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hl-1装置中心热区电子热传导初步分析

核聚变与等离子体物理 1991年第2期11卷 99-105页

作者：冉利波石秉仁郭干城张光阳邓中朝钟云泽徐光碧郑永真核工业西南物理研究院

在电流及温度分布满足“不变性”原理的基础上,本文分析了等离子体中心热区的能量平衡,求出了电子热传导系数,根据实验数据拟合出hl-1装置电子热传导系数的定标关系为X_e=6.8(n_(eq1))^(-1.2)。此关系与其他托卡马克装置的结果类似。

关键词：电子热传导能量平衡 hl-1装置

hl-1装置新极向场线圈及其对伏秒数特性的改善

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核聚变与等离子体物理 1990年第1期10卷 21-27页

作者：谈满秋李晓东徐秀芬焦伯良李广生李晓伟单亚农唐天雄杨志良核工业西南物理研究院

本文描述hl-1装置新极场线圈的设计研制、特点、磁场和铁芯磁化曲线。叙述了各种欧姆安匝分布的伏秒数特性、优化选择以及新线圈对提高等离子体参数的明显作用。

关键词：托卡马克装置 hl-1装置线圈

hl-1装置边缘分子过程对中性粒子输运的影响

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核聚变与等离子体物理 1991年第2期11卷 92-98页

作者：邓柏权彭利林杨式坤霍铁军核工业西南物理研究院

本文采用新版的一维中性粒子输运程序,在平板几何下模拟了hl-1装置边缘8cm区域的分子过程及中性粒子与壁相互作用对中性粒子输运的影响,得到了电离速率的径向分布、稳态中性氢原子径向分布、壁与边缘等离子体区之间、芯部等离子体与边... 详细信息

本文采用新版的一维中性粒子输运程序,在平板几何下模拟了hl-1装置边缘8cm区域的分子过程及中性粒子与壁相互作用对中性粒子输运的影响,得到了电离速率的径向分布、稳态中性氢原子径向分布、壁与边缘等离子体区之间、芯部等离子体与边缘等离子体之间中性氢各种粒子通量、能量通量并与只含原子过程的类似计算进行了比较,结果表明边缘区的分子过程对巾性氢原子输运有显著的影响。有些结果得到实验的证实。

关键词：中性粒子输运分子过程 hl-1装置

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hl-1装置放电坪区小破裂现象分析

核聚变与等离子体物理 1991年第1期11卷 9-15页

作者：严龙文石秉仁郑永真彭利林黄克强核工业西南物理研究院

hl-1装置上观测到大量放电破裂现象,其中一类出现在电流坪段的小破裂现象,在文献上讨论很少,其产生时的安全因子是2.5≤q_a≤4.5,密度为1×10^(13)cm^(-3)≤n<3×10^(13)cm^(-3)或n≥4×10^(13)cm^(-3), 在环压及软X射线上观测到几百毫... 详细信息

hl-1装置上观测到大量放电破裂现象,其中一类出现在电流坪段的小破裂现象,在文献上讨论很少,其产生时的安全因子是2.5≤q_a≤4.5,密度为1×10^(13)cm^(-3)≤n10^(13)cm^(-3)或n≥4×10^(13)cm^(-3), 在环压及软X射线上观测到几百毫秒的驰豫振荡。本文详细分析了这类现象的性质及特征,并讨论了其产生的原因。

关键词： hl-1装置放电坪区破裂弛豫振荡

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hl-1装置外垂直场代替内垂直场的改进

核聚变与等离子体物理 1991年第1期11卷 31-37,44页

作者：袁保山焦伯良谈满秋王尚炳姜云霞董家齐金庆华卜明南石连天杨开玲刘艳萍核工业西南物理研究院

利用缝隙系数将钢壳内外各种电流源在壳内产生的磁场分成两部分,一部分按无壳处理,另一部分按无洞无缝的铜壶处理,因而各部分垂直场的解析计算结果与实验值符合很好,并能很好地解释hl-1装置平衡放电长达1S和外加垂直场很小的根本原因。... 详细信息

利用缝隙系数将钢壳内外各种电流源在壳内产生的磁场分成两部分,一部分按无壳处理,另一部分按无洞无缝的铜壶处理,因而各部分垂直场的解析计算结果与实验值符合很好,并能很好地解释hl-1装置平衡放电长达1S和外加垂直场很小的根本原因。经在装置上关闭内垂直场试验,结果表明,虽然有厚钢壳存在,外垂直场完全可以代替内垂直场。与以前相比,明显地改善了等离子体位置的平衡控制。

关键词： hl-1装置垂直场涡流缝隙系数

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hl-1装置的低q放电实验

核聚变与等离子体物理 1990年第2期10卷 67-77页

作者：郑永真石秉仁徐光碧胡高邓中朝储秀中杨青巍核工业西南物理研究院

装置获得的最低qL值是衡最托卡马克磁流体不稳定性的控制水平的重要品质参数.通过精细调节补充送气和电流上升率的方法控制电流密度分布,使用钛吸气方法控制边缘等离子体参数,hl-1装置获得了最低qL值为1.8的稳定等离子体。实验结果表明... 详细信息

装置获得的最低qL值是衡最托卡马克磁流体不稳定性的控制水平的重要品质参数.通过精细调节补充送气和电流上升率的方法控制电流密度分布,使用钛吸气方法控制边缘等离子体参数,hl-1装置获得了最低qL值为1.8的稳定等离子体。实验结果表明,若电流上升率与密度上升率之比为(23—40)×10^(-19)kA·m^3的范围内,最利于获得低MHD增长率的稳定放电。预计这与中心q(0)<1峰化的电流密度分布有关。

关键词： hl-1装置托卡马克装置放电

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hl-1装置屏蔽板效应研究

核聚变与等离子体物理 1990年第1期10卷 16-20,27页

作者：谈满秋唐天雄李广生单亚农杨志良许澍均核工业西南物理研究院上海科技大学物理系

本文描述hl-1装置屏蔽板对欧姆变压器杂散场屏蔽效应的实验研究和理论计算,模拟实验结果与hl-1装置的理论计算值符合较好。

关键词：托卡马克装置 hl-1装置屏蔽效应

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hl-1装置密度极限破裂分析

核聚变与等离子体物理 1992年第2期12卷 65-70页

作者：严龙文冉利波邓中朝核工业西南物理研究院

hl-1装置上观测到大量的密度极限破裂放电。其主要特性是破裂前偏离几何中心的磁面位移很小,中心区总是观测到锯齿现象,破裂后,其电流中断时间大于20ms。本文详细分析了出现在电流上升段,坪段及下降段密度极限破裂的特征。其中一类是由... 详细信息

hl-1装置上观测到大量的密度极限破裂放电。其主要特性是破裂前偏离几何中心的磁面位移很小,中心区总是观测到锯齿现象,破裂后,其电流中断时间大于20ms。本文详细分析了出现在电流上升段,坪段及下降段密度极限破裂的特征。其中一类是由于辐射功率超过加热功率所确定的村上极限,没有观测到先兆振荡;另一类是由于约束变坏所确定的赫吉尔极限,可观测到驰豫几毫秒的先兆振荡,这类放电破裂后多数能恢复。该装置运行的最大村上参数是0.35×10^(20)m^(-2).T^(-1)。

关键词：密度极限破裂磁流体 hl-1装置

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hl-1装置边缘参量的光谱学研究

核聚变与等离子体物理 1991年第1期11卷 24-30页

作者：张述勋袁成杰李华芝黄克强张萍段旭如核工业西南物理研究院

用光谱学方法测量了hl-1托卡马克等离子体中性氢原子密度n_0的时空分布,氢原子流入通量Г_0。粒子约束时间τ_p及再循环系数R等,测得n_0约为10~9—10^(11)cm^(-3),Г_0为10^(15)—10^(16)cm^(-2)·s^(-1),τ_p为几毫秒到几十毫秒,R≈0.... 详细信息

用光谱学方法测量了hl-1托卡马克等离子体中性氢原子密度n_0的时空分布,氢原子流入通量Г_0。粒子约束时间τ_p及再循环系数R等,测得n_0约为10~9—10^(11)cm^(-3),Г_0为10^(15)—10^(16)cm^(-2)·s^(-1),τ_p为几毫秒到几十毫秒,R≈0.8。根据多次放电实验数据得到了有关的定标关系。实验表明,孔栏半径的大小对氢原子流入通量及粒子约束时间都有显著影响。孔栏在粒子再循环方面起主要作用。

关键词： hl-1装置边缘参量光谱学