检索结果-南通市图书馆

科学通报 1996年第14期41卷 1275-1277页

作者：李有泉沙键张其瑞陈斌浙江大学物理系杭州310027

随着纳米技术和纳米电子学的飞速发展,电路以及器件小型化的势头越来越强烈,近年来已达到原子尺寸的量级.显然,当电子的输运尺度达到一个特征尺度,即电子的非弹性碰撞尺度时,必须考虑其量子力学性质及电荷的非连续性质.因此,在纳米电子... 详细信息

随着纳米技术和纳米电子学的飞速发展,电路以及器件小型化的势头越来越强烈,近年来已达到原子尺寸的量级.显然,当电子的输运尺度达到一个特征尺度,即电子的非弹性碰撞尺度时,必须考虑其量子力学性质及电荷的非连续性质.因此,在纳米电子学中对电路及器件建立一个正确的量子理论已经是十分迫切的任务了.当然,最为简单然而又是十分重要的工作是将LC电路量子化,这一工作可以通过与经典简谐振子量子化的方法做类比而得以完成,其中谐振子的坐标相当于电路中的电荷.最近,我们提出了一个考虑电荷量子效应的介观电路量子化的方法,讨论了有耗散的介观电路的量子涨落.本文给出了无耗散介观耦合电路中各个回路的电荷、电流的量子涨落,发现这些电流与电荷的量子涨落之间存在着压缩效应对于一个经典的无耗散的并且其中一个回路中有电源ε（t）,电感电容组成的电容耦合电路（电感耦合电路也可以等效成电容耦合电路）.按照Kirchhoff定律,可以写出其运动方程为L1（d2q1）/dt2+q1/C1+q1/C2-q2/C2=ε（t）,L2（d2q2）/dt2+q2/C2-q1/C2=0 （1）其中q1（t）和q2（t）是两个LC型电路中的电荷;L1,C1和L2,C2是两个回路中的电感和电容,C是这两个回路的耦合电容.如果ε（t）=0。

关键词：耦合电路量子压缩效应介观电路纳米电子学

来源：

维普期刊数据库

同方期刊数据库评论

在线全文

学校读者我要写书评

暂无评论

玻色算符的逆算符及其相关的奇偶相干态

引用

物理学报 2003年第6期52卷 1390-1395页

作者：杨庆怡韦联福丁良恩华东师范大学物理系光谱学与波谱学教育部重点实验室广西大学物理系南宁53OOO4上海200030 上海交通大学物理系

利用玻色算符的逆算符a^ - 1 和a^ + - 1 ,定义了一类新的奇偶相干态 ,即增、减光子奇偶相干态 .它们分别是算符为a^ -ka^ k+ 2 ,a^ + -ka^ 2 a^ +k 的本征态 ,可由a^ -k 和a^ + -k分别作用于通常的奇偶相干态来产生 .数值计算结果表明 ... 详细信息

利用玻色算符的逆算符a^ - 1 和a^ + - 1 ,定义了一类新的奇偶相干态 ,即增、减光子奇偶相干态 .它们分别是算符为a^ -ka^ k+ 2 ,a^ + -ka^ 2 a^ +k 的本征态 ,可由a^ -k 和a^ + -k分别作用于通常的奇偶相干态来产生 .数值计算结果表明 ,这类新的奇偶相干态都是非经典的光场态。

关键词：玻色算符逆算符奇偶相干态光子反群聚效应量子压缩效应量子光学

来源：

维普期刊数据库

同方期刊数据库评论