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非经典光场在双光子吸收介质中的演化

量子电子学报 1992年第S1期13卷 29-30页

作者：朱从旭王发伯黄瑞如湖南师范大学物理系长沙410006

1.模型与理论公式本系统（单模场与二能级原子）的哈密顿量为 H=H0+H1,（1） H0=hωa+a+hΩR3,H1=hλR+a2+h.c.,（2）（有关参量的意义参见“物理学报”,V.40,N0.5（1991）,719）。该文献作者用生成函数法求得了任意时刻光场量期待值... 详细信息

1.模型与理论公式本系统（单模场与二能级原子）的哈密顿量为 H=H0+H1,（1） H0=hωa+a+hΩR3,H1=hλR+a2+h.c.,（2）（有关参量的意义参见“物理学报”,V.40,N0.5（1991）,719）。该文献作者用生成函数法求得了任意时刻光场量期待值的严格解,适用于任意初态场。

关键词：非经典光场吸收介质双光子保持时间二能级原子压缩态压缩效应生成函数法光子反聚束效应相干态

利用II类相位匹配谐振倍频产生多种非经典光场

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量子光学学报 2005年第3期11卷 99-104页

作者：李莹罗玉潘庆量子光学与光量子器件国家重点实验室山西大学光电研究所山西太原030006

回顾了产生压缩光场和纠缠光场的实验的发展过程,包括倍频过程产生压缩光的实验进展。设计了双共振半整块驻波倍频腔,通过谐振倍频过程获得波长为540nm的绿光,完成了同时产生多种压缩光场和纠缠光场的实验。

关键词：量子光学非经典光场谐振倍频压缩光纠缠光

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多用非经典光场产生系统的实验研究

物理学报 1998年第10期47卷 1625-1631页

作者：潘庆王海张云苏红谢常德于正刚路庆明山西大学光电子研究所山东大学化学学院

由α切割ＫＴＰ晶体组成的半整块非简并光学参量振荡腔，以倍频Ｎｄ：ＹＡＰ激光器作抽运源，可在不同运转条件下获得两类非经典光场．低于振荡阈值，该系统输出最大压缩度为３７ｄＢ的双模正交压缩真空态；高于阈值，产生强度差压... 详细信息

由α切割ＫＴＰ晶体组成的半整块非简并光学参量振荡腔，以倍频Ｎｄ：ＹＡＰ激光器作抽运源，可在不同运转条件下获得两类非经典光场．低于振荡阈值，该系统输出最大压缩度为３７ｄＢ的双模正交压缩真空态；高于阈值，产生强度差压缩度为７ｄＢ的量子相关孪生光子对．

关键词：非经典光场产生系统光学参量振荡腔

负P表示非经典光场的Wehrl熵和Shannon熵

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量子光学学报 2007年第2期13卷 88-91页

作者：冷建材夏云杰马红山东轻工业学院数理学院山东济南250100 曲阜师范大学物理工程学院山东曲阜273165 上海大学理学院上海200444

研究了负P表示非经典光场的Wehrl熵和Shannon熵与场参数m和平均光子数n-的关系,结果显示,负P表示的非经典光场的Wehrl熵随着场参数m和平均光子数的增大而减小,当n-增大到一定程度时Wehrl熵趋向于一个不变的常数。用数值计算的方法研究了... 详细信息

研究了负P表示非经典光场的Wehrl熵和Shannon熵与场参数m和平均光子数n-的关系,结果显示,负P表示的非经典光场的Wehrl熵随着场参数m和平均光子数的增大而减小,当n-增大到一定程度时Wehrl熵趋向于一个不变的常数。用数值计算的方法研究了负P表示光场的Shannon熵与平均光子数n-的关系,结果表明,Shannon熵随着场参数m和平均光子数n-的增大而增大。同时发现,Wehrl熵随光场总噪声的增大而减小,Shannon熵随力学量起伏的减小而减小。

关键词：负P表示非经典光场 Wehrl熵 Shannon熵

利用周期极化KTP外腔谐振倍频获得非经典光场

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量子光学学报 2006年第B8期12卷 5-5页

作者：李永民杨树荣张苏净张宽收量子光学与光量子器件国家重点实验室、山西大学光电研究所山西太原030006

我们在实验上利用周期性极化KTP晶体外腔谐振倍频过程实现了基频抽运光和倍频绿光的正交振幅压缩。研究了在不同输入耦合透射率的情况下，基频光和倍频光的压缩特性；以及在给定的输入耦合透射率下，基频光和倍频光的压缩随着抽运光功... 详细信息

我们在实验上利用周期性极化KTP晶体外腔谐振倍频过程实现了基频抽运光和倍频绿光的正交振幅压缩。研究了在不同输入耦合透射率的情况下，基频光和倍频光的压缩特性；以及在给定的输入耦合透射率下，基频光和倍频光的压缩随着抽运光功率的依赖关系，并把实验结果和理论预测进行了比较和讨论。

关键词： KTP晶体倍频光非经典光场周期极化谐振外腔压缩特性周期性极化基频光理论预测

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利用分束器产生的一类非经典光场

量子光学学报 2004年第B9期10卷 39-39页

作者：邓阿丽夏云杰曲阜师范大学物理工程学院山东曲阜273165

把相干态和任意粒子数态作为分束器的输入态 ,通过条件测量可以得到被剪切了的输出态 ,并研究了这些剪切了的输出态的性质。结果显示 ,当在某一输出端测量到零个光子时 ,在另一输出端得到的剪切了的输出态呈现较强的压缩和亚泊松分布等... 详细信息

把相干态和任意粒子数态作为分束器的输入态 ,通过条件测量可以得到被剪切了的输出态 ,并研究了这些剪切了的输出态的性质。结果显示 ,当在某一输出端测量到零个光子时 ,在另一输出端得到的剪切了的输出态呈现较强的压缩和亚泊松分布等非经典效应 ,并且这种非经典效应受输入粒子数态的粒子数的影响 ,即输入粒子数态的粒子数较大时其非经典性相对较强。当在其中一个输出端测量到m(m大于零 )个光子时 ,条件测量后的各输出态在光场性质上表现类似 ,但也都呈现出明显的压缩和亚泊松分布等非经典效应 ,尤其值得注意的是当输入的是单粒子数态时。

关键词：分束器非经典光场相干态亚泊松分布量子光学

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负P表示非经典光场的信息熵

量子光学学报 2004年第B9期10卷 36-36页

作者：冷建材夏云杰曲阜师范大学物理工程学院山东曲阜273165

G .S .AgarwalandK .Tara发现了一个具有负P表示的非经典光场 ,而此前发现非经典光场的P表示都是奇异的。本文研究了这类负P表示光场的信息熵随场参数m和平均光子数的关系。结果显示 ,负P表示的非经典光场的Wehrl熵随着场参数m的增大而... 详细信息

G .S .AgarwalandK .Tara发现了一个具有负P表示的非经典光场 ,而此前发现非经典光场的P表示都是奇异的。本文研究了这类负P表示光场的信息熵随场参数m和平均光子数的关系。结果显示 ,负P表示的非经典光场的Wehrl熵随着场参数m的增大而减小 ;而当平均光子数增大时 ,Wehrl熵亦随其增大而减小。同时本文用数值计算的方法研究了负P表示光场的Shannon熵与平均光子数的关系。发现当场参数m一定时 ,Shannon熵随着平均光子数的增大反而愈来愈小。以上结果表明 ,当场参数m一定时 ,随着平均光子数 n的增大 ,负P表示光场的非经典性增强 ;当平均光子数 n一定时 ,随着场参数m的增大 ,负P表示光场的非经典性亦越来越强。这是因为 ,当m趋于零时 ,该光场则演化为经典的热光场 ;当平均光子数趋于无穷时 ,该光场则变为Fock态光场。

关键词：非经典光场信息熵负P 平均光子数 Fock态光场量子光学

频率可调谐的非经典光场的产生及其在FM光谱中的应用

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量子光学学报 2002年第B9期8卷 36-36页

作者：郜江瑞王海波翟泽辉王少凯李永明谢常德彭堃墀山西大学光电研究所量子光学与光量子器件国家重点实验室山西太原030006

利用Ⅱ类相位匹配KTP晶体组成的双共振OPO,实现了可调谐连续OPO单频运转,最大输出功率360mW,波长调谐范围大于9nm.在此基础上,进一步利用α切割KTP晶体获得了输出波长可调谐的强度关联孪生光束,调谐范围大于5nm,最大量子关联大于5dB.将... 详细信息

利用Ⅱ类相位匹配KTP晶体组成的双共振OPO,实现了可调谐连续OPO单频运转,最大输出功率360mW,波长调谐范围大于9nm.在此基础上,进一步利用α切割KTP晶体获得了输出波长可调谐的强度关联孪生光束,调谐范围大于5nm,最大量子关联大于5dB.将此非经典光场用于Cs2频率调制光谱测量,获得了突破散粒噪声极限4dB的测量结果,在室温下观测到了Cs2在1041nm、1065nm的吸收谱.

关键词：频率可调谐非经典光场 FM光谱相位匹配 KTP晶体强度关联孪生光束量子光学

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迭加态与非经典光场

量子电子学报 1988年第2期 176-176页

作者：夏云杰郭光灿中国科学技术大学物理系

非经典光场是近年来量子光学研究的主要课题之一,压缩态与反聚束效应尤为人们所注目。本文给出了存在压缩和反聚束效应的一类新的光场态—真空态与相干态的迭加态,这种态的压缩程度与相干态的平均光子数(?)密切相关,最佳压缩点在(?)=2.5... 详细信息

非经典光场是近年来量子光学研究的主要课题之一,压缩态与反聚束效应尤为人们所注目。本文给出了存在压缩和反聚束效应的一类新的光场态—真空态与相干态的迭加态,这种态的压缩程度与相干态的平均光子数(?)密切相关,最佳压缩点在(?)=2.56处,最大相对压缩量高达56％,而且这种迭加态的反聚束效应也很强,可以任意地接近单个光子Fock态(此态是最大反聚束态)。另外,这种态还存在很强的聚束效应,它的二阶相干度可以是任意大的正数。

关键词：反聚束效应非经典光场迭加态