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二维光子晶体绝对带隙影响因素的分析

光学学报 2009年第12期29卷 3523-3526页

作者：熊刚强王加贤张峻诚苏培林华侨大学信息科学与工程学院福建泉州362021

对二维三角形空气孔结构的光子晶体TE模、TM模的禁带重叠区,即绝对带隙的影响因素进行了系统的分析计算,得到其禁带随介电常数的差别还有填充比的变化规律:绝对带隙在r/d(空气孔半径/晶格周期)>0.4时出现,带隙宽度随r/d的增加而增加,到r... 详细信息

对二维三角形空气孔结构的光子晶体TE模、TM模的禁带重叠区,即绝对带隙的影响因素进行了系统的分析计算,得到其禁带随介电常数的差别还有填充比的变化规律:绝对带隙在r/d(空气孔半径/晶格周期)>0.4时出现,带隙宽度随r/d的增加而增加,到r/d=0.483时达到最大,往后开始减小。其中带隙中心频率值随r/d的增加而增加;把填充比r/d固定在0.483,计算绝对带隙宽度随背景材料的介电常数ε的变化规律发现:绝对带隙在背景材料的介电常数ε>8的时候出现,宽度随ε的增加而增加。

关键词：光子晶体电磁波介电常数差绝对带隙

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加工误差对准晶光子晶体绝对带隙的影响

中国激光 2010年第12期37卷 3112-3115页

作者：殷建玲黄旭光刘颂豪刘军军械工程学院光学与电子工程系光纤技术研究所河北石家庄050003 华南师范大学光子信息技术实验室广东广州510006

利用时域有限差分(FDTD)法,对12重准晶光子晶体(PQCs)的绝对带隙特性进行研究。主要讨论了加工过程中产生的尺寸误差和位置误差对12重PQCs绝对带隙的影响,并估算当前加工该带隙材料的能力。数值模拟结果表明,在相同误差条件下,尺寸误差... 详细信息

利用时域有限差分(FDTD)法,对12重准晶光子晶体(PQCs)的绝对带隙特性进行研究。主要讨论了加工过程中产生的尺寸误差和位置误差对12重PQCs绝对带隙的影响,并估算当前加工该带隙材料的能力。数值模拟结果表明,在相同误差条件下,尺寸误差大于位置误差对绝对带隙的影响;12重PQCs绝对带隙特性主要受TE模对加工误差敏感程度的限制;绝对带隙宽度随晶格常数的减小而逐渐变窄,当晶格常数不小于500 nm时,加工误差对绝对带隙的影响可忽略,而当晶格常数小于200 nm时,绝对带隙甚至完全消失。

关键词：光电子学光子晶体绝对带隙加工误差准晶

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二维光子晶体绝对带隙的研究

南京邮电大学学报（自然科学版） 2006年第5期26卷 33-35,55页

作者：汪静丽陈鹤鸣南京邮电大学光电工程学院江苏南京210003

晶体中获得大的绝对带隙,可以通过降低格子对称性解除简并来实现。格子对称性的降低一般可以通过向晶体的原胞内引入不同半径的柱子的方法实现,在该方法基础上结合滑移操作,对二维正方形光子晶体结构进行了研究,发现这种联合方法用于打... 详细信息

晶体中获得大的绝对带隙,可以通过降低格子对称性解除简并来实现。格子对称性的降低一般可以通过向晶体的原胞内引入不同半径的柱子的方法实现,在该方法基础上结合滑移操作,对二维正方形光子晶体结构进行了研究,发现这种联合方法用于打开绝对带隙特别有用,其相对带隙宽度约为“双柱子正方形格子”情况的2倍,同时还使绝对带隙出现的位置向低频处移动。

关键词：二维光子晶体绝对带隙对称性

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二维六角Te柱光子晶体中的绝对带隙研究

科技资讯 2015年第7期13卷 64-64页

作者：袁东升胡磊合肥工业大学仪器科学与光电工程学院安徽合肥230009

利用平面波展开法系统地研究了散射体为六角Te柱的二维正方晶格、三角晶格各向异性光子晶体中绝对带隙,并分析了绝对带隙及其宽度随填充率的变化情况。结果表明:不论正方晶格还是三角晶格,这种各向异性光子晶体中均存在较大的绝对带隙,... 详细信息

利用平面波展开法系统地研究了散射体为六角Te柱的二维正方晶格、三角晶格各向异性光子晶体中绝对带隙,并分析了绝对带隙及其宽度随填充率的变化情况。结果表明:不论正方晶格还是三角晶格,这种各向异性光子晶体中均存在较大的绝对带隙,并且随填充率增大,绝对带隙往低频漂移,而带隙宽度的整体变化趋向于先变大后变小;此外,相比于正方晶格,三角晶格更有利于获得较大的绝对带隙。

关键词：各向异性光子晶体绝对带隙平面波展开法

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二维旋转直柱光子晶体的频率带隙结构分析

功能材料 2006年第10期37卷 1587-1589,1592页

作者：翦知渐彭景翠周仁龙张高明湖南大学光电子材料研究所湖南长沙410082

设计了一种二维方形旋转正四边形直柱光子晶体,利用平面波展开方法计算了其光子频率带结构,发现在低频和高频区域,该类光子晶体的光子频率禁带明显增大。计算了空气中Al材料的旋转四边形直柱光子晶体的带结构和态密度,当填充比等于0.5... 详细信息

设计了一种二维方形旋转正四边形直柱光子晶体,利用平面波展开方法计算了其光子频率带结构,发现在低频和高频区域,该类光子晶体的光子频率禁带明显增大。计算了空气中Al材料的旋转四边形直柱光子晶体的带结构和态密度,当填充比等于0.5时存在绝对带隙,旋转角度为45°时绝对带隙最大,旋转角度为0时,光子频率禁带位于高频区域。利用FDTD方法检验了计算结果,并分析了旋转角度为45°时,正四边形直柱光子晶体的波导特性以及TM模的电场分布。

关键词：光子晶体光子频率带结构绝对带隙

二维函数光子晶体不同函数形式对带隙结构的调控

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吉林大学学报（理学版） 2021年第3期59卷 665-671页

作者：张斯淇李宏李美萱刘小涵吉林工程技术师范学院量子信息技术交叉学科研究院吉林省量子信息技术工程实验室长春130052

用平面波展开法研究二维函数光子晶体介质柱介电常数不同的线性函数形式对横电(TE)波和横磁(TM)波带结构的影响.数值计算结果表明:二维函数光子晶体比二维常规光子晶体的带隙更宽;通过变换介质柱介电常数不同的线性函数形式可使二维函... 详细信息

用平面波展开法研究二维函数光子晶体介质柱介电常数不同的线性函数形式对横电(TE)波和横磁(TM)波带结构的影响.数值计算结果表明:二维函数光子晶体比二维常规光子晶体的带隙更宽;通过变换介质柱介电常数不同的线性函数形式可使二维函数光子晶体的带隙个数、位置和宽度均发生变化,从而实现对二维函数光子晶体带隙的调节.

关键词：二维函数光子晶体平面波展开法带隙结构绝对带隙

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二维新型函数光子晶体带隙结构研究

量子电子学报 2018年第2期35卷 191-196页

作者：刘晓静张斯淇梁禺刘继平马季李宏孟祥东吴义恒陆景彬吉林师范大学物理学院吉林四平136000 吉林大学物理学院吉林长春130012 东北师范大学物理学院吉林长春130012 安庆师范学院物理与电气工程学院安徽安庆246133

用平面波展开法研究了二维函数光子晶体的带隙结构,其介质柱折射率为空间坐标函数。对TE和TM波带隙结构进行了数值分析,并与二维常规光子晶体(即介质柱折射率为常数)带隙结构进行了比较。研究了介质柱半径r_a、函数系数k和参数b对二维... 详细信息

用平面波展开法研究了二维函数光子晶体的带隙结构,其介质柱折射率为空间坐标函数。对TE和TM波带隙结构进行了数值分析,并与二维常规光子晶体(即介质柱折射率为常数)带隙结构进行了比较。研究了介质柱半径r_a、函数系数k和参数b对二维函数光子晶体带隙结构的影响,结果表明通过改变r_a、k、b的取值,可实现对二维函数光子晶体带隙的调节;二维函数光子晶体存在绝对带隙及半Dirac点.这些结论为光子器件设计提供了新的理论依据.

关键词：量子光学二维函数光子晶体带隙结构绝对带隙半Dirac点

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六角形散射子光子晶体的界面态

光子学报 2004年第11期33卷 1393-1396页

作者：车明刘江涛首都师范大学物理系北京100037

研究采用平面波展开加超元胞方法计算了正方格子六角形空气散射子二维光子晶体镜面对称异质结的界面态经过研究发现,这种异质结界面态可以通过相对于界面横向拉开或者纵向错开而产生,并且调节到绝对带隙中成为传导模界面态的个数和变化... 详细信息

研究采用平面波展开加超元胞方法计算了正方格子六角形空气散射子二维光子晶体镜面对称异质结的界面态经过研究发现,这种异质结界面态可以通过相对于界面横向拉开或者纵向错开而产生,并且调节到绝对带隙中成为传导模界面态的个数和变化规律在很大程度上依赖于光子晶体异质结构的几何和物理参量通过对比我们发现与圆柱形散射子相比,在六角形散射子异质结中更易于产生传导模。

关键词：光子晶体绝对带隙界面态

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新型二维函数光子晶体的透射特性

吉林大学学报（理学版） 2017年第4期55卷 985-989页

作者：刘晓静梁禺刘继平孟祥东张斯淇马季李宏刘晗张晓茹吴义恒吴向尧吉林师范大学物理学院吉林四平136000 吉林大学物理学院长春130012 东北师范大学物理学院长春130024 安庆师范学院物理与电气工程学院安徽安庆246133

用平面波展开法研究二维函数光子晶体的TE(transverse electric)波和TM(transverse magnetic)波带隙结构,并与二维传统光子晶体的带隙结构进行比较.通过给出不同介质柱介电常数的函数形式考察二维函数光子晶体带隙结构的变化.结果表明,... 详细信息

用平面波展开法研究二维函数光子晶体的TE(transverse electric)波和TM(transverse magnetic)波带隙结构,并与二维传统光子晶体的带隙结构进行比较.通过给出不同介质柱介电常数的函数形式考察二维函数光子晶体带隙结构的变化.结果表明,二维函数光子晶体存在绝对带隙和半Dirac点.

关键词：二维函数光子晶体带隙结构绝对带隙半Dirac点