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光学学报 2015年第3期35卷 136-144页

作者：万勇韩文娟贾明辉云茂金郭月孙蕾青岛大学物理科学学院山东青岛266071

选取高品质因数的圆弓形散射元微腔构建耦合波导,通过改变散射元参数和耦合腔散射元平移等方法,得出光子晶体耦合腔波导结构的慢光变化规律,并实现很好平带下的极高群折射率。模拟结果显示,不同微腔个数的耦合波导,通过调整短轴/长轴之... 详细信息

选取高品质因数的圆弓形散射元微腔构建耦合波导,通过改变散射元参数和耦合腔散射元平移等方法,得出光子晶体耦合腔波导结构的慢光变化规律,并实现很好平带下的极高群折射率。模拟结果显示,不同微腔个数的耦合波导,通过调整短轴/长轴之比和散射元平移等方式,不仅可以获得各种平带慢光曲线,还可以获得群折射率从4.10×104到1.35×105的超低慢光结构。

关键词：集成光学圆弓形散射元慢光耦合波导光子晶体

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圆弓形散射元构建的二维硅基太赫兹波导的制备和表征

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光学学报 2011年第12期31卷 214-219页

作者：万勇云茂金潘淑娣夏临华青岛大学物理科学学院山东青岛266071 青岛大学重点实验室培育基地多功能材料所山东青岛266071

设计了一种新型的散射元——圆弓形散射元。以此散射元为基础,在硅片上制作出多种介质柱和空气孔型光子晶体波导。测量表明:圆弓形介质柱结构,较空气孔结构更有利于带隙的形成,而且随着参数e的改变,会引起光子禁带大小和位置的改变。对... 详细信息

设计了一种新型的散射元——圆弓形散射元。以此散射元为基础,在硅片上制作出多种介质柱和空气孔型光子晶体波导。测量表明:圆弓形介质柱结构,较空气孔结构更有利于带隙的形成,而且随着参数e的改变,会引起光子禁带大小和位置的改变。对于同一介质柱结构,随着入射光与长轴夹角的增大,其反射谱中禁带的位置产生明显蓝移,反映出这一结构的各向异性特征。

关键词：光学设计圆弓形散射元太赫兹波导

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采用渐变圆弓形散射元实现光子晶体结构慢光效应

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光学学报 2013年第10期33卷 214-220页

作者：万勇李长红云茂金郭月杨阳崔莹青岛大学物理科学学院山东青岛266071 青岛大学自动化工程学院山东青岛266071

采用渐变圆弓形散射元构建线性缺陷波导，并将其应用于光子晶体的慢光效应。在工作波长λ=1550nm时，通过圆弓形散射元单列纵向渐变，获得群折射率在31．4～95．0，低色散（△ng〈10％）带宽在3．7-11．8nm，无量纲标量积ng×（△λ）以... 详细信息

采用渐变圆弓形散射元构建线性缺陷波导，并将其应用于光子晶体的慢光效应。在工作波长λ=1550nm时，通过圆弓形散射元单列纵向渐变，获得群折射率在31．4～95．0，低色散（△ng〈10％）带宽在3．7-11．8nm，无量纲标量积ng×（△λ）以在0．2268-0．2390，超低色散带宽（△ng〈1％）在2．2～4．8nm之间的慢光；通过三列圆弓形散射元纵向周期性渐变，获得群折射率在31．6～108．2，低色散（△ng〈10％）带宽在4．0～13．0nm，无量纲标量积ng×（△λ）／1在0．2650-0．2792，超低色散带宽（△ng〈1％）在2．6-6．8nm之间的慢光；通过圆弓形散射元横向渐变，获得群折射率在32．189．3，低色散带宽在2．9～9．3nm，无量纲标量积ng×（△λ）／λ在0．1670～0．1926，超低色散带宽在1．6～3．5nm之间的慢光。可见，采用散射元纵向渐变和横向渐变，特别是纵向渐变，可以实现慢光效应，从而为慢光结构设计和应用提供了新的方向。

关键词：材料圆弓形散射元渐变慢光色散

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调整圆弓形散射元参数实现低群速和低色散的慢光效应

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中国激光 2013年第1期40卷 163-169页

作者：万勇付凯云茂金郭月夏临华青岛大学物理科学学院山东青岛266071

圆弓形散射元具有各向异性和多个可控自由度的特点。采用平面波展开方法,通过长轴微调、短轴变化和散射元转动几个方面,优化了光子晶体线性缺陷波导结构,实现了高群折射率和低色散的慢光效应并进行了模拟。结果表明,通过调整长轴和短轴... 详细信息

圆弓形散射元具有各向异性和多个可控自由度的特点。采用平面波展开方法,通过长轴微调、短轴变化和散射元转动几个方面,优化了光子晶体线性缺陷波导结构,实现了高群折射率和低色散的慢光效应并进行了模拟。结果表明,通过调整长轴和短轴变化,可以获得带宽在10.1～1.1nm,折射率为36.5～287.5的低色散慢光;通过散射元转动,可以获得带宽在11.4～0.8nm、折射率为45.5～293.7的低色散慢光。上述方法还可以获得超低色散和接近零色散效果的慢光。由此表明,选择合适的散射元和调整散射元参数,可以有效地实现高群折射率和低色散的慢光效应。

关键词：散射圆弓形散射元慢光色散光子晶体波导

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