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弱时间简谐电场中类氢原子的变分微扰计算Ⅱ:激发态(21±1)和(32±2)

计算物理 1993年第1期10卷 46-54页

作者：李桂琴丁培柱吉林大学原子与分子物理研究所长春130023

本文是文献[4]的续篇,采用基于Schr(?)dinger方程流体动力学相似模型的变分微扰法计算了弱时间简谐电场中类氢原了H、He^+、Li^(+2)、Be^(+3)、B^(+4)激发态(21±1)和(32±2)的扰动波函数以及极化率与第一共振频率,讨论了电子云随时间... 详细信息

本文是文献[4]的续篇,采用基于Schr(?)dinger方程流体动力学相似模型的变分微扰法计算了弱时间简谐电场中类氢原了H、He^+、Li^(+2)、Be^(+3)、B^(+4)激发态(21±1)和(32±2)的扰动波函数以及极化率与第一共振频率,讨论了电子云随时间的变化。结果表明,极化率与第一共振频率的计算值与精确值值符合得很好。结果再次表明,在应用变分微扰法计算极化率时,振幅微扰项∈与幅角项S是同等重要的。本文及文献[4]的工作部分地完成了Askar等人在文献[3]中宣布将要进行的工作。

关键词：变分微扰法激发态类氢原子

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流体动力学相似模型计算弱简谐电场中的基态氦原子

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计算物理 1998年第6期15卷 110-114页

作者：李桂琴清华大学应用物理系

采用基于Ｓｃｈｒ¨ｏｄｉｎｇｅｒ方程的流体动力学相似模型的变分微扰法计算了弱时间简谐电场中基态氦原子的扰动波函数、极化率和第一共振频率，并将计算值与实验值进行了比较。

关键词： Schrdinger方程的流体动力学相似变分微扰法基态

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弱时间简谐电场中类氢原子的变分微扰计算Ⅰ:基态

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计算物理 1993年第1期10卷 37-45页

作者：李桂琴丁培柱吉林大学原子与分子物理研究所长春130023

本文采用基于Schr(?)dinger方程流体动力学相似模型的变分微扰法计算了弱时间简谐电场中类氢原子H、He^+、Li^(+2)、Be^(+3),B^(+4)基态(100)的扰动波函数以及极化率与第一共振频率,讨论了电子云随时间的变化。结果表明,极化率与第一共... 详细信息

本文采用基于Schr(?)dinger方程流体动力学相似模型的变分微扰法计算了弱时间简谐电场中类氢原子H、He^+、Li^(+2)、Be^(+3),B^(+4)基态(100)的扰动波函数以及极化率与第一共振频率,讨论了电子云随时间的变化。结果表明,极化率与第一共振频率的计算值与精确值符合得很好;在应用变分微扰法计算极化率时,振幅微扰项∈与幅角项S是同等重要的,这是Askar等人在文献[8]中宣布将要进行的工作之一。

关键词：变分微扰法基态类氢原子波函数

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垂直磁场下三角形量子线中激子束缚能的研究

垂直磁场下三角形量子线中激子束缚能的研究

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作者：孙会妙河北师范大学

学位级别：硕士

本文采用变分微扰法研究了垂直磁场下有限深三角形量子线中的电子态、空穴态和激子态。利用有效势模型计算了有无外加均匀磁场时激子束缚能之差ΔE b随三角形量子线尺寸和磁场的变化情况,并与文献[59]的结果和实验值进行了比较分析。得... 详细信息

本文采用变分微扰法研究了垂直磁场下有限深三角形量子线中的电子态、空穴态和激子态。利用有效势模型计算了有无外加均匀磁场时激子束缚能之差ΔE b随三角形量子线尺寸和磁场的变化情况,并与文献[59]的结果和实验值进行了比较分析。得到的主要结论如下:首先,提出了研究垂直磁场下有限深三角形量子线的变分微扰法。在计算过程中引入了圆柱形量子线,并利用变分法求出圆柱形量子线截面的半径,使得三角形与圆柱形量子线势垒对电子(空穴)约束势之差相对于圆柱形量子线的哈密顿可以作为微扰项处理。然后,利用微扰法求解了三角形量子线中电子(空穴)基态能量和波函数以及有无外加均匀磁场时激子束缚能之差。该方法不仅计算简便,而且考虑的修正项阶数越高,计算结果就越接近准确值。其次,研究了垂直磁场下有限深三角形量子线中的电子态、空穴态和激子态,计算表明:随着磁场的增加,量子线中电子(空穴)的基态能量增大,且增大趋势要比空穴的明显;不同高度(宽度)的三角形量子线中,电子(空穴)的基态能量随磁场的变化曲线逐渐接近;相同磁场下,电子(空穴)的基态能量随着量子线截面高度(宽度)的增加而缓慢下降;随着磁场的增大,磁场对激子束缚能的影响也增大;量子线截面的高度(宽度)越大,磁场对激子束缚能的影响就越大;在磁场对激子束缚能的影响随磁场增加的过程中,磁场临界点B c随着量子线高度(宽度)的增大向低磁场方向移动。与文献[59]的计算结果相比,本文所得结果更接近实验值。

关键词：变分微扰法量子线电子态空穴态激子态束缚能

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