：６９０８８００８在国内率先研究了正入射Ｘ射线显微成像技术，并获得了优于１μｍ分辨率的正入射Ｘ射... 详细信息

正入射软Ｘ射线显微成像研究陈星旦曹健林王占山缪同群翁志成（中国科学院长春光学精密机械研究所，长春１３００２２）项目批准号：６９０８８００８在国内率先研究了正入射Ｘ射线显微成像技术，并获得了优于１μｍ分辨率的正入射Ｘ射线显微成像系统，达到国际同等水平。...

关键词：软X射线显微成像正入射磁控溅射

n型半导体量子阱红外探测器的正入射吸收机制

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红外与毫米波学报 1995年第4期14卷 299-304页

作者：徐文兰沈学础傅英中国科学院上海技术物理研究所红外物理国家重点实验室微结构科学技术高等研究中心

基于有效质量理论，从导带子带间光跃迁矩阵元的表达式出发，推出ｎ型半导体量子阱红外探测器的正入射吸收条件．用一些简单的数学手段，把正入射的吸收系数表达力量子阱生长方向的解析函数，进而讨论正入射吸收的优化、极限及与平行吸... 详细信息

基于有效质量理论，从导带子带间光跃迁矩阵元的表达式出发，推出ｎ型半导体量子阱红外探测器的正入射吸收条件．用一些简单的数学手段，把正入射的吸收系数表达力量子阱生长方向的解析函数，进而讨论正入射吸收的优化、极限及与平行吸收的比较．在考虑了椭球等能面的简并度和占有度后，在掺杂浓度为１０（１８）ｃｍ（－３）和探测波长１０μｍ时，对４种具体的量子阶材料进行了计算．推荐了为获取最大正入射吸收的优化量子阱生长方向，为正入射量子阱探测器的设计提供依据．

关键词：量子阱红外探测器正入射 n型半导体

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压电晶体表面沟槽对正入射瑞利波的散射

中国科学(A辑数学物理学天文学技术科学) 1984年第8期 713-724页

作者：汪承灏陈东培中国科学院声学研究所中国科学院声学研究所北京

本文将在考虑压电基底材料的各向异性和压电性的条件下,应用边界微扰方法,求得较严格的散射场一般积分表达式。此积分解中极点的贡献为散射的表面波。文中给出了包括幅值和相位的表面波反射系数。作为例子,对三种晶体,YZ-LiNbO3,ST-石... 详细信息

本文将在考虑压电基底材料的各向异性和压电性的条件下,应用边界微扰方法,求得较严格的散射场一般积分表达式。此积分解中极点的贡献为散射的表面波。文中给出了包括幅值和相位的表面波反射系数。作为例子,对三种晶体,YZ-LiNbO3,ST-石英和（001）Bi12CeO20进行了数值计算,结果表明与实验结果符合得较好。进而,用鞍点法,导出了散射体波在远场的渐近表达。文中还计算了YZ-LiNbO3材料中散射体波指向性图与能量散射系数。

关键词：瑞利波表面沟槽正入射表面波 R 波地震波波浪反射系数 P 波体波纵波压电晶体

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短路金属栅对正入射瑞利波的散射

声学学报 1988年第4期 253-259页

作者：孙宝申汪承浩应崇福中国科学院声学研究所

由压电晶体动力学方程等出发,用电表面边界微扰技术得到了入射声表面波在栅区激发的微扰电场及电荷分布;将这些电荷作为表面激发源,用积分变换得到了包括散射声表面波和体波的一般积分解。数值计算了YZ-LiNbO3,表面上短路金属栅对正入... 详细信息

由压电晶体动力学方程等出发,用电表面边界微扰技术得到了入射声表面波在栅区激发的微扰电场及电荷分布;将这些电荷作为表面激发源,用积分变换得到了包括散射声表面波和体波的一般积分解。数值计算了YZ-LiNbO3,表面上短路金属栅对正入射瑞利波散射的声表面波,给出了其反射系数,前向散射系数等与栅条宽度的关系;进而导出了声表面波经过金属栅时的相速变化。理论计算与实验测量结果符合较好。

关键词：金属栅正入射声表面波瑞利波 R 波地震波

基于二氧化钛纳米管的染料敏化电池光阳极研究

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无机材料学报 2013年第5期28卷 521-526页

作者：罗华明刘志勇白传易鲁玉明蔡传兵上海大学物理系上海200444

本文报道了一种基于二氧化钛(TiO2)纳米管的染料敏化太阳能电池。用二次阳极氧化法在钛箔上生长出高度有序的TiO2纳米管薄膜,然后将完整剥落的纳米管薄膜结合TiO2纳米颗粒的浆料转移到掺杂氟的SnO2透明导电玻璃(FTO)基底上,从而获得一... 详细信息

本文报道了一种基于二氧化钛(TiO2)纳米管的染料敏化太阳能电池。用二次阳极氧化法在钛箔上生长出高度有序的TiO2纳米管薄膜,然后将完整剥落的纳米管薄膜结合TiO2纳米颗粒的浆料转移到掺杂氟的SnO2透明导电玻璃(FTO)基底上,从而获得一种特殊的染料敏化光阳极。对比了不同长度的TiO2纳米管的电池性能,发现经TiCl4处理长度为32.8μm的TiO2纳米管对应的电池表现较好的光电转换效率,达到4.15%。通过X射线衍射分析了高温退火对纳米管晶化结构的影响。电化学阻抗谱分析表明:光电子传输对光阳极纳米管层厚依赖性强,随着纳米管长度的增长,界面电阻呈明显的减小,这一结果对于理解和进一步改善染料敏化电池光阳极内部电子输运过程具有重要意义。

关键词：二次阳极氧化法 TiO2纳米管正入射染料敏化太阳能电池