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Search for hidden-charm tetraquark with strangeness in e^(+)e^(−)→K^(+)D_(s)^(∗−) D^(∗0 )+ c.c.

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Chinese physics C 2023年第3期47卷 1-14页

作者：麦迪娜 M.N.Achasov p.Adlarson M.Albrecht R.Aliberti A.Amoroso 安美儒安琪白羽 O.Bakina R.Baldini Ferroli I.Balossino Y.Ban V.Batozskaya D.Becker K.Begzsuren N.Berger M.Bertani D.Bettoni F.Bianchi E.Bianco J.Bloms A.Bortone I.Boyko R.A.Briere A.Brueggemann 蔡浩蔡啸 A.Calcaterra 曹国富曹宁 S.A.Cetin 常劲帆常万玲车国荣 G.Chelkov 陈琛陈超陈刚陈和生陈玛丽陈申见陈少敏 T.Chen 陈旭荣 X.T.Chen 陈元柏陈卓俊成伟帅 S.K.Choi 初晓 G.Cibinetto F.Cossio 崔佳佳代洪亮代建平 A.Dbeyssi R.E.de Boer D.Dedovich 邓子艳 A.Denig I.Denysenko M.Destefanis F.De Mori 丁勇丁逸董静董燎原董明义董翔杜书先段宗欢 p.Egorov 范玉兰方建房双世方文兴方易 R.Farinelli L.Fava F.Feldbauer G.Felici 封常青冯俊华 K Fischer M.Fritsch C.Fritzsch 傅成栋高涵高原宁高扬 S.Garbolino I.Garzia 葛潘婷葛振武耿聪 E.M.Gersabeck A Gilman K.Goetzen 龚丽龚文煊 W.Gradl M.Greco 谷立民顾旻皓顾运厅关春懿郭爱强郭立波郭如盼郭玉萍 A.Guskov 韩文颖郝喜庆 F.A.Harris 何凯凯何康林 F.H.Heinsius C.H.Heinz 衡月昆 C.Herold 侯国一侯颖锐侯治龙胡海明 J.F.Hu 胡涛胡誉黄光顺黄凯旋黄麟钦黄性涛黄燕萍黄震 T.Hussain N Hüsken W.Imoehl M.Irshad J.Jackson S.Jaeger S.Janchiv E.Jang J.H.Jeong 纪全姬清平季晓斌季筱璐吉钰瑶贾泽坤蒋沛成姜赛赛江晓山 Y.jiang 焦健斌焦铮金山金毅荆茂强 T.Johansson S.Kabana N.Kalantar-Nayestanaki 康晓琳康晓珅 R.Kappert M.Kavatsyuk 柯百谦 I.K.Keshk A.Khoukaz R.Kiuchi R.Kliemt L.Koch O.B.Kolcu B.Kopf M.Kuemmel M.Kuessner A.Kupsc W.Kühn J.J.Lane J.S.Lange p.Larin A.Lavania L.Lavezzi 雷天天雷祚弘 H.Leithoff M.Lellmann T.Lenz 李聪李翠李春花李澄李德民李飞李刚李慧李贺李海波李惠静 H.N.Li J.q.Li 李静舒李井文李科 L.J Li 李龙科李蕾李明浩李培荣李素娴栗帅迎李腾李卫东李卫国李旭红李晓玲李晓宇李彦谷李振轩李紫源梁畅梁浩梁昊梁勇飞梁羽铁廖广睿廖龙洲 J.Libby A.Limphirat 林创新林德旭 T.Lin 刘北江刘成刘春秀 D.Liu 刘福虎刘芳刘峰 G.M.Liu H.Liu 刘宏邦刘怀民刘欢欢刘汇慧刘建北刘佳俊刘晶译刘凯刘魁勇刘珂刘亮刘露刘美宏刘佩莲刘倩刘树彬刘桐刘维克刘卫民刘翔刘英刘玉斌刘振安刘智青娄辛丑卢飞翔吕海江吕军光陆小玲卢宇卢云鹏卢泽辉罗成林罗民兴罗涛罗小兰吕晓睿吕翌丰马凤才马海龙马连良马明明马秋梅马润秋马瑞廷马骁妍马尧 F.E.Maas M.Maggiora S.Maldaner S.Malde q.A.Malik A.Mangoni 冒亚军毛泽普 S.Marcello 孟召霞 J.G.Messchendorp G.Mezzadri H.Miao 闵天觉 R.E.Mitchell 莫晓虎 N.Yu.Muchnoi Y.Nefedov F.Nerling I.B.Nikolaev 宁哲 S.Nisar 牛艳 S.L.Olsen 欧阳群 S.pacetti 潘祥潘越 A.pathak 裴宇鹏 M.pelizaeus 彭海平 K.peters 平加伦平荣刚 S.plura S.pogodin V.prasad 齐法制齐航漆红荣祁鸣齐天钰钱森钱文斌钱圳乔从丰秦佳佳秦丽清覃潇平秦小帅秦中华邱进发屈三强 K Institute of High Energy physics Beijing 100049China Beihang University Beijing 100191China Beijing Institute of petrochemicalTechnology Beijing 102617China Bochum Ruhr-University D-44780 BochumGermany Carnegie Mellon University PittsburghPennsylvania15213USA Central China Normal University Wuhan 430079China Central South University Changsha 410083China China Center of AdvancedScience and Technology Beijing 100190China China University of Geosciences Wuhan 430074China COMSATS University Islamabad LahoreCampusDefence RoadOff Raiwind Road54000 LahorePakistan Fudan University Shanghai 200433China G.I.Budker Institute of Nuclearphysics SB RAS(BINp) Novosibirsk 630090Russia GSI Helmholtzcentre for Heavy Ion Research GmbH D-64291 DarmstadtGermany GuangxiNormal University Guilin 541004China Guangxi University Nanning 530004China Hangzhou Normal University Hangzhou 310036China Hebei University Baoding 071002China Helmholtz Institute Mainz Staudinger Weg 18D-55099 MainzGermany Henan NormalUniversity Xinxiang 453007China Henan University of Science and Technology Luoyang 471003China Henan University of Technology Zhengzhou 450001China Huangshan College Huangshan 245000China Hunan Normal University Changsha 410081China Hunan University Changsha 410082China Indian Institute of Technology Madras Chennai 600036India Indiana University BloomingtonIndiana 47405USA INFN Laboratori Nazionali di Frascati INFN Laboratori Nazionali di FrascatiI-00044FrascatiItaly INFN Laboratori Nazionali di Frascati INFN Sezione di PerugiaI-06100PerugiaItaly INFN Laboratori Nazionali di Frascati University of PerugiaI-06100PerugiaItaly INFN Sezione di Ferrara INFN Sezione di FerraraI-44122FerraraItaly INFN Sezione di Ferrara University of FerraraI-44122FerraraItaly Institute of Modern physics Lanzhou 730000People's Republic of China Institute of physics and Technology Peace Avenue 54BUlaanbaatar 13330Mongolia Instituto de Alta Investigación Universidad de TarapacáCasilla 7DAricaChile jilin Univers

We report a search for a heavier partner of the recently observed Z_(cs)(3985)^(-) state,denoted as Z_(cs)^('-),in the process e^(+)e^(−)→K^(+)D_(s)^(∗−) D^(∗0 )+ c.c.,based on e^(*)e^(-)collision data collected at the center-of-mass energies of √s=4.661,4.682 and 4.699 GeV with the BESIII *** Z_(cs)^('-) is of interest as it is expected to be a candidate for a hidden-charm and open-strange tetraquark.A partial-reconstruction technique is used to isolate K^(+)recoil-mass spectra,which are probed for a potential contribution from Z_(cs)^('-)→D_(s)^(∗−) D^(∗0 )+ *** find an excess of Z_(cs)^('-)→D_(s)^(*-)-D^(*0)(c.c.)candidates with a significance of 2.1o,after considering systematic uncertainties,at a mass of(4123.5±0.7_(sat)±4.7_(syst.))MeV/c^(2).As the data set is limited in size,the upper limits are evaluated at the 90%confidence level on the product of the Born cross sections(σ^(Borm))and the branching fraction(B)of Z_(cs)^('-)→D_(s)^(*-)-D^(*0),under different assumptions of the Z_(cs)^('-) mass from 4.120 to 4.140 MeV and of the width from 10 to 50 MeV at the three center-of-mass *** upper limits of σ^(Born).B are found to be at the level of O(1)pb at each *** data samples are needed to confirm the Z_(cs)^('-) state and clarify its nature in the coming years.

关键词： electron-positron collision BESIl hadron spectroscopy tetraquark

基于MMC模型的q460C高强结构钢延性断裂性能研究

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工程力学 2024年第9期41卷 179-190页

作者：陈爱国张佩雲蔺军邢佶慧北京交通大学土木建筑工程学院北京100044 结构风工程与城市风环境北京市重点实验室北京100044 深圳特区建工科工集团有限公司深圳518000

为研究q460C高强结构钢的延性断裂性能,对处于不同应力状态的9个试件进行了单调加载断裂试验。采用修正加权平均(MWA)法获得了q460C钢材直至断裂的全过程真实应力-真实应变曲线,通过编写MATLAB优化程序校准了VGM和MMC断裂预测模型的参... 详细信息

为研究q460C高强结构钢的延性断裂性能,对处于不同应力状态的9个试件进行了单调加载断裂试验。采用修正加权平均(MWA)法获得了q460C钢材直至断裂的全过程真实应力-真实应变曲线,通过编写MATLAB优化程序校准了VGM和MMC断裂预测模型的参数。借助VUMAT子程序将相关参数代入ABAqUS/Explicit求解器模拟各试件的断裂行为,评估了两种断裂模型对各试件断裂预测的相对精度。通过对已有文献中两个圆周缺口试件的断裂模拟,验证了该文校准的MMC模型参数对q460钢断裂预测的普适性。研究结果表明:采用MMC模型进行数值模拟得到的荷载-位移响应与试验结果吻合度较好,尤其是对纯剪和剪拉试件的断裂模拟;带应力软化的MMC模型可准确且形象地再现各试件的起裂和裂缝扩展;该文校准的MMC断裂模型参数对q460钢材断裂行为预测具有相对较好的适用性。

关键词：高强结构钢延性断裂应力状态应力软化裂纹扩展

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全自动电位滴定仪测定尿氟含量的方法研究

中华地方病学杂志 2024年第7期43卷 598-602页

作者：徐署东丁刚谢继安詹子悦张琪许娴李卫东安徽省疾病预防控制中心理化检验室合肥安徽省疾病预防控制中心办公室合肥安徽省疾病预防控制中心地方病与寄生虫病防治科合肥

目的建立尿氟含量全自动电位滴定仪测定方法(简称本方法)。方法采用全自动电位滴定仪测定人尿中氟化物含量;方法学分析本方法的线性范围、检测限、精密度和准确度(质控样品检测和实际样品加标回收实验)。采用本方法与国家卫生行业标准... 详细信息

目的建立尿氟含量全自动电位滴定仪测定方法(简称本方法)。方法采用全自动电位滴定仪测定人尿中氟化物含量;方法学分析本方法的线性范围、检测限、精密度和准确度(质控样品检测和实际样品加标回收实验)。采用本方法与国家卫生行业标准《尿中氟化物测定离子选择电极法》(WS/T 89-2015, 简称标准方法)检测实际尿样(n = 33), 并对结果进行对比分析。结果本方法尿氟含量标准曲线线性范围为0.1 ～ 10.0 mg/L;线性相关系数(r)值范围为0.999 6 ～ 0.999 9;最低尿氟质量浓度检出限为0.01 mg/L(取样量为10.0 ml);精密度实验显示, 相对标准偏差(RSD)范围为0.00% ～ 3.45%;质控样品测定结果均在公议值范围内;加标回收实验显示, 回收率范围为100.0% ～ 104.4%, 总平均回收率为102.1%;方法对比实验显示, 本方法与标准方法检测结果比较, 差异无统计学意义(t = - 0.90, p = 0.375)。结论成功建立本方法, 实现了取样后试剂加入、检测过程全自动化, 具有线性范围宽、检出限低、精密度好、准确性高等特点, 适合大批量尿样氟含量的快速自动化测定。

关键词：氟尿全自动电位测定方法研究

淬火-配分处理对30CrMnSiA钢冲击韧性的影响

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材料科学与工艺 2024年第3期32卷 18-28页

作者：冀宣名王礼榕杨明王攀智贵州大学材料与冶金学院贵阳550025 高性能金属结构材料与制造技术国家地方联合工程实验室贵阳550025 贵州航宇科技发展股份有限公司贵阳550081

淬火-配分(quenching and partitioning,q&p)钢由于具有优异的综合性能而备受关注。本文设计了一步等温和二步等温处理工艺,通过改变淬火温度和等温温度获得了不同含量一次马氏体(pM)、残余奥氏体(RA)、二次马氏体(FM)及贝氏体(BF)的多... 详细信息

淬火-配分(quenching and partitioning,q&p)钢由于具有优异的综合性能而备受关注。本文设计了一步等温和二步等温处理工艺,通过改变淬火温度和等温温度获得了不同含量一次马氏体(pM)、残余奥氏体(RA)、二次马氏体(FM)及贝氏体(BF)的多相微观结构。采用XRD、EBSD综合分析了淬火配分处理对马氏体/贝氏体形态、位错密度、体积含量、变体选择行为以及冲击韧性的影响。示波冲击试验结果表明:330℃是一步淬火配分和二步淬火配分处理的最佳淬火温度,该温度能够获得最佳的冲击韧性。与一步淬火配分处理比较,二步淬火配分处理可以提高复相组织中的RA含量,并降低FM含量。最优的淬火温度和配分温度有利于降低马氏体/贝氏体(M/B)中的位错密度、增加RA和大角度晶界(HAGB)体积含量,从而显著改善q&p钢的冲击韧性。

关键词：复相组织一步淬火配分(Oq&p) 两步淬火配分(Tq&p) 冲击韧性大角度界面

Observations of the Cabibbo-Suppressed decays Λ_(c)^(+)→nπ+π^(0),nπ^(+)π^(-)π^(+) and the Cabibbo-Favored decay Λ_(c)^(+)→nK^(-)π^(+)π^(+)

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Chinese physics C 2023年第2期47卷 1-18页

作者：麦迪娜 M.N.Achasov p.Adlarson M.Albrecht R.Aliberti A.Amoroso 安美儒安琪白羽 O.Bakina R.Baldini Ferroli I.Balossino 班勇 V.Batozskaya D.Becker K.Begzsuren N.Berger M.Bertani D.Bettoni F.Bianchi E.Bianco J.Bloms A.Bortone I.Boyko R.A.Briere A.Brueggemann 蔡浩蔡啸 A.Calcaterra 曹国富曹宁 S.A.Cetin 常劲帆常万玲车国荣 G.Chelkov 陈琛陈超陈刚陈和生陈玛丽陈申见陈少敏 T.Chen 陈旭荣 X.T.Chen 陈元柏陈卓俊成伟帅 S.K.Choi 初晓 G.Cibinetto F.Cossio 崔佳佳代洪亮代建平 A.Dbeyssi R.Ede Boer D.Dedovich 邓子艳 A.Denig I.Denysenko M.Destefanis F.De Mori 丁勇丁逸董静董燎原董明义董翔杜书先段宗欢 p.Egorov 范玉兰方建房双世方文兴方易 R.Farinelli L.Fava F.Feldbauer G.Felici 封常青冯俊华 K Fischer M.Fritsch C.Fritzsch 傅成栋高涵高原宁高扬 S.Garbolino I.Garzia 葛潘婷葛振武耿聪 E.M.Gersabeck A Gilman K.Goetzen 龚丽龚文煊 W.Gradl M.Greco 谷立民顾旻皓顾运厅关春懿郭爱强郭立波郭如盼郭玉萍 A.Guskov 韩文颖郝喜庆 F.A.Harris 何凯凯何康林 F.H.Heinsius C.H.Heinz 衡月昆 C.Herold 侯国一侯颖锐侯治龙胡海明 J.F.Hu 胡涛胡誉黄光顺黄凯旋黄麟钦黄性涛黄燕萍黄震 T.Hussain N Hüsken W.Imoehl M.Irshad J.Jackson S.Jaeger S.Janchiv E.Jang J.H.Jeong 纪全姬清平季晓斌季筱璐吉钰瑶贾泽坤姜赛赛江晓山 Y.jiang 焦健斌焦铮金山金毅荆茂强 T.Johansson N.Kalantar-Nayestanaki 康晓珅 R.Kappert M.Kavatsyuk 柯百谦 I.K.Keshk A.Khoukaz R.Kiuchi R.Kliemt L.Koch O.B.Kolcu B.Kopf M.Kuemmel M.Kuessner A.Kupsc W.Kühn J.J.Lane J.S.Lange p.Larin A.Lavania L.Lavezzi 雷祚弘 H.Leithoff M.Lellmann T.Lenz 李翠李聪李春花李澄李德民李飞李刚李慧李贺李海波李惠静 H.N.Li J.q.Li 李静舒李井文李科 L.J Li 李龙科李蕾李明浩李培荣李素娴栗帅迎李腾李卫东李卫国李旭红李晓玲李晓宇李彦谷李振轩李紫源梁畅梁昊梁浩梁浩梁勇飞梁羽铁廖广睿廖龙洲 J.Libby A.Limphirat 林创新林德旭 T.Lin 刘北江刘成刘春秀 D.Liu 刘福虎刘芳刘峰 G.M.Liu H.Liu 刘宏邦刘怀民刘欢欢刘汇慧刘建北刘佳俊刘晶译刘凯刘魁勇刘珂刘亮刘露刘美宏刘佩莲刘倩刘树彬刘桐刘维克刘卫民刘翔刘英刘玉斌刘振安刘智青娄辛丑卢飞翔吕海江吕军光陆小玲卢宇卢云鹏 Z.H.Lu 罗成林罗民兴罗涛罗小兰吕晓睿吕翌丰马凤才马海龙马连良马明明马秋梅马润秋马瑞廷马骁妍马尧 F.E.Maas M.Maggiora S.Maldaner S.Malde q.A.Malik A.Mangoni 冒亚军毛泽普 S.Marcello 孟召霞 J.G.Messchendorp G.Mezzadri H.Miao 闵天觉 R.E.Mitchell 莫晓虎 N.Yu.Muchnoi Y.Nefedov F.Nerling I.B.Nikolaev 宁哲 S.Nisar 牛艳 S.L.Olsen 欧阳群 S.pacetti 潘祥潘越 A.pathak p.patteri M.pelizaeus 彭海平 K.peters 平加伦平荣刚 S.plura S.pogodin V.prasad 齐法制齐航漆红荣祁鸣齐天钰钱森钱文斌钱圳乔从丰秦佳佳秦丽清覃潇平秦小帅秦中华邱进发屈三强 K.H.Rashid C.F Institute of High Energy physics Beijing 100049China Beihang University Beijing 100191China Beijing Institute of petrochemical Technology Beijing 102617China Bochum Ruhr-University D-44780 BochumGermany Carnegie Mellon University PittsburghPennsylvania 15213USA Central China Normal University Wuhan 430079China Central South University Changsha 410083China China Center of Advanced Science and Technology Beijing 100190China COMSATS University Islamabad Lahore CampusDefence RoadOff Raiwind Road54000 LahorePakistan Fudan University Shanghai 200433China G.I.Budker Institute of Nuclear physics SB RAS(BINp) Novosibirsk 630090Russia GSI Helmholtzcentre for Heavy Ion Research GmbH D-64291 DarmstadtGermany Guangxi Normal University Guilin 541004China Guangxi University Nanning 530004China Hangzhou Normal University Hangzhou 310036China Hebei University Baoding 071002China Helmholtz Institute Mainz Staudinger Weg 18D-55099 MainzGermany Henan Normal University Xinxiang 453007China Henan University of Science and Technology Luoyang 471003China Henan University of Technology Zhengzhou 450001China Huangshan College Huangshan 245000China Hunan Normal University Changsha 410081China Hunan University Changsha 410082China Indian Institute of Technology Madras Chennai 600036India Indiana University BloomingtonIndiana 47405USA INFN Laboratori Nazionali di Frascati I-00044FrascatiItaly INFN Sezione di perugia I-06100PerugiaItaly University of perugia I-06100PerugiaItaly INFN Sezione di Ferrara I-44122FerraraItaly University of Ferrara I-44122FerraraItaly Institute of Modern physics Lanzhou 730000China Institute of physics and Technology Peace Avenue 54BUlaanbaatar 13330Mongolia jilin University Changchun 130012China Johannes Gutenberg University of Mainz Johann-Joachim-Becher-Weg 45D-55099 MainzGermany Joint Institute for Nuclear Research 141980 DubnaMoscow regionRussia Justus-Liebig-Universitaet Giessen II.Physikalisches InstitutHeinrich-Buff-Ring 16D-35392 GiessenGermany Lanzhou Un

Using electron-positron annihilation data samples corresponding to an integrated luminosity of 4.5 fb-1,collected by the BESⅢdetector in the energy region between 4599.53 MeV and 4698.82 MeV,we report the first observations of the Cabibbo-suppressed decaysΛ_(c)^(+)→nπ^(+)π^(0),Λ_(c)^(+)→nπ^(+)π^(-)π^(+),and the Cabibbo-favored decayΛ_(c)^(+)→nK^(-)π^(+)π^(+)with statistical significances of 7.9σ,7.8σ,and>10σ,*** branching fractions of these decays are measured to be B(Λ_(c)^(+)→nπ^(+)π^(0))=(0.64±0.09±0.02)%,B(Λ_(c)^(+)→nπ^(+)π^(-)π^(+))=(0.45±0.07±0.03)%,and B(Λ_(c)^(+)→nK^(-)π^(+)π^(+))=(1.90±0.08±0.09)%,where the first uncertainties are statistical and the second are *** find that the branching fraction of the decayΛ_(c)^(+)→nπ^(+)π^(0)is about one order of magnitude higher than that ofΛ_(c)^(+)→nπ^(+).

关键词： ∧_(c)^(+)baryon Branching fraction BESⅢdetector

由超拍电子伏特加速器产生的超高能伽马射线气泡

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Science Bulletin 2024年第4期69卷 449-457页

作者： LHAASO Collaboration Zhen Cao Chuandong Gao Cong Li Ruo-Yu Liu Ruizhi Yang 不详 Key Laboratory of particle Astrophyics&Experimental physics Division&Computing Center Institute of High Energy PhysicsChinese Academy of SciencesBeijing 100049China University of Chinese Academy of Sciences Beijing 100049China TIANFU Cosmic Ray Research Center ChengduChina Institute of Frontier and Interdisciplinary Science Shandong UniversityQingdao 266237China School of Astronomy and Space Science Nanjing UniversityNanjing 210023China University of Science and Technology of China Hefei 230026China

We report the detection of aγ-ray bubble spanning at least 100deg2 in ultra-high energy(UHE)up to a few peV in the direction of the star-forming region Cygnus X,implying the presence super peVatron(s)accelerating protons to at least 10 peV.A log-parabola form with the photon indexΓ(E)=(2.71±0.02)+(0.11±0.02)×log10(E/10 TeV)is found fitting the gamma-ray energy spectrum of the bubble *** sources,“hot spots”correlated with very massive molecular clouds,and a quasi-spherical amorphousγ-ray emitter with a sharp central brightening are observed in the *** the core of~0.5°,spatially associating with a region containing massive OB association(Cygnus OB2)and a microquasar(Cygnus X-3),as well as previously reported multi-TeV sources,an enhanced concentration of UHEγ-rays is observed with 2 photons at energies above 1 *** general feature of the bubble,the morphology,and the energy spectrum,are reasonably reproduced by the assumption of a particle accelerator in the core,continuously injecting protons into the ambient medium.

关键词： Cosmic rays γ-rays Interstellar medium Star cluster

基于pLUS-InVEST模型的酒泉市生态系统碳储量时空演变与预测

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环境科学 2024年第1期45卷 300-313页

作者：石晶石培基王梓洋程番苑西北师范大学地理与环境科学学院兰州730070 甘肃省土地利用与综合整治工程研究中心兰州730070

基于“双碳”战略背景探讨西北干旱区土地利用变化对碳储量的影响及碳储量空间分异驱动因素,对提高区域生态系统碳汇增量和促进区域碳收支平衡具有重要意义.中国西北干旱区为自然生态极端脆弱区,随着新型城镇化快速推进,土地利用变化速... 详细信息

基于“双碳”战略背景探讨西北干旱区土地利用变化对碳储量的影响及碳储量空间分异驱动因素,对提高区域生态系统碳汇增量和促进区域碳收支平衡具有重要意义.中国西北干旱区为自然生态极端脆弱区,随着新型城镇化快速推进,土地利用变化速率明显加快并对生态系统碳储量及固持能力产生一定影响.运用pLUS-InVEST模型模拟了酒泉市2035年自然发展、集约发展、水资源约束和生态保护情景下碳储量的时空演变特征,并采用参数最优地理探测器模型分析了碳储量空间分异驱动力.结果表明:①1990~2020年酒泉市耕地、水域和建设用地面积呈显著增加趋势,其余土地利用类型面积呈减小趋势.②1990~2020年酒泉市碳储量从7722808.1 t增至7784371 t,草地转换成未利用地是造成区域碳储量损失的主要原因,占损失总量的85%.③2035年4种发展情景的碳储量均为增加趋势,其中生态保护情景增幅最为显著,增量为76989.29 t.④土地利用程度、人口密度、GDp密度和NDVI是酒泉市碳储量空间分异的主要驱动因子,其中土地利用程度解释力最强(q值为0.849),自然与人为因子的交互作用增强了各因子对碳储量空间分异的解释力.研究结果可为酒泉市生态系统综合管理及国土空间优化提供科学基础和决策依据.

关键词：碳储量 InVEST模型 pLUS模型参数最优地理探测器酒泉市

基于TNFR/RIpK1通路探索紫草素对大鼠脊髓损伤的作用及机制

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中国骨伤 2024年第1期37卷 61-68页

作者：史吉胜钱吉泽王金广林斌庞同涛山东大学齐鲁医院德州医院骨科山东德州253600 中国人民解放军第909医院骨科福建漳州363000

目的:初步探讨紫草素对大鼠急性脊髓损伤(spinal cord injury,SCI)后神经功能恢复的影响及作用机制。方法:将96只Sprague-Dawley(SD)雄性大鼠分为4组:假手术组,即A组;假手术+紫草素组,即B组;脊髓损伤+二甲基亚砜(dimethyl sulfoxide,DM... 详细信息

目的:初步探讨紫草素对大鼠急性脊髓损伤(spinal cord injury,SCI)后神经功能恢复的影响及作用机制。方法:将96只Sprague-Dawley(SD)雄性大鼠分为4组:假手术组,即A组;假手术+紫草素组,即B组;脊髓损伤+二甲基亚砜(dimethyl sulfoxide,DMSO)组,即C组;脊髓损伤+紫草素组,即D组;每组24只。C、D组采用钳夹法制作大鼠急性SCI模型。所有大鼠硬膜下置管,A组不给药,B组和D组造模后30 min经导管注射紫草素100 mg·kg^(-1),C组注射等量DMSO,每日1次,至取材时间点。各组分别于造模后6、12 h和3 d每组取8只大鼠,行Basso-Beattie-Bresnahan(BBB)评分及造模后1、3、7、14、21d行斜板实验,再处死动物取脊髓组织。造模后1h每组大鼠腹腔注射碘化丙啶(propidine iodide,pI)1 mg·kg^(-1),术后24 h取材检测脊髓组织pI红染细胞数;24 h时取材采用苏木素-伊红(haematoxylin eosin,HE)染色观察脊髓损伤情况,尼氏(Nissl)染色观察神经元存活数量,使用Western-blot技术检测B细胞淋巴瘤-2(B cell lymphoma-2,Bcl-2)蛋白及调亡相关蛋白受体相互作用蛋白激酶1(receptor-interacting protein kinase1,RIpK1)的表达水平。结果:造模后A组和B组各时间点的BBB评分均正常,C、D组各时间点均低于A、B组,D组造模后12 h和3d的BBB评分高于同时间点C组(ppI红染细胞较C组明显减少,神经元崩解减轻(pppK1蛋白在A组、B组表达很低;RIpK1在C组表达明显增高,在D组表达明显下降,差异有统计学意义(pppK1信号通路介导的坏死性凋亡有关。

关键词：脊髓损伤紫草素功能恢复

以TC4钛合金粗粉为原料不同工艺制备涂层的耐腐蚀与耐磨性能

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机械工程材料 2024年第5期48卷 74-83页

作者：汤军辉段峻纪秀林杭州唯精医疗机器人有限公司杭州311100 汕头大学机械工程系汕头515063 中国石油化工股份有限公司长岭分公司岳阳414012

以粒径为53~106μm的TC4钛合金粗粉为原料,分别采用超音速火焰喷涂、大气等离子喷涂、激光熔覆及对超音速火焰喷涂涂层进行激光重熔等4种工艺在AA1060铝基体和q235钢基体表面制备TC4钛合金涂层,对比研究了不同工艺下涂层的物相组成、微... 详细信息

以粒径为53~106μm的TC4钛合金粗粉为原料,分别采用超音速火焰喷涂、大气等离子喷涂、激光熔覆及对超音速火焰喷涂涂层进行激光重熔等4种工艺在AA1060铝基体和q235钢基体表面制备TC4钛合金涂层,对比研究了不同工艺下涂层的物相组成、微观结构、耐腐蚀性能与耐磨性能。结果表明:超音速火焰喷涂涂层和大气等离子喷涂涂层主要以α相为主,等离子喷涂涂层还含有一定量的TiO相,这2种涂层与基体的结合方式为机械结合,孔隙率较高;铝基体表面激光熔覆涂层和激光重熔超音速火焰喷涂涂层的主要物相为α相,而q235钢基体表面则为β相,这2种涂层与基体的结合方式均为冶金结合,结构更加致密,晶粒更加细小,孔隙率极低。大气等离子喷涂涂层的平均硬度可达476 HV,约为超音速火焰喷涂涂层的2倍,激光熔覆涂层和激光重熔超音速火焰喷涂涂层的平均硬度分别超过550,600 HV;q235钢基体表面涂层的硬度高于铝基体表面的涂层。大气等离子喷涂涂层的平均结合强度均约为30 Mpa,比超音速火焰喷涂涂层高30%以上。在质量分数3.5%NaCl溶液中4种涂层按照自腐蚀电流密度从小到大的顺序依次为激光熔覆涂层、大气等离子喷涂涂层、激光重熔超音速火焰喷涂涂层、超音速火焰喷涂涂层。在铝基体表面,激光熔覆涂层的摩擦因数最小,大气等离子喷涂涂层的磨损率最小;在钢基体表面,激光重熔超音速火焰喷涂涂层的摩擦因数最小,激光重熔超音速火焰喷涂涂层和大气等离子喷涂涂层的磨损率相近,且小于其他2种涂层。大气等离子喷涂技术在采用粗粉制备TC4钛合金涂层方面具有最佳的性能与成本优势。

关键词：钛合金涂层粗粉激光熔覆热喷涂激光重熔耐磨和耐腐蚀性能