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外电场中li原子回归谱的分岔效应

物理学报 2003年第7期52卷 1611-1616页

作者：宋晓红林圣路山东师范大学物理系济南250014

半经典闭合轨道在外场和激光参数的某些值附近发生分岔 ,导致波函数的发散 ,使原有的半经典闭合轨道理论失效 .计算了高激发的li原子在标度能量为ε =- 2 94 ,标度电场在 135 86 详细信息

半经典闭合轨道在外场和激光参数的某些值附近发生分岔 ,导致波函数的发散 ,使原有的半经典闭合轨道理论失效 .计算了高激发的li原子在标度能量为ε =- 2 94 ,标度电场在 135 86 原子实多重散射组合回归效应 ,并把所得回归谱与用标准半经典闭合轨道理论对li原子及H原子的计算结果相比较。

关键词：外电场 li原子回归谱分岔效应锂原子半经典闭合轨道理论统一近似

li原子在ZnTe晶体中迁移行为的第一性原理研究

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南京晓庄学院学报 2016年第6期32卷 29-31页

作者：陈立安南京晓庄学院电子工程学院江苏南京211171 南京师范大学物理科学与技术学院江苏南京210097

该文采用密度泛函理论的广义梯度近似方法计算了li原子在II-VI半导体碲化锌中可能稳定存在间隙位置的嵌入能.计算表明,li原子在ZnTe中最稳定存在位置位于四个Te原子所构成的四面体的中心,四个Zn原子所构成的四面体间隙位的嵌入能相对稍... 详细信息

该文采用密度泛函理论的广义梯度近似方法计算了li原子在II-VI半导体碲化锌中可能稳定存在间隙位置的嵌入能.计算表明,li原子在ZnTe中最稳定存在位置位于四个Te原子所构成的四面体的中心,四个Zn原子所构成的四面体间隙位的嵌入能相对稍大,是次稳定存在位置.利用Nudged Elastic Band(NEB)方法计算了单个li原子在ZnTe半导体中可能的迁移路径和迁移能垒,迁移路径沿着晶体的[111]或等效方向,成锯齿状,迁移能垒为0.28e V.

关键词： li原子 ZnTe 迁移行为密度泛函理论

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强磁场中的li原子

黑龙江大学自然科学学报 2021年第6期38卷 742-747页

作者：刘凤丽黑龙江大学物理科学与技术学院哈尔滨150080

对于白矮星磁场中原子的结构和光谱问题研究在天体研究中十分重要,既能够确定磁化了的白矮星所具有的磁场大小,又有助于研究恒星向白矮星体的演化过程。采用改进的二维B-spline方法在柱坐标系下计算了在白矮星强磁场下li原子的结构和电... 详细信息

对于白矮星磁场中原子的结构和光谱问题研究在天体研究中十分重要,既能够确定磁化了的白矮星所具有的磁场大小,又有助于研究恒星向白矮星体的演化过程。采用改进的二维B-spline方法在柱坐标系下计算了在白矮星强磁场下li原子的结构和电子空间几率密度,此方法对高激发态适用,对低激发态的计算也十分精准。li原子采用模型势,选定磁感应强度分别为0.0001、0.001、0.01、0.1和1 a.u.,计算了li原子的高激发态13^(2)0-和13^(2)(-2)^(+)的能级,同时,给出低激发态2^(2)(-2)^(+)的能级。计算结果表明,高激发态13^(2)0-和13^(2)(-2)^(+)的能级随磁感应强度增加而升高,而低激发态2^(2)(-2)^(+)的能级随磁感应强度增加而降低。本研究定量地分析了li原子的高激发态13^(2)0^(-)及13^(2)(-2)^(+)的几率密度分布随磁感应强度的变化规律,并与低激发态2^(2)(-2)^(+)进行了比较,有助于进一步理解磁化的白矮星中复杂原子的电子运动行为。

关键词： li原子强磁场能级几率密度

嵌入锂原子的zigzag型单壁碳纳米管的电子传导特性

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物理学报 2010年第1期59卷 536-540页

作者：王利光张鸿宇王畅 Terence K S W 江南大学理学院无锡214122 黑龙江八一农垦大学理学院大庆163319 新加坡南洋理工大学电气与电子工程学院新加坡636798

运用基于第一性原理的密度泛函理论(DFT)的非平衡格林函数(NEGF)方法对li原子嵌入后的zigzag型单壁碳纳米管(SWCNT)的电子输运性质进行了研究.在构建和优化了li原子嵌入的zigzag型单壁碳纳米管的电子输运模型后,研究了该系统的电子传输... 详细信息

运用基于第一性原理的密度泛函理论(DFT)的非平衡格林函数(NEGF)方法对li原子嵌入后的zigzag型单壁碳纳米管(SWCNT)的电子输运性质进行了研究.在构建和优化了li原子嵌入的zigzag型单壁碳纳米管的电子输运模型后,研究了该系统的电子传输概率、能态密度、电子透射谱,还研究了电子能量和偏置电压设置与变化对其电子输运特性的影响.结果显示zigzag型单壁碳纳米管嵌入li原子后,电子输运特性发生了较大变化,具有电子输运拓宽效应和量子台阶复苏效应.

关键词： li原子碳纳米管电子输运拓宽效应

锂原子掺杂共轭及非共轭体系的结构和非线性光学性质的理论研究

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锂原子掺杂共轭及非共轭体系的结构和非线性光学性质的理论研究

作者：吴恒青东北师范大学

学位级别：硕士

在过去的三十多年里，由于非线性光学材料在远程通讯，信息存储，光学计算，光学转化以及信号传输等方面所具有的潜在应用价值，非线性光学(NLO)得到迅猛的发展。因此设计合成高性能的非线性光学材料吸引了人们的广泛关注。其中有机非... 详细信息

在过去的三十多年里，由于非线性光学材料在远程通讯，信息存储，光学计算，光学转化以及信号传输等方面所具有的潜在应用价值，非线性光学(NLO)得到迅猛的发展。因此设计合成高性能的非线性光学材料吸引了人们的广泛关注。其中有机非线性光学材料的经典设计方案是D-π-A模式，即分子内的电荷转移从给体分子(D)，经由共轭桥(π)到达受体分子(A)上。值得注意的是，在2000年，Zyss课题组提出一种新型的设计策略：D-S-A。其中，“S”表述“通过空间(Space)的电子相互作用”(一种新型的非共价电荷转移)，例如芳烃-芳烃之间的π-π相互作用。另一方面，通过锂(li)原子的掺杂来增强一个体系非线性光学(NLO)响应是一个重要策略。迄今为止，许多高水平的文章证实通过掺入li原子可以显著地增强体系的NLO响应。例如，Yu等人首次研究了li原子与芳香环之间的相互作用。结果表明，li掺杂能够显著地增强芳香环分子的非线性光学响应。此外，希腊化学家Papadopoulos等人证实li效应能够极大地增加共轭苯环的三阶非线性光学性质。通过系统地研究li掺杂体系的结构和性质后，我们发现在配体中(L)掺入li原子，由于配体与li原子之间的不同作用，可以形成两类离子化合物：li盐和li电子化合物。其中，在li盐中，li的电荷接近1。然而对于li电子化合物，虽然li电子化合物也是一种离子化合物，但是它的li电荷远小于1同时具有弥散的额外电子云。因此li盐可以表示为li+L-，而li电子化合物可以表示为(liL)+e-。本论文我们致力于研究以下三方面的内容：1碱金属掺杂效应对于金刚烷体系的结构和性质的影响2li原子与D-S-A分子中作用对于其非线性光学响应的影响3li原子掺杂的位置对于体系的结构和性质的影响在本文中我们利用量子化学方法研究了锂原子掺杂共轭及非共轭体系的结构和非线性光学性质。计算结果表明：1.与高度对称的石墨烯和单层碳纳米管相比，金刚烷只有σ键。通过碱金属(li, Naand K)取代金刚烷次甲基上的H，形成了三个分子Ad-li,-Na and-K。计算结果表明，碱金属的取代产生了可见光的吸收。从li到K，三个分子的最大吸收波长呈现红移的趋势。这种趋势表明跃迁能逐渐变小可能会导致非线性光学响应的逐渐变大。其中Ad-K的βtot=76626au，是对硝基苯胺的45倍。因此我们的结果表明碱金属取代的金刚烷可能是潜在的具有高性能的非线性光学材料。2.通过在D-S-A(1)分子中掺入li原子，形成了三个不同的分子。根据li原子与D-S-A分子中“S”的相对位置(above, middle and below)，我们分别把得到的分子命名为：1-li-NO2,1-li-Mid和1-li-NH2。计算结果表明掺入li原子能够显著增强(1)分子的非线性光学响应。结果还表明掺入li原子对于1分子中间空穴的芳香性有很大的影响。例如1-li-Mid分子的最负NICS值(-52.0ppm)是1分子中最负NICS值的4倍。电子密度差的结果表明，1-li-Mid分子中间空穴明显地吸收电子云，从而增强了它的芳香性导致了更负的NICS值。此外1-li-NO2和1-li-NH2中li原子的电荷都是0.84接近于1表明它们可能是新型的li盐。但是在1-li-Mid分子中，li原子的电荷(0.45)明显地小于0.84，这是因为中间空穴阻碍了li原子的极化。此外，1-li-NH2分子的主要跃迁方向是从给体分子到受体分子，这与1-li-NO2和1-li-Mid的跃迁方向是相反的。1-li-NH2的最高占据轨道(HOMO)表明掺入的li原子增强了π-π之间的相互作用导致了大的非线性光学响应βtot=1.50×105au，该值是1(9.13×103au)分子的16倍，同时也大于1-li-Mid(5.81×104au)和1-li-NO2(6.45×104au)的值。因此，我们的结果表明1-li-NH2可以作为潜在的非线性光学材料，同时通过改变掺入的li原子的位置可以调控D-S-A分子的NLO响应。3.通过对对硝基苯胺分子(PNA)圆弧形地掺入li原子形成了四个不同的分子(1-li-PNA,2-li-PNA,3-li-PNA和4-li-PNA)。计算结果表明1-li-PNA是一种新型的li盐，它具有比较大的li电荷(0.859接近于1)以及在最低空轨道中(LUMO)上具有弥散的额外电子云。类似于1-li-PNA，2-li-PNA也是一种新型的li盐。然而，4-li-PNA在单占据轨道上具有弥散的额外电子云以及较小的li电荷(0.160)，因此它是一种新型的li电子化合物。值得注意的是，3-li-PNA同时具有li盐和li

关键词： li原子 D-π-A D-S-A 非线性光学金刚烷 li盐 li电子化合物

单、双价电子原子体系极化率和超极化率的理论研究

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单、双价电子原子体系极化率和超极化率的理论研究

作者：王婷西北师范大学

学位级别：硕士

当原子处在电场中时,其能级将发生移动(称为Stark效应),Stark效应在量子信息处理、激光囚禁与冷却、非线性光学、原子钟的研制等领域都是要详细研究的物理效应。极化率和超极化率是描述Stark效应的物理量。由于极化率描述的是Stark效应... 详细信息

当原子处在电场中时,其能级将发生移动(称为Stark效应),Stark效应在量子信息处理、激光囚禁与冷却、非线性光学、原子钟的研制等领域都是要详细研究的物理效应。极化率和超极化率是描述Stark效应的物理量。由于极化率描述的是Stark效应的线性项,超极化率描述的是非线性项,在已有的研究中,人们已对不同原子的极化率做了大量的研究。但是,随着实验技术的发展,如原子钟的精度已达10量级,此时原子的超极化率成为影响精密测量精度的主要因素。但是,有关超极化率的研究非常缺乏。本论文基于相对论模型势方法,发展了计算单价电子(碱金属)和双价电子(碱土金属)原子体系的超极化率的计算程序,并计算了Be离子、li原子和Mg原子等的极化率和超极化率,主要研究内容有:1.基于相对论组态相互作用模型势方法(RCICP),通过四阶微扰理论推导的超极化率公式,我们先发展了计算单价电子原子电偶极静态和动态超极化率的计算程序。在单价电子原子静态超极化率的基础上,进一步发展了计算双价电子原子动态超极化率的方法和程序。2.计算了Be离子和li原子的能级、电偶极跃迁矩阵元、振子强度等结构参数。利用这些参数,计算了基态的静态极化率和超极化率,并详细研究了中间态对基态超极化率的贡献。我们发现,对于Be离子,电多极极化率和超极化率都与已有的理论结果符合得非常好,但是对于li原子,不同理论方法计算的li原子的超极化率差别非常大。为了详细研究差别大的原因,我们分析了中间态对基态超极化率的贡献,发现li原子超极化率的前两部分的贡献的和与第三部分αβ的贡献近似相等,其差值放大了计算误差,跃迁矩阵元小于0.1%的不确定度将导致超极化率产生100%以上的不确定度,为了检验理论结果的精度,目前急需高精度的实验结果。3.在单价电子原子体系的基础上,计算了双价电子体系-Mg原子3sS和3s3p P态的动态超极化率,我们的结果与已有的理论结果符合得非常好。我们也发现,对于Mg原子而言,线偏光下的动态超极化率之差与圆偏光下的动态超极化率之差的符号相同,因此理论上不存在魔幻椭偏率,不能用魔幻椭偏率来消除超极化率引起的四阶Stark频移。

关键词：相对论模型势方法 Be+离子 li原子 Mg原子极化率超极化率

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对负散射长度的原子BEC的稳定性研究

硅谷 2009年第22期 3-3页

作者：周伟中国矿业大学物理系

讨论负散射长度的;li原子BEC的稳定性,应用量子变分原理解析和数值求解非线性薛定谔方程（G-P方程）计算;li原子BEC的最大的凝聚原子数N;=1400,结果与实验观测的650-1300相符。进而认为系统具有负散射长度是造成凝聚粒子间相互吸引而产... 详细信息

讨论负散射长度的;li原子BEC的稳定性,应用量子变分原理解析和数值求解非线性薛定谔方程（G-P方程）计算;li原子BEC的最大的凝聚原子数N;=1400,结果与实验观测的650-1300相符。进而认为系统具有负散射长度是造成凝聚粒子间相互吸引而产生三体复合的原因,形成;li原子BEC的亚稳态,实质上正是玻色系统从有序走向无序的系统内在混沌性的宏观表现。

关键词：玻色-爱因斯坦凝聚(BEC) 非线性薛定谔方程(G-P方程) li原子负散射长度