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Labat法坐骨神经阻滞下局部麻醉药低容量高浓度较高容量低浓度更有效：一项前瞻性随机对照研究

麻醉与镇痛 2010年第2期6卷 83-86页

作者： Manuel Taboada Muniz, MD, PhD Jaime Rodriguez, MD, PhD Maria Bermudez, MD Cristina Valino, MD noemi Blanco, MD Marcos Amor, MD pilar, Aguirre, MD Ana Masid, MD Joaquin Cortes, MD, Ph Julian Alvarez, MD, PhD Peter G. Atanassoff, MD 杨光(译) 崔苏扬(校) Department of Anesthesiology University of Santiago de Compostela Hospital Clfnico Universitario de Santiago Spain Department of Anesthesiology Hospital Meixoeiro CHUVI Vigo Spain Department of Anesthesiology Yale University School of Medicine New Haven Connecticut 不详

背景有很多因素可以明显影响外周神经阻滞的起效时间和成功率，本项前瞻、随机、双盲研究比较了Labat后路法行坐骨神经阻滞时，单剂量的甲哌卡因300mg分别稀释至20和30ml注射后的阻滞效果差异。方法90例行足部手术的患者，随机分为2组... 详细信息

背景有很多因素可以明显影响外周神经阻滞的起效时间和成功率，本项前瞻、随机、双盲研究比较了Labat后路法行坐骨神经阻滞时，单剂量的甲哌卡因300mg分别稀释至20和30ml注射后的阻滞效果差异。方法90例行足部手术的患者，随机分为2组接受坐骨神经阻滞，一组给予1．5％甲哌卡因20m1（45例），另一组给予1％甲哌卡因30m1（45例），所有阻滞均在神经刺激仪定位下进行（参数为刺激频率2Hz；刺激电流为1．5～0．5mA）。两组中，神经刺激反应在〈0．5mA时引出，亦可以定向诱发足部肌肉向跖侧屈曲，分别记录胫神经和腓总神经的运动感觉功能被阻滞的起效时间。而坐骨神经支配区域的针刺感觉消失，同时足部跖曲及背曲运动消失为阻滞成功的标准。结果用20ml的1．5％甲哌卡因组阻滞成功率（96．6％）显著高于30ml的1％甲哌卡因组（68．9％，P〈0．05）。而前者达到感觉与运动完全阻滞所需要的时间（11±6分钟，13±7分钟）也短于后者（17±8分钟，19±8分钟，P〈0．05）。结论Labat法行坐骨神经阻滞时，与高容量低浓度的局部麻醉药（1％甲哌卡因）比较，使用低容量高浓度的局部麻醉药（1．5％甲哌卡因）能够获得更高的阻滞成功率及更短的起效时间。

关键词：前瞻性随机对照研究坐骨神经阻滞局部麻醉药低浓度高容量低容量运动感觉功能甲哌卡因

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Influence on Time to Cryopreservation in Umbilical Cord Blood Units

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International Journal of Clinical Medicine（临床医学国际期刊） 2011年第4期

作者： Isidro Prat-Arrojo Laura Ponce-Verdugo María del Carmen Hernández-Lamas Rebeca Rodríguez-Pena Cristina Antúnez Francisco Sánchez-Gordo Gracia García-Gemar pilar Gómez-Maldonado

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Candidate genes underlying QTL for flowering time and their interactions in a wide spring barley (Hordeum vulgare L.) cross

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The Crop Journal 2021年第4期

作者： Ana M.Casas Carlota R.Gazulla Arantxa Monteagudo Carlos P.Cantalapiedra Marian Moralejo M.pilar Gracia Francisco J.Ciudad William T.B.Thomas José L.Molina-Cano Scott Boden Bruno Contreras-Moreira Ernesto Igartua

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低剂量左旋布比卡因3mg复合芬太尼10μg脊髓麻醉在妇科门诊腹腔镜手术中的应用

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麻醉与镇痛 2012年第1期8卷 27-33页

作者： Jesus de Santiago, DESA, MD Javier Santos,Yglesias, MD Jorge Giron, MD Frandsco Montes de Oca, MD Alejandro Jimenez, PhDl pilar Diaz, PhD Departments of Anesthesiology ＊Gynaecology Hospital USP La Colina SC de Tenerife Research Unit Hospital Universitario de Canarias-University of La Laguna Department ofPharmacy Hospital Universitario Nuestra Se~ora de La Candelaria SC de Tenerife Tenerife Spain

背景对于妇科门诊腹腔镜这种短时手术来说，选择利多卡因进行脊髓麻醉是十分有效的。本研究中，我们对比了利多卡因．芬太尼与左旋布比卡因-芬太尼脊髓麻醉在短时妇科腹腔镜手术中的麻醉效果、麻醉恢复时间和患者满意度。方法在这项双... 详细信息

背景对于妇科门诊腹腔镜这种短时手术来说，选择利多卡因进行脊髓麻醉是十分有效的。本研究中，我们对比了利多卡因．芬太尼与左旋布比卡因-芬太尼脊髓麻醉在短时妇科腹腔镜手术中的麻醉效果、麻醉恢复时间和患者满意度。方法在这项双盲研究中，52例拟行输卵管绝育术的健康妇女被随机分为组Ⅰ（椎管内注射2％利多卡因10mg加芬太尼10μg）和组Ⅱ（椎管内注射0．5％左旋布比卡因3mg加芬太尼10μg），每组药物用灭菌水稀释至3ml。术中需要监测以下指标：麻醉起效时间、是否需要补充麻醉一镇痛药物、镇静深度、手术条件以及血流动力学方面的事件。术后，通过测试运动阻滞情况、本体感觉、振动觉、轻触觉和进行Romberg试验来评估患者是否可以不去麻醉恢复室并独立行走。麻醉给药后5、10、15分钟测试感觉阻滞平面，之后每15分钟测试一次直至感觉完全恢复。感觉阻滞恢复时间的差异达25分钟被认为在临床上是有意义的。结果两组的麻醉起效时间和术中条件相同。没有患者需要全身麻醉来完成手术。所有两组患者都不需要去麻醉恢复室。组Ⅰ患者在27分钟（18-45分钟）后可行走，组Ⅱ30分钟（18。56分钟）后可行走（P=0．24）。脊髓麻醉完全恢复组Ⅰ需要93分钟（65-120分钟），组Ⅱ需要105分钟（78-150分钟）（P=0．019）；然而，出院时间两组没有区别，组Ⅰ为185分钟（150-300分钟），组Ⅱ为188分钟（125-300分钟）（P=0．62）。两组患者的总体满意度也相似。结论左旋布比卡因3mg复合芬太尼10μg可以替代利多卡因10mg复合芬太尼10μg用于短时手术的脊髓麻醉。前者在临床中可以达到与后者相当的感觉阻滞恢复时间、术中条件和患者满意度。

关键词：左旋布比卡因复合芬太尼妇科腹腔镜脊髓麻醉妇科门诊手术中低剂量 Romberg试验

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Study of the production of Λ_b^0 band ~0 hadrons in pp collisions and first measurement of the Λ_b^0→J/ψpK^- branching fraction

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Chinese Physics C 2016年第1期40卷 1-16页

作者： O.Kochebina M.Kolpin I.Komarov R.F.Koopman P.Koppenburg M.Kozeiha L.Kravchuk K.Kreplin M.Kreps G.Krocker P.Krokovny F.Kruse W.Krzemien W.Kucewicz M.Kucharczyk V.Kudryavtsev A.K.Kuonen K.Kurek T.Kvaratskheliya D.Lacarrere G.Lafferty A.Lai D.Lambert G.Lanffanchi C.Langenbruch B.Langhans T.Latham C.Lazzeroni R.Le Gac J.van Leerdam J.-P.Lees R.Lefevre A.Leflat J.Lefrancois E.Lemos Cid O.Leroy T.Lesiak B.Leverington Y.Li T.Likhomanenko M.Liles R.Lindner C.Linn F.Lionetto B.Liu X.Liu D.Loh I.Longstaff J.H.Lopes D.Lucchesi M.Lucio Martinez H.Luo A.Lupato E.Luppi O.Lupton A.Lusiani F.Machefert F.Maciuc O.Maev K.Maguire S.Malde A.Malinin G.Manca G.Mancinelli P.Manning A.Mapelli J.Maratas J.F.Marchand U.Marconi C.Marin Benito P.Marino J.Marks G.Martellottil M.Martin M.Martinelli D.Martinez Santos F.Martinez Vidal D.Martins Tostes A.Massafferri R.Matev A.Mathad Z.Mathe C.Matteuzzi A.Mauri B.Maurin A.Mazurov M.McCann J.McCarthy A.Mcnab R.Mcnulty B.Meadows F.Meier M.Meissner D.Melnychuk M.Merk E Michielin D.A.Milanes M.-n.Minard D.S.Mitzel J.Molina Rodrigue I.A.Monroy S.Monteil M.Morandin P.Morawski A.Morda M.J.Morello J.Moron A.B.Morris R.Mountain F.Muheim D.Miiller J.Muller K.Muller V.Muller M.Mussini B.Muster P.naik T.nakada R.nandakumar A.nandi I.nasteva M.needham n.neri S.neubert n.neufeld M.neuner A.D.nguyen T.D.nguyen C.nguyen-Mau V.niess R.niet n.nikitin T.nikodem D.ninci A.novoselov D.P.O'Hanlon A.Oblakowska-Mucha V.Obraztsov S.Ogilvy O.Okhrimenko R.Oldeman C.J.G.Onderwater B.Osorio Rodrigues J.M.Otalora Goicochea A.Otto P.Owen A.Oyanguren A.Palano F.Palombo M.Palutan J.Panman A.Papanestis M.Pappagallo L.L.Pappalardo C.Pappenheimer C.Parkes G.Passaleva G.D.Patel M.Patel C.Patrignani A.Pearce A.Pellegrino G.Penso M.Pepe Altarelli S.Perazzini P.Perret L.Pescatore K.Petridis A.Petrolini M.Petruzzo E.Picatoste Olloqui B.Pietrzyk T:.pilar D.Pinci A.Pistone A.Piucci S.Playfer M.Plo Casasus T.Poikela F.Polci A.Poluektov I.Polyakov E.Polycarpo A.Popov D.Popov B.Popovici C.Potterat E.Price J.D.Price J.Prisciandaro A.Pritchard Centro Brasileiro de Pesquisas Ffsicas(CBPF) Rio de JaneiroBrazil Universidade Federal do Rio de Janeiro(UFRJ) Rio de JaneiroBrazil Center for High Energy Physics Tsinghua UniversityBeijingChina LAPP Universite Savoie Mont-BlancCNRS/IN2P3Annecy-Le-VieuxFrance Clermont Universite Universite Blaise PascalCNRS/IN2P3LPCclermont-FerrandFrance CPPM Aix-Marseille UniversitYCNRS/IN2P3MarseilleFrance LAL Universite Paris-SudCNRS/IN2P3OrsayFrance LPnHE Universite Pierre et Marie CurieUniversite Paris DiderotCNRS/IN2P3ParisFrance Fakultat Physik Technische Universitat DortmundDortmundGermany Max-Planck-lnstitut fur Kernphysik(MPIK) HeidelbergGermany Physikalisches Institut Ruprecht-Karls-Universitat HeidelbergHeidelbergGermany School of Physics University College DublinDublinIreland Sezione InFn di Bari BariItaly Sezione InFn di Bologna BolognaItaly Sezione InFn di Cagliari CagliariItaly Sezione InFn di Ferrara FerraraItaly Sezione InFn di Firenze FirenzeItaly Laboratori nazionali dell'InFn di Prascati FrascatiItaly Sezione InFn di Genova GenovaItaly Sezione InFn di Milnno Bicocca MilunoItaly Sezione InFn di Milano MilanoItaly Sezione InFn di Padova PadovaItaly Sezione InFn di Pisa PisaItaly Sezione InFn di Roma Tor Vergata RomaItaly Sezione InFn di Roma La Sapienza RomaItaly Henryk niewodniczanski Institute of nuclear Physics Polish Academy of Sciences Krak6wPoland AGH-University of Science and Technology Faculty of Physics and Applied Computer ScienceKrakowPoland national Center for nuclear Research(nCBJ) WarsawPoland Horia Hulubei national Institute of Physics and nuclear Engineering Bucharest-MagureleRomania Petersburg nuclear Physics Institute(PnPI) GatchinaRussia Institute of Theoretical and Experimental Physics(ITEP) MoscowRussia Institute of nuclear Physics Moscow State University(SINP MSU)MoscowRussia Institute for nuclear Research of the Russian Academy of Sciences(InR RAn) MoscowRussia Budker Institute of nuclear Physics(SB RAS)and novosibirsk State University No

The product of the ∧0/b （-B/0） differential production cross-section and the branching fraction of the decay ∧0/b→ J/ψ pK-（-B/0→ J/ψ-K＊（892）0）is measured as a function of the beauty hadron transverse momentum, PT, and rapidity, y. The kinematic region of the measurements is pT〈20 GeV/c and 2.0 〈g〈*** measurements use a data sample corresponding to an integrated luminosity of 3fb-1 collected by the LHCb detector in pp collisions at centre-of-mass energies √s=7 TeV in 2011 and √s=8 TeV in 2012. Based on previous LHCb results of the fragmentation fraction ratio,f∧0/b/fd,the branching fraction of the decay ∧0/b→ J/ψ pK-is measured to be B（∧0/b→ J/ψ pK-）=（3.17±0.04±0.07±0.34＋0.45/-0.28）×10-4,where the first uncertainty is statistical, the second is systematic, the third is due to the uncertainty on the branching fraction of the decay -B/0 →J/ψ-K＊（892）0,and the fourth is due to the knowledge of f∧0/b/*** sum of the asymmetries in the production and decay between ∧0/b and ∧0/bis also measured as a function of PT and *** previously published branching fraction of ∧0/b→ J/ψ pπ-,relative to that of ∧0/b→ J/ψ pK-,is updated. The branching fractions of ∧0/b→P＋c（→ J/ψp）K-are determined.

关键词： production cross-section branching fraction b hadrons proton-proton collisions

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