检索结果-南通市图书馆

武汉科技大学学报 1986年第4期 99-101页

作者：许广平四川东方红汽轮机厂

通过求解薛定谔方程来获得核外电子的波函数,除了极少数简单体系外,是相当复杂困难的。能否寻求另外的途径,从而得到有关原子、分子的电子密度分布的信息?本文从信息熵极大出发,同样推导出氢原子基态径向波函数。

关键词：信息熵波函数电子密度分布分子几率分布波动力学氢原子基态概率分布密度

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氦原子基态能量的一种较精确的计算方法

鞍山钢铁学院学报 1993年第2期16卷 18-19页

作者：郭志权张玉琴鞍山钢院鞍山师专

用一种较简单的方法计算了氦原子基态的能量,在微扰法的基础上,对一级微扰项进行修正,用变分法所得到的波函数作为零级波函数,得到的结果较用微扰法、简单变分法的精确。

关键词：氢原子基态变分法微扰法

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定性与半定量的物理学连载(12)

大学物理 1989年第9期 35-38+32页

作者：赵凯华

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氢脉泽的壁移实验

时间频率学报 1980年第2期 47-56页

作者：沈韦唐南安

本文介绍了用更换五个储存泡的方法进行的氢脉泽壁移实验,这些泡均涂以国产聚四氟乙烯。其实验结果为:K（40℃）=-293±17mHz·cm,α（40℃）=（-17±2）×10-3/℃;并通过罗兰—C长期比对,求得未干扰氢原子基态超精细跃迁频率为f00=1420... 详细信息

本文介绍了用更换五个储存泡的方法进行的氢脉泽壁移实验,这些泡均涂以国产聚四氟乙烯。其实验结果为:K（40℃）=-293±17mHz·cm,α（40℃）=（-17±2）×10-3/℃;并通过罗兰—C长期比对,求得未干扰氢原子基态超精细跃迁频率为f00=1420405751.767±0.002Hz。

关键词：超精细跃迁氢原子基态跃迁频率脉泽涂复

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氢原子的双光子光电效应

中国科学技术大学学报 1965年第2期 246-253页

作者：方励之区智

本文计算了氢原子基态(1s)的双光子光电效应的微分截面。计算中忽略了推迟。利用Dalgarno-Schwartz方法严格处理了二阶微扰中的求和运算。所得分析表达式的适用范围从通常的v<3/8扩大至v<4/9,其中v是原子单位下的光子能量。也得到了初态... 详细信息

本文计算了氢原子基态(1s)的双光子光电效应的微分截面。计算中忽略了推迟。利用Dalgarno-Schwartz方法严格处理了二阶微扰中的求和运算。所得分析表达式的适用范围从通常的v原子单位下的光子能量。也得到了初态为2s的微分截面,适用于v<5/72.

关键词：双光子过程微分截面单光子氢原子基态多光子过程有效截面光敏效应光电效应波动力学波函数

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严格估算氢原子能量的低限

玉溪师范学院学报 1996年第6期12卷 531-533页

作者：张学龙中国矿业大学物理系徐州221008

本文介绍一种利用海森堡不确定关系估算氢原子能量低限的新的严格方法.其结果表明,由此给出的是氢原子的最小能量,而不是基态能量。

关键词：低限能量氢原子基态不确定关系

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高中课本中一幅插图的错误

物理教学 1988年第4期 35-36页

作者：万齐虎湖南邵阳师专

新编高中课本(试用)《物理(甲种本)第三册》中,图8-6"氢原子基态的电子云"是错误的。此图(见本文图1)用"小黑点的稠密与稀疏来代表电子在核外各处出现的几率大小"。所谓"各处出现的几率"即是在空间各点处单位体积中(电子)出现的几率,即... 详细信息

新编高中课本(试用)《物理(甲种本)第三册》中,图8-6"氢原子基态的电子云"是错误的。此图(见本文图1)用"小黑点的稠密与稀疏来代表电子在核外各处出现的几率大小"。所谓"各处出现的几率"即是在空间各点处单位体积中(电子)出现的几率,即各点的几率密度。按照此图,氢原子基态的电子在核外各处出现的几率是球对称的(这一点是正确的),由中心向外几率由小逐渐增加,在某处(r=a)几率达到极大后,又逐渐减少。但量子力学的结论却不是这样的。大家知道,量子力学中描述客体运动状态的是波

关键词：氢原子基态电子云几率密度