检索结果-南通市图书馆

HBr(X^1Σ^+ν~″=5)分子与H_2,N_2,CO_2和HBr间的近共振振动-振动能量转移

光谱学与光谱分析 2017年第10期37卷 3000-3005页

作者：刘静戴康沈异凡新疆大学物理科学与技术学院新疆乌鲁木齐830046

利用简并受激超拉曼泵浦激发HBr(Χ~1Σ^+ν~″=5)振动态,由高分辨瞬时激光感应荧光(LIF)探测碰撞弛豫后HBr(ν~″≤5)各振动态时间分辨布居数的演化过程,得到了HBr(ν~″=5)分别与分子M(H_2,N_2,CO_2和HBr)的碰撞弛豫速率系数。对于M=C... 详细信息

利用简并受激超拉曼泵浦激发HBr(Χ~1Σ^+ν~″=5)振动态,由高分辨瞬时激光感应荧光(LIF)探测碰撞弛豫后HBr(ν~″≤5)各振动态时间分辨布居数的演化过程,得到了HBr(ν~″=5)分别与分子M(H_2,N_2,CO_2和HBr)的碰撞弛豫速率系数。对于M=CO_2,近共振的1-1振动-振动(V-V)能量转移是有效的,这一结果表明CO_2强的红外振动模对近共振V-V能量转移是有利的。而红外禁戒跃迁的N_2(0-1)的近共振V-V转移虽然也能观察到,但相应速率系数比CO_2小2个量级。碰撞分子的振动跃迁红外活性越强,能量转移速率系数越大。在HBr(ν~″=5)+HBr的自弛豫过程中,单量子弛豫率占总弛豫率的70%,而双量子弛豫约占25%。在HBr(ν~″=5)+H_2中,只有2-1的V-V近共振过程是重要的。同时还研究了V-V近共振能量转移速率系数与温度变化的关系,对于CO_2的1-1近共振,V-V能量转移速率系数随温度的增加而减小;对于H_2和HBr,其弛豫速率系数随温度的增加而增加;对于N_2,其弛豫速率系数随温度的增加而缓慢增加。

关键词：激光光谱共振V-V能量转移简并受激超拉曼泵浦瞬时荧光测量速率系数 HBr(ν″)振动激发态

来源：

维普期刊数据库

同方期刊数据库评论

在线全文

学校读者我要写书评

暂无评论

CO_2在与高振动激发NaH碰撞中的量子态分辨能量再分配

引用

光谱学与光谱分析 2016年第5期36卷 1317-1322页

作者：阿拜.艾力哈孜刘静戴康沈异凡新疆大学物理科学与技术学院新疆乌鲁木齐830046 西安交通大学理学院陕西西安710049

利用简并受激超拉曼泵浦激发NaH基态到高位振动态(ν″=14,J″=20)。研究了NaH(14,20)与CO_2(00°0)间的振转能量转移。利用吸收系数和瞬时Doppler线宽,得到不同池温下NaH(14,20)分子密度,测量CO_2(00°0,J)与NaH高振动态碰撞前后的瞬... 详细信息

利用简并受激超拉曼泵浦激发NaH基态到高位振动态(ν″=14,J″=20)。研究了NaH(14,20)与CO_2(00°0)间的振转能量转移。利用吸收系数和瞬时Doppler线宽,得到不同池温下NaH(14,20)分子密度,测量CO_2(00°0,J)与NaH高振动态碰撞前后的瞬时泛频激光感应荧光谱线的相对强度,确定了CO_2(00°0,J=2~80)的初生态布居,它们呈现双指数转动分布。拟合实验数据得到两个转动温度T_(rot)=(650±80)和(1 531±150)K。较冷的分布约占CO_2(00°0)的79%,它是由弹性或弱非弹性碰撞产生的,因而CO_2只有很小的转动激发。另有21%的CO_2(00°0)较大地增加了转动能,故有较热的转动温度。对碰撞产生的CO_2(00°0,J)进行高分辨率瞬时泛频荧光谱线的轮廓测量,得到各转动态平移能的改变。对于CO_2(00°0,J=56~80),转移能从582cm^(-1)(对于J=60)增加到2 973cm^(-1)(对于J=80)。探测转动态布居数的改变,得到各转动态的产生速率系数k_(app)~J之和为(7.2±1.8)×10^(-10) cm^3·mol^(-1)·s^(-1),而平均倒空速率系数〈kdep〉=(6.9±1.7)×10^(-10)cm^3·mol^(-1)·s^(-1)。

关键词：能量转移简并受激超拉曼泵浦吸收光谱测量激光诱导荧光 NaH高位振动态 CO_2气体

来源：

维普期刊数据库

同方期刊数据库评论

在线全文

学校读者我要写书评

暂无评论

高振动激发态DBr（X1Σ+,v″=8、7）与 D2,Ar间的碰撞振动能量转移

引用

原子与分子物理学报 2019年第3期36卷 452-458页

作者：皇环环刘静王倩李梦晓奥布力喀斯木·祖农戴康新疆大学物理科学与技术学院

利用YAG激光器泵浦OPO激光简并受激超拉曼泵浦DBr分子至基电子态的高振动态v″=8、7,研究高振动态DBr分子与其他碰撞气体(Ar、D2)的碰撞弛豫过程.对于DBr(v″=8)和Ar、D2混合体系,由高分辨瞬时激光感应荧光光谱方法探测碰撞弛豫后DBr分... 详细信息

利用YAG激光器泵浦OPO激光简并受激超拉曼泵浦DBr分子至基电子态的高振动态v″=8、7,研究高振动态DBr分子与其他碰撞气体(Ar、D2)的碰撞弛豫过程.对于DBr(v″=8)和Ar、D2混合体系,由高分辨瞬时激光感应荧光光谱方法探测碰撞弛豫后DBr分子振动态v″=8的时间分辨布居数的演化过程.保持总压强不变,改变碰撞气体的摩尔配比,测量相应条件下的有效寿命,由混合气体系统中Stern-Volmer公式,得到DBr(v″=8)分子与Ar、D2的碰撞弛豫速率系数分别为k8(Ar)=(0.51±0.1)×10^-12 cm^3molecule^-1s^-1,k8(D2)=(3.50±0.8)×10^-12 cm^3 molecule^-1 s^-1;DBr(v″=8)分子的平均自弛豫速率系数为k8(DBr)=(1.20±0.4)×10^-12 cm^3molecule^-1s^-1.对于摩尔配比为0.5的DBr和D2混合体系,Ti宝石激光器分别双光子激发DBr v″≤8、7各振动态至第一电子激发态A^1Πv′态,测量各个振动态的荧光光强随时间演化,测量结果表明DBr(v″=8、7)与D2的碰撞弛豫中均发生了二量子弛豫;对于摩尔配比为0.4的DBr(v″=8)和Ar混合体系,只有连续单量子碰撞弛豫过程.

关键词：激光诱导荧光弛豫速率系数简并受激超拉曼泵浦溴化氘

来源：

维普期刊数据库

同方期刊数据库评论

在线全文

学校读者我要写书评

暂无评论

高激发态HBr(DBr)分子与气体分子的碰撞弛豫

高激发态HBr(DBr)分子与气体分子的碰撞弛豫

引用

作者：皇环环新疆大学

学位级别：硕士

在激发态分子的弛豫过程和激光诱导化学反应及燃烧等过程中,分子振转激发态的碰撞能量转移起到重要作用。态与态之间的能量转移速率系数可以用来预测热传输和热化率,卤化氢和稀有气体原子的研究可以提供宝贵的基准数据。非平衡条件下的... 详细信息

在激发态分子的弛豫过程和激光诱导化学反应及燃烧等过程中,分子振转激发态的碰撞能量转移起到重要作用。态与态之间的能量转移速率系数可以用来预测热传输和热化率,卤化氢和稀有气体原子的研究可以提供宝贵的基准数据。非平衡条件下的HBr光抽运激光器的运行的分析以及HBr高功率激光器的开发等实际应用均需要对HBr分子振转态间的碰撞传能过程进行深入的实验和理论研究。此外,卤化氢是火山喷发和地震事件的标记物,卤化氢和稀有气体原子的研究对这些自然现象发生的预测具有非常重要的意义。国内外对氧气和碱金属氢化物研究较多,对卤化氢分子与气体碰撞研究较少,对HBr分子的研究大多集中在低振动态的能量转移上,对DBr分子与其他气体分子间的碰撞转移,未见相关研究报道。所以我们对HBr(DBr)分子高振动态的碰撞弛豫作进一步的实验研究。本文采用简并受激超拉曼泵浦激发DBr分子至基电子态的高振动态v′′=8,并与其他碰撞气体(Ar、D)碰撞弛豫。对于DBr(v′′=8)和Ar混合体系,由高分辨瞬时激光感应荧光探测碰撞弛豫后DBr分子振动态v′′=8的时间分辨布居数的演化过程,保持总压强不变,改变碰撞气体的摩尔配比,测得DBr(v′′=8)分子与惰性气体Ar的碰撞弛豫速率系数为k(Ar)=(0.51±0.1)×10cmmolecules。对于DBr(v′′=8)和D混合体系,利用与上面DBr(v′′=8)与Ar碰撞弛豫类似的方法得到DBr(v′′=8)分子与D的碰撞弛豫速率系数为k(D)=(3.50±0.8)×10cmmolecules。对于摩尔配比为0.5的DBr和D混合体系,YAG激光器泵浦的OPO产生的激光激发DBr分子至XΣv′′=8振动态,测量DBr v′′=8、7、6三个振动态的的LIF光强时间演化,DBr(v′′=8)分子去布居到振动态v′′=6的速率要快于去布居到振动态v′′=7,DBr分子振动态v′′=6的激光诱导荧光(LIF)光强时间演化曲线出现明显的双峰结构,测量结果证实DBr(v′′=8)与D的碰撞弛豫中发生了双量子弛豫;泵浦光激发DBr分子至XΣv′′=7振动态,测量DBr v′′=7、6、5三个振动态的的LIF光强时间演化,与DBr(v′′=8)的测量结果类似,DBr(v′′=7)与D的碰撞弛豫中也发生了双量子弛豫。激发HBr分子至基电子态的振动态v′′=5,研究HBr(v′′=5)与HBr、CO和H碰撞弛豫过程。在纯HBr体系中,测量不同压强下HBr(v′′=5)的弛豫率,得到HBr分子振动态v′′=5的自弛豫速率系数k=(2.10±0.6)×10cmmolecules;测量样品池温度为295K,压强是200Pa的HBr分子振动态v′′=5、4、3感应荧光光强随时间的演化,通过速率方程得到HBr分子振动态v′′=5→v′′=3的碰撞转移速率系数k=(5.20±0.9)×10cm molecules,v′′=4→v′′=3的碰撞转移速率系数k=(1.10±0.3)×10cmmolecule11 s,从测量结果可以得到,k与k的和约占k的95%,因此在HBr分子的自弛豫中发生多量子弛豫的概率非常小;改变样品池的温度,测量HBr(v′′=5)的自弛豫速率系数,结果表明随着温度的升高自弛豫速率系数增大。在HBr分子和CO分子的混合气体中,改变二氧化碳的摩尔配比,测量HBr分子振动态v′′=5的布居数随时间的演化,得到HBr(v′′=5)与CO分子碰撞弛豫的弛豫速率系数k(CO)=(5.34±0.9)×10cmmolecules,通过速率方程能得出k(CO)=(5.10±0.9)×10cmmolecules,其值和k(CO)非常接近,基本上只存在单量子弛豫;在不同池温下,测量HBr(v′′=5)和CO的碰撞弛豫速率系数,发现随着温度的升高弛豫速率系数略有减少。对于HBr(v′′=5)和H混合体系,利用与上面HBr(v′′=5)与CO碰撞弛豫类似的方法,可以得到HBr(v′′=5)的驰豫速率系数k(H)为(4.00±0.8)×10cmmolecules,HBr分子振动态v′′=5驰豫到振动态v′′=3的速率系数k(H)为(3.70±0.8)×10cmmolecules,k(H)和HBr(v′′=5)的驰豫速率系数k(H)很接近,基本上只存在Δv=2的双量子弛豫,这一实验结果不能用SSH理论很好的解释;HBr(v′′=5)与H的碰撞弛豫速率系数随温度的升高而较快增大。

关键词：简并受激超拉曼泵浦溴化氢溴化氘碰撞弛豫弛豫速率系数

来源：

同方学位论文库评论

在线全文

同方学位论文库

学校读者我要写书评

暂无评论

欢迎您,

建议与咨询留下您的常用邮箱和电话号码，以便我们向您反馈解决方案和替代方法

时间限定

文献类型

馆藏选择

核心期刊

语言

文献类型

帮助

文字说明：

检索规则说明：

检索范例：

分类表

所选分类

限定检索结果

文献类型

馆藏范围

日期分布

学科分类号

主题

机构

作者

语言

在线全文

在线全文

在线全文

在线全文

请选择保存的检索档案：

请选择收藏分类：

通借通还

欢迎您,

建议与咨询 留下您的常用邮箱和电话号码，以便我们向您反馈解决方案和替代方法

时间限定

文献类型

馆藏选择

核心期刊

语言

文献类型

帮助

文字说明：

检索规则说明：

检索范例：

分类表

所选分类

限定检索结果

文献类型

馆藏范围

日期分布

学科分类号

主题

机构

作者

语言

在线全文

在线全文

在线全文

在线全文

请选择保存的检索档案： 新增检索档案 确定 取消

请选择收藏分类： 新增自定义分类 确定 取消

通借通还

建议与咨询留下您的常用邮箱和电话号码，以便我们向您反馈解决方案和替代方法

请选择保存的检索档案：

请选择收藏分类：