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单喷注实验数据对部分子分布函数的影响

山西大学学报(自然科学版) 2024年第3期47卷 591-597页

作者：王启荣毛建龙沙依甫加马力·达吾来提新疆大学物理科学与技术学院

大型强子对撞机（LHC）上质心能量为2.76 TeV时，紧凑渺子线圈（CMS）探测器利用质子-质子对撞实验测量了单喷注产生的双微分散射截面，文章研究该实验数据对CT18NNLO部分子分布函数（PDFs）的影响。利用NLOJet++和CT18NNLO部分子分布... 详细信息

大型强子对撞机（LHC）上质心能量为2.76 TeV时，紧凑渺子线圈（CMS）探测器利用质子-质子对撞实验测量了单喷注产生的双微分散射截面，文章研究该实验数据对CT18NNLO部分子分布函数（PDFs）的影响。利用NLOJet++和CT18NNLO部分子分布函数计算出单喷注产生的双微分散射截面，并与CMS 2.76 TeV实验数据进行比较，大部分数据点的理论预测与测量的散射截面一致。进一步，用ePump (error PDF updating method package)更新CT18NNLO部分子分布函数得到CT18NNLO+Jet部分子分布函数。结果显示，当能量标度Q=100 GeV时，在大x范围内(x> 0.3),CT18NNLO+Jet胶子部分子分布函数的中心值相比CT18NNLO胶子部分子分布函数而言急剧下降；在0.1更多还原AbstractFilter('ChDivSummary', 'ChDivSummaryMore', 'ChDivSummaryReset');

关键词：部分子分布函数单喷注 ePump

来源：博看期刊

CMS 8 TeV顶夸克对实验数据对CT18NNLO胶子部分子分布函数的影响

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浙江大学学报（理学版） 2023年第3期50卷 310-315页

作者：木沙江·卡得尔霍文生阿布力克木·吐尔孙沙依甫加马力·达吾来提新疆大学物理科学与技术学院新疆乌鲁木齐830046

在不进行量子色动力学(quantum chromodynamics,QCD)整体分析的情况下,估算新数据对部分子分布函数(parton distribution functions,PDF)的影响,以及用更新的部分子分布函数预测其他可观测量不确定度的贡献是一项非常有用的工作。首先,... 详细信息

在不进行量子色动力学(quantum chromodynamics,QCD)整体分析的情况下,估算新数据对部分子分布函数(parton distribution functions,PDF)的影响,以及用更新的部分子分布函数预测其他可观测量不确定度的贡献是一项非常有用的工作。首先,用更新和优化的部分子分布函数软件ePump(error PDF updating method package)研究由CMS 8 TeV顶夸克对产生的微分散射截面(1/σ)dσ/dy_(t-t)、(1σ)dσ/dm_(t-t)、(1/σ)dσ/dy_(t)和(1/σ)dσ/dp^(t)T等实验数据对CT18NNLO胶子部分子分布函数的影响,然后,用更新后的部分子分布函数计算(1/σ)dσ/dy_(t-t)、(1/σ)dσ/dm_(t-t)、(1/σ)dσ/dy_(t)和(1/σ)dσ/dp^(t)T,并将计算所得理论值与实验值进行比较。结果表明,随着实验测量技术的发展,可获取的由顶夸克对产生的微分散射截面数据点越多,其对胶子部分子分布函数的确定作用越大。

关键词：部分子分布函数 ePump 顶夸克对的产生

ATLAS 2.76 TeV单喷注实验数据对CT18NNLO部分子分布函数的影响

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华东师范大学学报(自然科学版) 2023年

作者：徐颖范红豪沙依甫加马力·达吾来提新疆大学物理科学与技术学院北京师范大学核科学与技术学院

通过ePump (error PDF (parton distribution function) updating method package)研究了大型强子对撞机(large hadron collider, LHC)在质心能量s1/2=2.76TeV时,来自ATLAS (a toroidal LHC apparatus)探测器单喷注的双微分散射截面的实验数据对CT18NNLO (next-to-next-to-leading order)部分子分布函数(PDF)的影响.首先,使用CT18NNLO部分子分布函数计算了单喷注的双微分散射截面,观察到理论预测与实验数据符合得较好;其次,计算了单喷注双微分散射截面的理论预测值与CT18NNLO胶子部分子分布函数的关联余弦cosΦ;最后,使用ePump更新了CT18NNLO部分子分布函数,并研究了实验数据与全局拟合数据间的冲突.通过比较在Q=100GeV时CT18NNLO胶子部分子分布函数和ePump更新的胶子部分子分布函数,发现ATLAS 2.76 TeV单喷注双微分散射截面实验数据在大和小的动量分数x区域对CT18NNLO胶子部分子分布函数的约束较小.

关键词：部分子分布函数单喷注双微分散射截面

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LHC能区的部分子分布函数

高能物理与核物理 2004年第7期28卷 706-710页

作者：刘海艳阮建红华东师范大学物理系上海200062

大型强子对撞机 (LHC)能探测到核子中很小x的动力学区域 .在此动力学区域部分子的密度很大 ,根据高扭度修正过的AP演化方程 (MDAP方程 ) ,分析了此区域的部分子饱和问题 .发现在LHC能区不会出现饱和现象 ,但部分子分布会由于高扭度效应... 详细信息

大型强子对撞机 (LHC)能探测到核子中很小x的动力学区域 .在此动力学区域部分子的密度很大 ,根据高扭度修正过的AP演化方程 (MDAP方程 ) ,分析了此区域的部分子饱和问题 .发现在LHC能区不会出现饱和现象 ,但部分子分布会由于高扭度效应而明显被抑制 ,出现部分饱和现象 .根据MDAP演化方程。

关键词：部分子分布函数高扭度效应强子对撞机 AP演化方程高能物理学

部分子分布函数DGLAP方程的数值求解及其随能标的演化

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部分子分布函数DGLAP方程的数值求解及其随能标的演化

作者：郑洋辽宁师范大学

学位级别：硕士

1969年,带电轻子-核子深度非弹性散射(DIS)实验第一次令人们认识到了核子是由很多类点物质构成的,这些物质被称为部分子,Feynman根据该实验提出了部分子模型。DIS和“硬”质子-质子(或质子-反质子)高能对撞都是通过强子中的部分子发生... 详细信息

1969年,带电轻子-核子深度非弹性散射(DIS)实验第一次令人们认识到了核子是由很多类点物质构成的,这些物质被称为部分子,Feynman根据该实验提出了部分子模型。DIS和“硬”质子-质子(或质子-反质子)高能对撞都是通过强子中的部分子发生的。为了预言各种过程发生的几率,我们需要测定出一系列具有普适性的部分子分布函数(PDFs).这些分布可以通过对所有的DIS及相关硬散射的数据作出整体拟合而确定出来。拟合可以在量子色动力学(QCD)强耦合常数αs的领头阶(L0)、次领头阶(NLO)或者次次领头阶(NNLO)下进行。本文首先对部分子分布函数相关理论背景进行介绍,通过深度非弹性散射中的质子结构函数引出了部分子分布函数的概念。在部分子模型的基础上考虑QCD效应后,部分子分布函数依赖于能量标度,其随能标的变化由DGLAP方程描述。在第三章,我们对DGLAP方程及其求解进行了综述。第四章是本文的工作部分,在对目前各个合作组通过实验数据的拟合给出的在某一特定标度下部分子分布函数的基础上,应用QCDNUM程序在次次领头阶对其进行了演化,给出了不同标度下分布函数的结果。具体来说,我们给出了能量标度μ2=1GV2,μ2=10GeV2,μ2=100GeV2和μ2=104GeV2下次次领头阶部分子dv、uv、d、u、s、s、c、c和g的分布函数,并做了对比和分析。通过比较可以发现,当标度一定时轻部分子(dv、uv、d、u、s、s、g)随动量分数x的变化比重部分子(c、c)更为明显。本文给出的结果对于涉及相关标度部分子分布函数遍举过程的计算具有一定的意义。

关键词：部分子分布函数 QCD演化 QCDNUMN

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部分子分布函数的研究

部分子分布函数的研究

作者：方洁华东师范大学

学位级别：硕士

上世纪六十年代末,在SLAC上进行的带电轻子-核子深度非弹性散射实验让人们第一次认识到核子是由许多类点物质组成,这些物质就被称为部分子。为了描述核子在动力学过程中内部部分子的变化情况,引入了部分子分布函数。部分子分布函数可分... 详细信息

上世纪六十年代末,在SLAC上进行的带电轻子-核子深度非弹性散射实验让人们第一次认识到核子是由许多类点物质组成,这些物质就被称为部分子。为了描述核子在动力学过程中内部部分子的变化情况,引入了部分子分布函数。部分子分布函数可分为积分的与未积分的分布函数。积分部分子分布函数可用来描述深度非弹性散射实验中的单举反应、核子的内部结构等,它满足传统的扭度-2DGLAP方程。但是当部分子的密度很大时就必须考虑它们之间的相互作用,出现遮蔽效应,即高扭度现象。扭度-4DGLAP方程是修正后的演化方程。通过这两个演化方程得到的积分部分子分布函数有着一定的差异性。当考虑Drell-Yan等高能过程时,横动量的作用则变得很重要,部分子分布函数不再依赖于一个标度,而要引入未积分部分子分布函数。未积分部分子函数是没有对横动量进行积分的函数,它可由CCFM方程得到,但是CCFM方程目前只用蒙特卡罗方法计算,非常复杂。本文采用基于DGLAP方程得到积分部分子分布函数，再通过KMR方法得到未积分部分子分布函数。实验中可以通过探测粒子多重数分布来验证部分子分布函数,从而预言更高碰撞能量下的粒子多重数分布情况。本文首先研究了利用扭度-4的DGLAP方程得到的积分部分子分布函数与用扭度-2的DGLAP方程得到的积分部分子分布函数的差异;其次利用KMR方法得到两种情况下的未积分部分子分布函数,并进行比较;然后我们利用未积分部分子分布函数,对双喷注关联等实验进行了相关计算,得到了有意义的结果;最后我们研究粒子的多重数分布。

关键词：部分子分布函数多重数分布高扭度效应

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核子中部分子分布函数的研究

华东师范大学学报（自然科学版） 2015年第1期 195-202页

作者：徐仕磊阮建红华东师范大学物理系上海200241

通过对几个著名小组GJR,MSTW和CTEQ的领头阶部分子分布函数进行仔细分析和比较,包括分析在不同动量标度下它们的价夸克、海夸克和胶子的分布函数以及各种部分子所占有的质子总动量,发现在小x区域,不同研究小组的胶子和海夸克的分布函数... 详细信息

通过对几个著名小组GJR,MSTW和CTEQ的领头阶部分子分布函数进行仔细分析和比较,包括分析在不同动量标度下它们的价夸克、海夸克和胶子的分布函数以及各种部分子所占有的质子总动量,发现在小x区域,不同研究小组的胶子和海夸克的分布函数差别非常明显,说明人们对它们的认识还远未清晰.通过计算分析高扭度效应对部分子分布函数的影响,发现遮蔽效应使小x和中x区域的扭度-4的胶子和海夸克的分布函数略小于扭度-2的分布函数,反遮蔽效应使x≥2区域的扭度-4的胶子和海夸克分布函数大于相应的扭度-2的分布函数.最后,从数值计算角度验证了MD-DGLAP演化方程是符合动量守恒定律的.

关键词：部分子分布函数高扭度效应演化方程

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K介子部分子分布函数的研究

华东师范大学学报（自然科学版） 2017年第2期 81-88页

作者：高莹莹楼立洋阮建红华东师范大学物理与材料学院上海200241

核子和介子中的部分子分布函数是描述其性质的基本物理量,但不同研究小组给出的分布函数并不一致.从最简单的价夸克模型出发,提出了在某一低动量标度(Q^2)下,K介子完全由价夸克组成,胶子和海夸克都是通过量子色动力学(Quantum Chromodyn... 详细信息

核子和介子中的部分子分布函数是描述其性质的基本物理量,但不同研究小组给出的分布函数并不一致.从最简单的价夸克模型出发,提出了在某一低动量标度(Q^2)下,K介子完全由价夸克组成,胶子和海夸克都是通过量子色动力学(Quantum Chromodynamics,QCD)辐射产生.根据一个考虑了部分子间重组效应的演化方程一Modified DokshitzerGribov-Lipatov-Altarelli-Parisi(MD-DGLAP)方程和相应的实验数据,给出了K介子的初始价夸克分布函数,对高动量标度下的部分子分布进行了预言,并与其他模型进行了比较分析.

关键词： DGLAP演化方程部分子分布函数 7r介子 K介子

改进Q￣2-重标度模型与部分子分布函数的核效应

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高能物理与核物理 1997年第6期21卷 548-553页

作者：姚晓霞何祯民段春贵厉光烈彭宏安河北师范大学物理系中国科学院高能物理研究所北京大学物理系

针对原有的Ｑ￣２－重标度模型中存在的问题，提出了改进的Ｑ￣２－重标度模型，利用核动量守恒条件，采取对价夸克、海夸克、胶子进行不同的Ｑ￣２－重标度来描述束缚核子内部分子动量分布。利用改进的Ｑ￣２－重标度模型所得到的束缚... 详细信息

针对原有的Ｑ￣２－重标度模型中存在的问题，提出了改进的Ｑ￣２－重标度模型，利用核动量守恒条件，采取对价夸克、海夸克、胶子进行不同的Ｑ￣２－重标度来描述束缚核子内部分子动量分布。利用改进的Ｑ￣２－重标度模型所得到的束缚核子内部分子分布函数，对轻子－核深度非弹性散射过程。

关键词：部分子分布函数核效应 Q^2-重标度模型