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物理学报 1999年第4期48卷 704-712页

作者：惠萍罗宜平广东教育学院物理系

从含Ｃｕ氧化物材料Ｃｕ—Ｏ面准二维特性出发，在二维双弧子模型基础上，考虑到具有强烈各向异性的Ｃｕ—Ｏ面上存在电子声子局域强耦合效应，从理论上对两个准粒子与局域形变声子场相互作用形成双孤子束缚态的过程进行了探讨．给出... 详细信息

从含Ｃｕ氧化物材料Ｃｕ—Ｏ面准二维特性出发，在二维双弧子模型基础上，考虑到具有强烈各向异性的Ｃｕ—Ｏ面上存在电子声子局域强耦合效应，从理论上对两个准粒子与局域形变声子场相互作用形成双孤子束缚态的过程进行了探讨．给出了具有周期性的双孤子解．对两个准粒子的配对能、双孤子的有效质量、双孤子的稳定性以及它们与非各向同性的关系做了详细的分析．

关键词：二维晶格声子场双孤子态氧化物超导体

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一维分子晶体激子-孤子运动的激子运动学和动力学非线性效应

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物理学报 2008年第6期57卷 3720-3729页

作者：罗质华余超凡广东教育学院物理系广州510303

基于一维分子晶体相邻分子间静态作用势和分子间的(电)偶极-偶极相互作用,采用分子投影算符表示一维分子晶体激子系统的模型哈密顿量.在谐振近似下,根据激子运动学和动力学非线性效应的理解,推导了晶格运动和激子-孤子运动的非线性Klein... 详细信息

基于一维分子晶体相邻分子间静态作用势和分子间的(电)偶极-偶极相互作用,采用分子投影算符表示一维分子晶体激子系统的模型哈密顿量.在谐振近似下,根据激子运动学和动力学非线性效应的理解,推导了晶格运动和激子-孤子运动的非线性Klein-Gordon(K-G)耦合运动方程组.发现激子运动学和动力学非线性效应不但对孤子波函数Ф的Ф3,Ф2■2Ф/■x2有重要贡献,且导致重要的高阶非线性项,分别对Ф5非线性和Ф7非线性方程给出了解析解.详细分析Ф非线性方程的Bell型孤子和Kink型孤子解结果,发现激子运动学和动力学非线性效应对激子的有效质量m有显著增加贡献,对激子-孤子能量(Ω)有更负的修正,孤子局域范围更小.对Bell型孤子以超声速(v>cs)沿一维键传播,而Kink型孤子以亚声速传播(v

关键词：一维分子晶体激子-孤立子运动学和动力学非线性效应非线性Klein-Gordon方程

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激发k玻色子q相干态的反聚束效应

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高能物理与核物理 2004年第1期28卷 22-25页

作者：江俊勤广东教育学院物理系

构造了激发k玻色子q相干态a+mq z,k ,j〉q(k≥ 3) ,并用数值计算的方法研究了参数m对反聚束效应的影响 .结果表明 :反聚束效应明显受到m的调节 .对于大x(x =z 2 ) ,激发 (即增加光子 )改变了反聚束效应出现的区间 .对于小x ,当j=0时 ,... 详细信息

构造了激发k玻色子q相干态a+mq z,k ,j〉q(k≥ 3) ,并用数值计算的方法研究了参数m对反聚束效应的影响 .结果表明 :反聚束效应明显受到m的调节 .对于大x(x =z 2 ) ,激发 (即增加光子 )改变了反聚束效应出现的区间 .对于小x ,当j=0时 ,激发使原来强烈的聚束效应变为强烈的反聚束效应 ;当j≠ 0时。

关键词：量子代数 κ玻色子 q相干态反聚束效应激发态量子群原子核物理学湮没算符

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用B样条技术研究半导体微晶中激子的量子受限效应

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物理学报 2005年第9期54卷 4324-4328页

作者：惠萍广东教育学院物理系广州510303

在有效质量近似(EMA)下,采用B样条技术和变分方法,分别研究较大CdTe球量子点(2.5—35nm)和较小CdS球量子点(0.25—3.5nm)中激子的量子受限效应,计算出CdTe和CdS球量子点中受限激子的基态能和束缚能随参数的变化规律,比较两种计算结果得... 详细信息

在有效质量近似(EMA)下,采用B样条技术和变分方法,分别研究较大CdTe球量子点(2.5—35nm)和较小CdS球量子点(0.25—3.5nm)中激子的量子受限效应,计算出CdTe和CdS球量子点中受限激子的基态能和束缚能随参数的变化规律,比较两种计算结果得到(1)较大量子点中受限激子的基态能和束缚能对量子点边界和量子点外部介质的介电常数不敏感,但较小量子点中受限激子的基态能和束缚能对量子点边界和量子点外部介质的介电常数比较敏感.(2)在较强受限区域,大量子点与小量子点的激子基态能和束缚能的变化规律完全不同.(3)B样条技术对于研究这种具有边界的束缚态系统是很精确的方法,这种方法特别适合用于多层结构量子点系统的精确计算.