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RML探测大气气溶胶波长指数的不确定分析

激光技术 2008年第6期32卷 667-669,672页

作者：闫顺生胡顺星胡欢陵钟志庆中国科学院安徽光学精密机械研究所大气光学中心合肥230031

为了提高喇曼-米散射激光雷达探测大气气溶胶波长指数的精确度,利用不确定度传递公式对其不确定性进行了详细的理论分析,并结合喇曼-米散射激光雷达在合肥西郊的实际探测例子进行了实验研究,计算了信号、大气透过率比值和散射比参考值... 详细信息

为了提高喇曼-米散射激光雷达探测大气气溶胶波长指数的精确度,利用不确定度传递公式对其不确定性进行了详细的理论分析,并结合喇曼-米散射激光雷达在合肥西郊的实际探测例子进行了实验研究,计算了信号、大气透过率比值和散射比参考值的相对不确定度,在高度6km以下信号相对不确定度一般小于30%,透过率比的相对不确定度一般小于4%,散射比参考值相对不确定度大小则由参考值与实际值差异而定。结果表明,适当增大激光脉冲能量和延长信号采集累计时间、准确标定散射比参考值可有效减小喇曼-米散射激光雷达探测大气气溶胶波长指数的不确定性。

关键词：大气与海洋光学大气气溶胶喇曼-米散射激光雷达波长指数不确定度

Raman-Mie激光雷达探测对流层气溶胶波长指数

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量子电子学报 2006年第3期23卷 341-345页

作者：王晓宾胡欢陵李琛胡顺星中国科学院安徽光学精密机械研究所安徽合肥230031

Angstrom波长指数能够很好地反映大气气溶胶粒子的半径大小,而Raman方法测量对流层气溶胶较Mie散射方法假设的参数少,测量精度高。在介绍了一台双波长探测对流层气溶胶光学特性的L625 Ranman-Mie激光雷达系统及其测量原理的基础上,利用... 详细信息

Angstrom波长指数能够很好地反映大气气溶胶粒子的半径大小,而Raman方法测量对流层气溶胶较Mie散射方法假设的参数少,测量精度高。在介绍了一台双波长探测对流层气溶胶光学特性的L625 Ranman-Mie激光雷达系统及其测量原理的基础上,利用该激光雷达的探测数据,计算并分析了合肥地区对流层气溶胶的波长指数,给出了合肥地区对流层气溶胶光学特性的一些典型特征并讨论了其成因。结果表明L625 激光雷达测量对流层气溶胶波长指数是可靠的。

关键词：大气光学波长指数激光雷达气溶胶 Raman-Mie

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气溶胶雷达比和波长指数的仿真研究

量子电子学报 2016年第1期33卷 98-105页

作者：宋跃辉时丽丽鲁雷雷李仕春辛文辉闫庆华灯鑫西安理工大学机械与精密仪器工程学院陕西西安710048

为深入研究气溶胶光散射特性,以米散射理论和粒谱分布为基础,仿真计算了多种气溶胶的雷达比和波长指数,研究了二者与入射光波长、气溶胶尺寸及复折射率之间的关系。仿真结果表明水云和雾在355 nm、532 nm和1064 nm波长的激光雷达比均约... 详细信息

为深入研究气溶胶光散射特性,以米散射理论和粒谱分布为基础,仿真计算了多种气溶胶的雷达比和波长指数,研究了二者与入射光波长、气溶胶尺寸及复折射率之间的关系。仿真结果表明水云和雾在355 nm、532 nm和1064 nm波长的激光雷达比均约为19 sr,波长指数的绝对值很小,表明消光系数与波长之间可不存在明显的依存关系。大陆型气溶胶的雷达比与其中soot型气溶胶的含量正相关,这与soot型气溶胶的强吸收性有关。大陆型气溶胶在532 nm波长的雷达比最大,在355 nm和1064 nm的雷达比相对较小。大陆型气溶胶的消光系数随波长增加而减小,其波长指数的平均值约为1.3。

关键词：大气光学雷达比波长指数仿真计算气溶胶

中国西北地区气溶胶光学厚度和波长指数观测数据的分析研究

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中国西北地区气溶胶光学厚度和波长指数观测数据的分析研究

作者：盖长松中国气象科学研究院

学位级别：硕士

本文选择位于塔克拉玛干沙漠中心区域的塔中、边缘区域的和田以及位于河西走廊东西两端的民勤和敦煌四个对于中国地区沙尘气溶胶具有代表性的观测站点,系统地分析了2002-2003年CE318型太阳分光光度计观测资料,得到了这四个站点的气溶胶... 详细信息

本文选择位于塔克拉玛干沙漠中心区域的塔中、边缘区域的和田以及位于河西走廊东西两端的民勤和敦煌四个对于中国地区沙尘气溶胶具有代表性的观测站点,系统地分析了2002-2003年CE318型太阳分光光度计观测资料,得到了这四个站点的气溶胶光学厚度和波长指数,并结合这几个地区气象台站的地面观测资料,讨论了气溶胶光学厚度与相对湿度和地表风速的关系,同时给出了气溶胶特性的日变化、月变化特征,比较了这四个代表性站点气溶胶特性的异同,获得了我国西北地区沙尘气溶胶的统计特性。结果表明:西北地区平均光学厚度的统计特征表现为,春季的时候光学厚度的平均值为0.71±0.043,夏季时的平均值为0.65±0.039;而在秋季,平均值为0.33±0.034,随着季节从春季到秋季的变动,气溶胶光学厚度呈递减的趋势。而波长指数的统计特征为:春季波长指数的平均值为0.092±0.012,夏季则为0.158±0.016,到了秋季变为0.208±0.021,随着季节从春到秋的变化,波长指数呈递增的趋势。从上述波长指数的取值可以看到4个地区的气溶胶观测结果明显具有沙尘气溶胶的特征。同时本文做了气象参数与光学厚度关系的研究,结果表明相对湿度的变化对光学厚度的影响不明显,而地表水平风速同气溶胶光学厚度之间有着一定的相关性,这与我们在该地区所观测的气溶胶为沙尘气溶胶类型相符和。光学厚度的日变化表明,在午后时段内由于地表风速达到一天中比较高的水平,其光学厚度也相应的达到最大。此外,塔克拉马干沙漠地区的气溶胶光学厚度要比河西走廊地区的光学厚度大,特别是在春夏季节表现的比较明显。而波长指数方面则有相反的表现,春夏季节塔克拉马干沙漠地区的波长指数要小于河西走廊地区,且前者的逐月变化要比后者稳定。

关键词：沙尘气溶胶气溶胶光学厚度波长指数

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阵发性心房颤动患者心房肌波长指数的特点

中国心脏起搏与心电生理杂志 1997年第3期11卷 130-131页

作者：杨东辉杨延宗高连君张树龙洪丽刘少稳林治湖大连医科大学附属第一医院心内科大连116011

采用波长指数（WLI）=心房功能不应期×（电极间距／心房除极时限）公式计算心房内希氏束（His）、冠状静脉窦口（CSO）、冠状静脉窦中部（CSm）三个部位的WLI，探讨阵发性心房颤动（简称房颤）患者心房肌WLI的特点。观察对象为8例患者... 详细信息

采用波长指数（WLI）=心房功能不应期×（电极间距／心房除极时限）公式计算心房内希氏束（His）、冠状静脉窦口（CSO）、冠状静脉窦中部（CSm）三个部位的WLI，探讨阵发性心房颤动（简称房颤）患者心房肌WLI的特点。观察对象为8例患者，有房颤病史2日～11年。其中6例进行了导管射频消融改良房室结控制快速心室率治疗。8例改良前His、CSO、CSm等处所测的WLI分别为3．95±0．71，1．23±0．26，1．29±0．24cm，6例改良后分别为4．06±0．75，1．43±026，1．32±0．26cm，与对照组相应的三个部位的WLI（5．56±0．71，1．83±0．27，1．92±0．82cm）分别相比，P均＜0．001；改良前、后三个部位的WLI分别相比无显著变化，P＞0．5。认为心房肌WLI／小者容易发生房颤。

关键词：心房颤动陈发性波长指数心房肌

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基于太阳光度计的天津城区气溶胶光学特性

中国环境科学 2017年第11期37卷 4013-4021页

作者：刘敬乐姚青蔡子颖韩素芹天津市气象科学研究所天津300074 天津市环境气象中心天津300074

利用2013~2014年天津大气边界层观测站的CE318太阳光度计观测资料,分析天津气溶胶光学厚度(AOD)和波长指数(α)的分布特征.结果表明,天津地区AOD_(440nm)和AOD_(500nm)均值分别为0.99±0.34和0.87±0.30,波长500nm下AOD月均最高值为1.41... 详细信息

利用2013~2014年天津大气边界层观测站的CE318太阳光度计观测资料,分析天津气溶胶光学厚度(AOD)和波长指数(α)的分布特征.结果表明,天津地区AOD_(440nm)和AOD_(500nm)均值分别为0.99±0.34和0.87±0.30,波长500nm下AOD月均最高值为1.41±0.79,出现在2013年6月,最低值为0.49±0.92,出现在2013年11月.AOD的季节变化特征为春季受沙尘天气影响,α最低(0.85±0.32),夏季受高温天气条件影响,新生小粒子占比较多,α最高(1.16±0.29),根据α分布特点,影响天津地区的主要气溶胶类型为城市—工业气溶胶.造成春季AOD高值(AOD≥2)情况出现是受粗、细模态气溶胶粒子共同影响,夏季AOD高值出现主要是受细模态粒子影响,同时细粒子吸湿增长特性对AOD增长有较大影响.冬季AOD高值出现同样主要受细模态气溶胶粒子影响,其气溶胶粒子粒径高于夏季.对比沙尘、霾及非污染天气条件下AOD和α的差别,发现霾天气下AOD和α最高,分别为1.41±0.68和1.17±0.29,沙尘天气下AOD为0.99±0.62,α最低,为0.55±0.22.非污染天气下AOD最低,为0.53±0.46.不同天气条件下,随AOD增长α均有先升高后降低的特征.

关键词：气溶胶光学厚度波长指数太阳光度计天津

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从宽谱晴空大气透过率提取气溶胶光学信息

太阳能学报 2005年第2期26卷 150-156页

作者：李韧季国良杨文中国科学院寒区旱区环境与工程研究所兰州730000

大气气溶胶光学厚度是评价大气污染,研究气溶胶辐射效应的一个关键因子。结合五道梁地区MS-120太阳光度表观测及该地区宽谱太阳直接辐射观测资料,利用最小二乘法,拟合了晴空大气透射比与ngstr m浑浊度系数(1000nm波长气溶胶光学厚度)、1... 详细信息

大气气溶胶光学厚度是评价大气污染,研究气溶胶辐射效应的一个关键因子。结合五道梁地区MS-120太阳光度表观测及该地区宽谱太阳直接辐射观测资料,利用最小二乘法,拟合了晴空大气透射比与ngstr m浑浊度系数(1000nm波长气溶胶光学厚度)、1000nm波长气溶胶透射比回归方程。利用回归方程,从该地区晴空大气透射比中提取出了ngstr m浑浊度系数,利用ngstr m浑浊度系数与波长指数的关系,计算了五道梁地区波长指数的变化。计算了ngstr m浑浊度系数增大致使到达地表的太阳直接辐射的衰减量。

关键词：大气透射比 Angstroem浑浊度系数气溶胶光学厚度波长指数

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杭州地区大气气溶胶光学特性高光谱研究

环境科学学报 2008年第9期28卷 1894-1903页

作者：肖钟湧江洪余树全周国模陈然宋晓东焦荔洪盛茂常杰江波南京大学国际地球系统科学研究所南京210093 浙江林学院国际空间生态与生态系统生态研究中心杭州311300 杭州市环境监测总站杭州310007 浙江大学生命科学学院杭州310058 浙江省林业科学研究院杭州310058

利用ASD地物光谱仪对杭州地区的气溶胶光学特性进行了观测并结合同步观测的太阳分光光度计CE-318的数据对其精度进行检验.分析表明,在时间演变中,杭州市冬季气溶胶光学厚度值比夏季大,气溶胶光学特性的日进程变化比较明显;从空间分异上... 详细信息

利用ASD地物光谱仪对杭州地区的气溶胶光学特性进行了观测并结合同步观测的太阳分光光度计CE-318的数据对其精度进行检验.分析表明,在时间演变中,杭州市冬季气溶胶光学厚度值比夏季大,气溶胶光学特性的日进程变化比较明显;从空间分异上,杭州不同区域间的差异也比较显著;杭州地区大气的浑浊度系数和波长指数主要分布在0.02-0.2和0.2-2.6之间.在气溶胶光学厚度、浑浊度系数和波长指数等大气环境重要变量中,气溶胶光学厚度和浑浊度系数之间存在正相关,而气溶胶光学厚度和波长指数之间存在负相关.

关键词： ASD地物光谱仪气溶胶气溶胶光学厚度浑浊度系数波长指数

基于三波长激光雷达对强卷云后向散射系数波长关系研究

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北京理工大学学报 2013年第8期33卷 857-861页

作者：陶宗明刘东史博麻晓敏聂淼胡顺星周军王英俭陆军军官学院基础部安徽合肥230031 中国科学院安徽光学精密机械研究所中国科学院大气成分与光学重点实验室安徽合肥230031

针对高层强卷云(532nm波长上衰减的后向散射系数比大于20)在全球中出现的概率高达30%,影响地球-大气系统的辐射收支平衡问题.提出了一种用衰减的后向散射系数颜色比估算后向散射系数颜色比的反演方法,并分析了其误差大小.基于10个月在... 详细信息

针对高层强卷云(532nm波长上衰减的后向散射系数比大于20)在全球中出现的概率高达30%,影响地球-大气系统的辐射收支平衡问题.提出了一种用衰减的后向散射系数颜色比估算后向散射系数颜色比的反演方法,并分析了其误差大小.基于10个月在合肥西郊上空3波长(1 064,532和355nm)激光雷达探测到的强卷云数据,得到强卷云的3个后向散射系数颜色比统计分布规律,以及后向散射系数波长指数.计算结果表明:强卷云的后向散射系数波长指数不再是一个固定不变的常数,而是与波长有关的变量.

关键词：大气光学卷云激光雷达后向散射系数颜色比波长指数