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速度函数有势的一个判别准则

数学杂志 1994年第1期14卷 54-60页

作者：吴先伟广东民族学院

关于场论中的闭路，本文提出单闭路和复闭路的概念，从而得出速度函数有势的一个必要充分条件。应用这个必要充分条件于几个常用的速度函数，可简便地得到它们有势的判别准则；其中关于２ｎ位和２ｎ＋１位（广义）自旋以及质点运动系的... 详细信息

关于场论中的闭路，本文提出单闭路和复闭路的概念，从而得出速度函数有势的一个必要充分条件。应用这个必要充分条件于几个常用的速度函数，可简便地得到它们有势的判别准则；其中关于２ｎ位和２ｎ＋１位（广义）自旋以及质点运动系的结果是新的。此外研究一类新的速度函数的有势性。

关键词：速度函数势场论马氏过程

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速度函数的连续分析

石油物探 1972年第2期 50-63页

通过最佳迭加对速度函数进行连续分析,取得准确的速度资料作为动校正的依据,从而能大大改善最终的时间剖面。方法的基本原理是:对同一反射点的各道,分别以各种时差进行校正,迭加后得出振幅变化曲线,该曲线上的极大反映出反射波(或多次波... 详细信息

通过最佳迭加对速度函数进行连续分析,取得准确的速度资料作为动校正的依据,从而能大大改善最终的时间剖面。方法的基本原理是:对同一反射点的各道,分别以各种时差进行校正,迭加后得出振幅变化曲线,该曲线上的极大反映出反射波(或多次波)的平均逮度,据此还能计算层速度。举出两个实例借以证明方法的效果。

关键词：振幅曲线迭加连续分析反射波速度函数时差校正同相轴反射点多次波多次反射波层速度

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速度函数v(t)与时间变量t的定义域分析

物理通报 2002年第9期23卷 20-21页

作者：宋光辉陈秀明周口师范学院教育系河南周口466000

1 问题的提出质点运动学中,变加速直线运动条件下速度大小的求解是重要内容之一。由于速度在物体运动过程中是时间t的函数,求解时往往先通过求其运动方程x=x(t),再由运动方程x(t)对时间t求导,得出任一时刻的速度v(t).v=v(t)是时间t的函... 详细信息

1 问题的提出质点运动学中,变加速直线运动条件下速度大小的求解是重要内容之一。由于速度在物体运动过程中是时间t的函数,求解时往往先通过求其运动方程x=x(t),再由运动方程x(t)对时间t求导,得出任一时刻的速度v(t).v=v(t)是时间t的函数,在t≥0的时域内v(t)有定义。但在某些特殊情况下,求得的速度v(t)会产生与实际物理现象不符的情况,给初学者造成误解。如一长为5m的梯子,顶端斜靠在竖直的墙面上,设t=0时,顶端离地面4m,当顶端以2m/s的速度沿墙面匀速下滑时。求在t=3s时,下端的速度。

关键词：速度函数时间变量定义域质点运动学变加速直线运动

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一般速度函数的有势性与可逆性(Ⅰ)(英文)

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数学年刊A辑(中文版) 1982年第5期 571-586页

作者：严士健,陈木法,丁万鼎北京师范大学北京师范大学安徽师范大学

本文提出了一类一般的无穷质点系统的随机演化模型,它包括已有的大多数模型为其特例,同时也可以认为是对非平衡系统的多元线性Master方程的概率模型的推广与一般化. §2首先将场论推广到一般状态空间(定理(2.10))使之作为讨论问题的一... 详细信息

本文提出了一类一般的无穷质点系统的随机演化模型,它包括已有的大多数模型为其特例,同时也可以认为是对非平衡系统的多元线性Master方程的概率模型的推广与一般化. §2首先将场论推广到一般状态空间(定理(2.10))使之作为讨论问题的一个基本工具,然后讨论以无穷乘积空间为态空间的场的局部化(定理(2.14)).§3引入有限程速度函数场(定义(3.15))和拟可逆测度(定义(3.17))作为离散化的条件,并证明了拟可逆是可逆性的外延(定理(3.25)).§4研究有限程速度函数的有势性与可逆性之间的关系,证明了拟可逆必有势(定理(4.1)).反之,在速度函数有势且满足(4.3)与(4.10)的条件下,证明了关于规范(?)的Gibbs态集(?)(命题(4.23))且(?)的每一元都是拟可逆测度(命题(4.28)),其中(?)是由(?)出发构造的测度的一切弱极限作成的集(定义(4.19)).给出了构造一切拟可逆测度的一种办法.由此得出了拟可逆测度存在及唯一的充要条件(定理(4.36)).

关键词： Th 速度函数可逆性定理

一般速度函数的有势性与可逆性 Ⅱ.紧空间情形(英文)

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数学年刊A辑(中文版) 1982年第6期 705-720页

作者：严士健,陈木法,丁万鼎北京师范大学北京师范大学安徽师范大学

在这一部分中,我们应用前一部分的方法和结果于紧空间情形。 §5就紧空间的情形证明了满足(Ⅰ)中(4.3)的有限程速度函数的拟可逆性等价于有势性(定理(5.1))。证明了(?),并推广了与此有关的自旋变相过程的结果(定理(5.2),(5.3))。还证明... 详细信息

在这一部分中,我们应用前一部分的方法和结果于紧空间情形。 §5就紧空间的情形证明了满足(Ⅰ)中(4.3)的有限程速度函数的拟可逆性等价于有势性(定理(5.1))。证明了(?),并推广了与此有关的自旋变相过程的结果(定理(5.2),(5.3))。还证明了在某些条件下,拟可逆与可逆的等价性(定理(5.14))。§6我们着重讨论了排它过程(不限于有限程)的有势性与可逆性,得到了较完整的结果。首先给出了有势性的简洁判准(定理(6.18)),这个判准原则上已不能再改善,对排它过程,证明了:可逆测度必存在(定理(6.50));若速度函数有势,则可逆测度由速度函数构造的典型Gibbs态来刻划(定理(6.48));反之,若有正可逆测度存在,则它有势且正可逆测度集与正典型Gibbs态集相等(定理(6.55))。对于自旋变相过程的情形,文中在有关地方注明用本文的方法也可得出[3]的相应结果.

关键词：紧空间拓扑空间速度函数可逆性定理

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紧邻速度函数的拟可逆测度

数学年刊A辑(中文版) 1981年第1期 47-59页

作者：丁万鼎,陈木法安徽师范大学北京师范大学

设S是一可数的位置集,S的每个位置上有一个实体（如一个粒子）,它有正的或负的自旋,分别记为1和0。X={0,1}s表示系统的自旋的一切组态。以X为相空间的Markov过程描述自旋组态的演化,在[1]中讨论了一类这样的过程——自旋变相过程——的... 详细信息

设S是一可数的位置集,S的每个位置上有一个实体（如一个粒子）,它有正的或负的自旋,分别记为1和0。X={0,1}s表示系统的自旋的一切组态。以X为相空间的Markov过程描述自旋组态的演化,在[1]中讨论了一类这样的过程——自旋变相过程——的存在及唯一性和可逆测度等问题。本文中,我们引进速度函数的拟可逆测度概念,用[3]中的场论思想讨论紧邻速度函数的拟可逆测度。在§2中,我们证明紧邻速度函数的拟可逆测度是Markov随机场,并给出拟可逆测度存在的充分必要条件;§3中给出拟

关键词：速度函数自旋充分必要条件机场引理粒子性质紧邻单值定理唯一性定理