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线性Sigma模型中标量介子研究

线性Sigma模型中标量介子研究

作者：陈超烟台大学

学位级别：硕士

文章回顾了轻标量和轻赝标量介子的理论模型及其分类。重点介绍了当前粒子物理学对轻标量介子研究的理论和实验现状,以及存在的主要问题。介绍了研究轻标量赝标量介子的质量夸克组成衰变宽度一些理论方法,及实验数据。详细讲述了手征微... 详细信息

文章回顾了轻标量和轻赝标量介子的理论模型及其分类。重点介绍了当前粒子物理学对轻标量介子研究的理论和实验现状,以及存在的主要问题。介绍了研究轻标量赝标量介子的质量夸克组成衰变宽度一些理论方法,及实验数据。详细讲述了手征微扰论和线性Sigma模型的手征对称性明显破缺机制,自发破缺机制。并用线性Sigma模型计算了所有可能一个轻标量介子衰变到两个轻赝标量介子的衰变宽度,以及计算结果与其他理论和实验数据进行的比较。

关键词：线性Sigma模型标量介子赝标量介子衰变宽度

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用手征幺正法研究无味标量介子

用手征幺正法研究无味标量介子

作者：孙世民广西师范大学

学位级别：硕士

强子包括介子和重子。强子的内部结构以及强相互作用一直是强子物理的重要研究对象。夸克模型认为,介子是qq态,重子是qqq态。描写强相互作用的基本理论是量子色动力学（QCD）。QCD能够很好地重现传统夸克模型中的常规介子或者重子,但是... 详细信息

强子包括介子和重子。强子的内部结构以及强相互作用一直是强子物理的重要研究对象。夸克模型认为,介子是qq态,重子是qqq态。描写强相互作用的基本理论是量子色动力学（QCD）。QCD能够很好地重现传统夸克模型中的常规介子或者重子,但是QCD同时也预言了超出夸克模型的非常规强子态。对非常规强子态的研究,是对QCD理论的检验和完善。标量介子是自旋-宇称量子数JPC=0++的一类强子。夸克模型预言,存在9个由轻夸克（u,d,s）构成的轻标量介子。但实验上观测到的轻夸克标量介子的数目远远大于夸克模型预言的数目。因而,人们认为这些轻夸克标量介子中有一些是超越夸克模型的非常规介子态。例如轻标量介子αo（980）、f0（980）和σ（600）无法用传统夸克模型很好地解释。标量介子的性质和内部结构是长期有争议的难题。本文的工作在文献[39]的基础上,采用手征幺正方法重新研究S=0,C=0,I=0扇区的赝标介子-赝标介子s-波散射,从一个唯象地考虑了矢量介子交换图像的赝标介子-赝标介子相互作用拉氏量出发,考虑六个相互耦合的反应道：ππ、KK、ηη、ηηc。、DD、DsDs,导出最低价散射振幅Vij,通过求解耦合道BS方程,寻找总散射振幅T的极点,进而研究散射过程中动力学产生的标量介子。我们在计算中采用维数正规化方法对发散的介子-介子传播子圈重整化,并取正规化能标μ=1500MeV和重整化减除常数α（μ）=-1.3。标量介子σ（600）和f0（980）得到动力学重现,计算得到的σ（600）的质量、宽度为（Mσ=616.2MeV,r。=288MeV）,与实验值符合得较好。而f0（980）的质量、宽度的计算值为（Mf0=918.5MeV,Γf0=38MeV）,这一质量值与实验值980±10MeV存在较大的偏差。除此之外,散射过程中还动力学产生了一个新的标量介子X（3700）,其质量和宽度为（Mx=3719MeV,ΓX=0.12MeV）,其宽度过窄。动力学产生态σ（600）、f0（980）和X（3700）分别被解释为ππ分子态、KK分子态和DD分子态。我们考察了重整化参数对计算结果的影响。计算结果表明,选择适当的重整化参数可以使动力学产生态f0（980）质量和宽度的理论值和实验值相符,但不能使预言态X（3700）得到一个合理的宽度。我们还考察了赝标介子-赝标介子相互作用中重矢量介子交换的效应。计算结果表明,是否考虑重矢量介子交换,对于结果的影响并不是非常明显。因而,赝标介子-赝标介子相互作用中重矢量介子交换的效应较小,可忽略不计。我们认为,X（3700）的宽度过窄的一个可能的原因是,我们在前面的计算中只考虑了六个耦合道ππ、KK、ηη、ηηc、DD、DD,而略去了η’相关的反应道。

关键词：手征幺正法赝标介子-赝标介子散射耦合道BS方程标量介子

双光子到标量介子对γγ→SS的散射过程研究

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双光子到标量介子对γγ→SS的散射过程研究

作者：余秀西南大学

学位级别：硕士

高能双光子碰撞到末态介子对过程是研究量子色动力学(QCD)非微扰论问题的重要手段之一。从二十世纪中期以来,大量实验物理学家对双光子到强子末态过程开展了研究,积累了可靠而详实的实验数据,为理论物理学家在各种QCD非微扰论模型下,进... 详细信息

高能双光子碰撞到末态介子对过程是研究量子色动力学(QCD)非微扰论问题的重要手段之一。从二十世纪中期以来,大量实验物理学家对双光子到强子末态过程开展了研究,积累了可靠而详实的实验数据,为理论物理学家在各种QCD非微扰论模型下,进一步研究双光子遍举过程提供了可能和可靠的实验对照。李湘楠等人提出的基于kT因子化定理下的pQCD方案在大动量转移下的双光子遍举过程中得到了较好的应用。本文在此理论框架下,将我们所研究的γγ→SS过程的散射振幅因子化为可微扰计算的硬散射振幅TH和非微扰的强子波函数Ψ(x,b)的卷积形式,其中TH部分为夸克层次的子过程γγ→q(?)+q(?)的硬散射跃迁振幅,而Ψ(x,b)则为末态正反夸克对在强相互作用下形成的标量介子束缚态,由各种非微扰模型给出。对于可微扰计算的跃迁振幅TH,本文将末态标量介子twist-3分布振幅的贡献考虑进来,与twist-2分布振幅一起作为主要的非微扰输入参量;同时对于非微扰标量介子波函数Ψ(x,b)部分,我们假设标量介子主要的成分为夸克-反夸克q(?)两夸克束缚态。为了解决在散射振幅计算中由于高twist修正带来的端点发散问题,我们利用阈值重求和以及标量介子波函数的BHL模型框架下引入的指数因子来有效地压低端点发散问题,保证微扰QCD的收敛性,增大理论预测结果的合理性。在强子波函数Ψ(x,b)取不同谐振子参量β值和散射角取|cosθ|标量介子,当光子质心系对撞能量大约在1GeV-3GeV范围时,twist-3分布振幅所提供的贡献成为影响结果的主导因素,但当质心系碰撞能量超过3.5GeV-4GeV后,twist-3分布振幅的贡献减弱,几乎可以忽略;(2)twist-2分布振幅的贡献随着光子质心对撞能的增大整体呈现先增后减的趋势,当光子质心碰撞能W达到一定值后,其twist-2贡献达到一个峰值,这与散射截面中相空间因子的形式有关,计算的结果与理论推导也相符合一致;(3)不管是twist-2的贡献,还是twist-3分布振幅的贡献,在一定光子质心系对撞能下,随着谐振子参量β值的增大,散射截面的值都在减小;当光子质心系能W较大时,参量β的影响逐渐减小。在此计算过程中,我们将f(600),a(980),f(980),K0*(800)视为基态,此理论结果期待有更多的实验数据加以验证。

关键词： pQCD 双光子过程标量介子硬散射振幅散射截面

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轻标量介子光生过程的理论研究

轻标量介子光生过程的理论研究

作者：邢瀚洋西南大学

学位级别：硕士

过去半个世纪以来,随着实验手段和理论方法的不断进步,人们逐渐认识到强子不是基本粒子,盖尔曼和茨威格分别独立提出了强子由更基本的夸克组成。传统的夸克模型可以很好的解释实验上发现的大多数强子,尤其是对于赝标介子和矢量介子,该... 详细信息

过去半个世纪以来,随着实验手段和理论方法的不断进步,人们逐渐认识到强子不是基本粒子,盖尔曼和茨威格分别独立提出了强子由更基本的夸克组成。传统的夸克模型可以很好的解释实验上发现的大多数强子,尤其是对于赝标介子和矢量介子,该模型给出的预言与实验吻合地很好;但对于包含1)、(6在内的一些标量介子,其内部的夸克组分还存在很多争论,因此通过多夸克态、分子态、胶球态、混杂态等在内的满足QCD基本原则的模型予以解释是必要的。为此人们也发展了多种非微扰方法:格点规范理论、QCD求和规则、Dyson-Schwinger方程等等,但是利用它们求解都相对不易,因此进一步发展低能区的唯象理论仍具有重要意义。本文将首先对基本粒子发现的历史、以及在其基础之上建立的相关物理模型及理论做简要的介绍。具体的研究内容部分包括:首先基于有效拉氏量方法,对(6(1260)轴矢量介子在散射中的产生进行了详尽的研究。在这个过程当中,我们主要考虑了介子-共振态模型的产生机制,由(6(1260)介子产生过程中各个不同顶点相互作用的有效拉氏量出发,根据其得到对应的顶角因子,根据相应的费曼规则写出其对应的二体过程的散射振幅,得到该过程的散射截面。并在其基础上做出推广,允许二体过程末态的(6(1260)衰变为3个介子,给出此时(6(1260)的不变质量分布、微分散射截面dσ/dt、散射截面σ的预言。之后,利用与前述类似的方法,详细研究了1)(980)和1)(1500)标量介子的光生过程,先后得到了→1)二体过程的微分散射截面dσ/dt、→1)→????三体过程中间1)介子共振态的总不变质量分布、以及区分中间转移动量平方不同大小下的不变质量分布,并分别与实验测量值作比较。根据计算1)(1500)的产生仅由t道过程就可以较好的描述,这可能意味着其主要成分不是胶球;但对于1)(980)的光产生,只考虑t道产生机制时尽管可以解释微分散射截面的实验值,但其给出的不变质量分布明显与实验不符,因此我们认为不能忽略来自其它反应道的贡献,未来更加精确的实验数据将有助于进一步确定不同反应道的贡献大小。

关键词：有效拉氏量方法标量介子光生过程

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标量介子场与原子核的平均性质

高能物理与核物理 1980年第5期 576-578页

作者：张启仁北京大学

设原子核由一标量介子场束缚,用Thomas-Fermi方法和Van der Waals近似计算了它们的平均性质。取标量介子质量为472 MeV,核子排斥心半径为0.57fm,算得的结合能表达式与经验公式相近。N>Z的核有一中子皮。

关键词：标量介子原子核核子重子平均

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相对论性层子模型中的标量介子波函数

成都科技大学学报 1979年第4期 31-37页

作者：王明中郑希特汪克林冼鼎昌章正刚成都科技大学中国科技大学中国科学院高能物理研究所成都地质学院

本文讨论了层子——反层子间通过标量偶合的“近平底势”作用形成标量介子的问题。对旋量的层子——反层子束缚志的 B——S 的方程用数值求解的方法,得到不同参数情况下标量束缚态的结构波函数。

关键词：不变函数旋量标量介子层子夸克束缚态能级洛仑兹波函数波动力学偶合常数核函数方程分波无量纲化处理相对论性

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原子核的表面能与标量介子的质量

Chinese Physics C 1979年第1期 75-79页

作者：张启仁北京大学

设一真实的标量介子场是原子核结合的基本原因.用 Thomas—Fermi 方法和 Van der Waals 近似,由核表面张力系数定得这种标量介子的质量为472MeV.这一数值与核力的 OBEP 理论中的主要标量介子的质量相符表明:上述假设值得进一步认真研究.

关键词：标量介子核力密度核结构原子核核子数表面性质表面能

基于PQCD框架下双光子到标量介子对过程中波函数模型研究

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科学技术创新 2022年第1期 29-32页

作者：余秀西南大学重庆400715

近年来,在PQCD因子化的框架下,对于双光子的硬遍举过程展开了许多研究。研究表明,其散射振幅可以用可微扰计算的硬散射振幅和非微扰计算的强子波函数的卷积形式来表示,由此发现,对于强子波函数模型的选取便显得十分重要。本文基于QCD求... 详细信息

近年来,在PQCD因子化的框架下,对于双光子的硬遍举过程展开了许多研究。研究表明,其散射振幅可以用可微扰计算的硬散射振幅和非微扰计算的强子波函数的卷积形式来表示,由此发现,对于强子波函数模型的选取便显得十分重要。本文基于QCD求和规则,在qq两夸克态的模型下,导出了标量介子的领头阶与次领头阶光锥分布振幅,进而可以顺利地与解析部分整体进行积分运算,得到散射截面大小如何随质心系能量变化而变化的关系图。

关键词：微扰QCD 标量介子波函数分布振幅

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J／ψ衰变中f_0（975）的实验研究

高能物理与核物理 1995年第4期19卷 289-295页

作者：白景芝陈光培陈宏芳陈少敏陈申见陈雅青陈宇陈元柏成正东程宝森崔化传崔象宗丁慧良丁维阎杜志珍范晓聆方建高翠山高美丽高树琦高文绣顾建辉顾树棣顾维新顾以藩过雅南郭愚益韩缨韩世温何炬何瑁何可人胡贵云中国科学院高能物理研究所中国科学技术大学近代物理系山东大学物理系

本文基于北京正负电子对撞机（ＢＥＰＣ）上北京谱仪（ＢＥＳ）所收集到的

关键词： J/ψ衰变标量介子 f0(975) 衰变道螺旋度

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