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黔东寒武纪凯里生物群中腕足动物主导的群落生态研究

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古生物学报 2024年第2期63卷 246-260页

作者：刘静何敏池祥日彭庭祖张倩倩阳磊杨宇宁陈飞扬贵州大学资源与环境工程学院喀斯特地质资源与环境教育部重点实验室贵阳550025 中国矿业大学煤层气资源与成藏过程教育部重点实验室江苏徐州221008 中国矿业大学资源与地球科学学院江苏徐州221116

寒武纪大爆发时期,以动物为主导的海洋生态系统已初步构建完成。腕足动物作为这一时期海生底栖群落的重要代表,建立了复杂的多层次生态分层(Tiering)结构。华南寒武纪一些特异埋藏化石群中出现大量单属种腕足动物壳体富集保存的现象,对... 详细信息

寒武纪大爆发时期,以动物为主导的海洋生态系统已初步构建完成。腕足动物作为这一时期海生底栖群落的重要代表,建立了复杂的多层次生态分层(Tiering)结构。华南寒武纪一些特异埋藏化石群中出现大量单属种腕足动物壳体富集保存的现象,对当时海洋底质的硬化改造以及生态系统的复杂化发挥了重要意义。黔东剑河革东地区苗板坡、金银山和承多三个剖面的凯里生物群(寒武纪乌溜期)中普遍产出腕足动物化石密集层,其中以舌形贝型亚门(Linguliformea)的伯瑞堂古圆货贝(Palaeobolus bretonensis)占据绝对主导地位。此外,密集层中还有较多的古盘虫类三叶虫、少量蠕形动物、软体动物和始海百合等底栖生物共同保存。研究显示,凯里生物群中腕足动物密集层内的化石保存较好,几乎全部平行于层面保存,壳体大小不一,无明显定向性,判断为生物成因的原地埋藏群落。化石层面和岩石光面显示,除了微弱的水平层理,密集层未见其他强水动力的沉积构造和生物扰动痕迹,指示凯里生物群中以腕足动物为主导的生物群落可能在安静的水体环境中被沉积事件原地掩埋,未遭受流体侵蚀或搬运作用。通过建立生态结构理论模型和对比分析,显示凯里生物群中腕足动物主导的古群落在物种多样性和生态空间利用率方面都要高于滇东寒武纪第四期的关山生物群。同时,***壳体上固着有始海百合动物,可能反映密集层中复杂的底栖群落关系,表明寒武纪乌溜期大量繁盛的带壳腕足动物为泥质软基底上的底栖生物提供了更多生态空间。

关键词：腕足动物壳体富集 Palaeobolus bretonensis 古生态凯里生物群

Amplitude analysis of the decays D^(0)→π^(+)π^(−)π^(+)π^(−)and D^(0)→π^(+)π^(−)π^(0)π^(0)

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Chinese Physics C 2024年第8期48卷 6-33页

作者： M.Ablikim M.N.Achasov P.Adlarson O.Afedulidis X.C.Ai R.Aliberti A.Amoroso Q.An Y.Bai O.Bakina I.Balossino Y.Ban H.-R.Bao V.Batozskaya K.Begzsuren N.Berger M.Berlowski M.Bertani D.Bettoni F.Bianchi E.Bianco A.Bortone I.Boyko R.A.Briere A.Brueggemann H.Cai X.Cai A.Calcaterra G.F.Cao N.Cao S.A.Cetin J.F.Chang W.L.Chang G.R.Che G.Chelkov C.Chen C.H.Chen Chao Chen G.Chen H.S.Chen M.L.Chen S.J.Chen S.L.Chen S.M.Chen T.Chen X.R.Chen X.T.Chen Y.B.Chen Y.Q.Chen Z.J.Chen Z.Y.Chen S.K.Choi X.Chu G.Cibinetto F.Cossio J.J.Cui H.L.Dai J.P.Dai A.Dbeyssi R.E.de Boer D.Dedovich C.Q.Deng Z.Y.Deng A.Denig I.Denysenko M.Destefanis F.De Mori B.Fang S.S.Fang W.X.Fang Y.Fang Y.Q.Fang R.Farinelli L.Fava F.Feldbauer G.Felici C.Q.Feng J.H.Feng Y.T.Feng K.Fischer M.Fritsch C.D.Fu J.L.Fu Y.W.Fu H.Gao Y.N.Gao yang Gao S.Garbolino I.Garzia P.T.Ge Z.W.Ge C.Geng E.M.Gersabeck B.Ding X.X.Ding Y.Ding Y.Ding J.Dong L.Y.Dong M.Y.Dong X.Dong M.C.Du S.X.Du Z.H.Duan P.Egorov Y.H.Fan J.Fang JA.Gilman K.Goetzen L.Gong W.X.Gong W.Gradl S.Gramigna M.Greco M.H.Gu Y.T.Gu C.Y.Guan Z.L.Guan A.Q.Guo L.B.Guo M.J.Guo R.P.Guo Y.P.Guo A.Guskov J.Gutierrez K.L.Han T.T.Han X.Q.Hao F.A.Harris K.K.He K.L.He F.H.Heinsius C.H.Heinz Y.K.Heng C.Herold T.Holtmann P.C.Hong G.Y.Hou X.T.Hou Y.R.Hou Z.L.Hou B.Y.Hu H.M.Hu J.F.Hu T.Hu Y.Hu G.S.huang K.X.huang L.Q.huang X.T.huang Y.P.huang T.Hussain F.H\"olzken N.H\"usken N.in der Wiesche M.Irshad J.Jackson S.Janchiv J.H.Jeong Q.Ji Q.P.Ji W.Ji X.B.Ji X.L.Ji Y.Y.Ji X.Q.Jia Z.K.Jia D.Jiang H.B.Jiang P.C.Jiang S.S.Jiang T.J.Jiang X.S.Jiang Y.Jiang J.B.Jiao J.K.Jiao Z.Jiao S.Jin Y.Jin M.Q.Jing X.M.Jing T.Johansson S.Kabana N.Kalantar-Nayestanaki X.L.Kang X.S.Kang M.Kavatsyuk B.C.Ke V.Khachatryan A.Khoukaz R.Kiuchi O.B.Kolcu B.Kopf M.Kuessner X.Kui A.Kupsc W.K\"uhn J.J.Lane P.Larin L.Lavezzi T.T.Lei Z.H.Lei H.Leithoff M.Lellmann T.Lenz C.Li C.Li C.H.Li Cheng Li D.M.Li F.Li G.Li H.Li H.B.Li H.J.Li H.N.Li Hui Li J.R.Li J.S.Li K.Li L.J.Li L.K.Li Lei Li M.H.Li P.R.Li Q.M.Li Q.X.Li R.Li S.X.Li T.Li W.D.Li W.G.Li X.Li X.H.Li X.L.Li X.Y.Li Y Institute of High energy Physics Chinese Academy of SciencesBeijing 100049China Beihang university Beijing 100191China Bochum Ruhr-university D-44780 BochumGermany Budker Institute of Nuclear Physics SB RAS(BINP) Novosibirsk 630090Russia Carnegie Mellon university PittsburghPennsylvania 15213USA Central China Normal university Wuhan 430079China Central South university Changsha 410083China China Center of Advanced Science and Technology Beijing 100190China China university of geosciences Wuhan 430074China Chung-Ang university Seoul06974Republic of Korea COMSATS university Islamabad Lahore CampusDefence RoadOff Raiwind Road54000 LahorePakistan Fudan university Shanghai 200433China GSI Helmholtzcentre for Heavy Ion Research GmbH D-64291 DarmstadtGermany Guangxi Normal university Guilin 541004China Guangxi university Nanning 530004China Hangzhou Normal university Hangzhou 310036China Hebei university Baoding 071002China Helmholtz Institute Mainz Staudinger Weg 18D-55099 MainzGermany Henan Normal university Xinxiang 453007China Henan university Kaifeng 475004China Henan university of Science and Technology Luoyang 471003China Henan university of Technology Zhengzhou 450001China huangshan College Huangshan 245000China Hunan Normal university Changsha 410081China Hunan university Changsha 410082China Indian Institute of Technology Madras Chennai 600036India Indiana university BloomingtonIndiana 47405USA INFN Laboratori Nazionali di Frascati INFN Laboratori Nazionali di FrascatiI-00044FrascatiItaly INFN Laboratori Nazionali di Frascati INFN Sezione di PerugiaI-06100PerugiaItaly INFN Laboratori Nazionali di Frascati University of PerugiaI-06100PerugiaItaly INFN Sezione di Ferrara INFN Sezione di FerraraI-44122FerraraItaly INFN Sezione di Ferrara University of FerraraI-44122FerraraItaly Inner Mongolia university Hohhot 010021China Institute of Modern Physics Lanzhou 730000China Institute of Physics and Technology Peace Avenue 54BUlaanbaatar 13330Mongolia Instituto de A

Using e^(+)e^(−)annihilation data corresponding to an integrated luminosity of 2.93 fb^(−1)taken at the center-of-mass energy√s=3.773 GeV with the BESIII detector,a joint amplitude analysis is performed on the decays D^(0)→π^(+)π^(−)π^(+)π^(−)and D^(0)→π^(+)π^(−)π^(0)π^(0)(non-η).The fit fractions of individual components are obtained,and large interferences among the dominant components of the decays D^(0)→a_(1)(12.0)π,D^(0)→π(1300)π,D^(0)→ρ(770)ρ(770),and D^(0)→2.ππ)_(S)are observed in both *** the obtained amplitude model,the CP-even fractions of D^(0)→π^(+)π^(−)π^(+)π^(−)and D^(0)→π^(+)π^(−)π^(0)π^(0)(non-η)are determined to be(75.2.1.1_(stat).±1.5_(syst.))%and(68.9±1.5_(stat).±2.4_(syst.))%,*** branching fractions of D^(0)→π^(+)π^(−)π^(+)π^(−)and D^(0)→π^(+)π^(−)π^(0)π^(0)(non-η)are measured to be(0.688±0.010_(stat.)±0.010_(syst.))%and(0.951±0.02._(stat.)±0.02._(syst.))%,*** amplitude analysis provides an important model for the binning strategy in measuring the strong phase parameters of D^(0)→4πwhen used to determine the CKM angleγ(ϕ_(3))via the B^(−)→DK^(−)decay.

关键词： BESIII D^(0)meson decays amplitude analysis CP-even fraction

Determination of the number ofψ(3686)events taken at BESⅢ

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Chinese Physics C 2024年第9期48卷 8-20页

作者： M.Ablikim M.N.Achasov P.Adlarson O.Afedulidis X.C.Ai R.Aliberti A.Amoroso Q.An Y.Bai O.Bakina I.Balossino Y.Ban H.-R.Bao V.Batozskaya K.Begzsuren N.Berger M.Berlowski M.Bertani D.Bettoni F.Bianchi E.Bianco A.Bortone I.Boyko R.A.Briere A.Brueggemann H.Cai X.Cai A.Calcaterra G.F.Cao N.Cao S.A.Cetin J.F.Chang G.R.Che G.Chelkov C.Chen C.H.Chen Chao Chen G.Chen H.S.Chen H.Y.Chen M.L.Chen S.J.Chen S.L.Chen S.M.Chen T.Chen X.R.Chen X.T.Chen Y.B.Chen Y.Q.Chen Z.J.Chen Z.Y.Chen S.K.Choi G.Cibinetto F.Cossio J.J.Cui H.L.Dai J.P.Dai A.Dbeyssi R.E.de Boer D.Dedovich C.Q.Deng Z.Y.Deng A.Denig I.Denysenko M.Destefanis F.De Mori B.Ding X.X.Ding Y.Ding Y.Ding J.Dong L.Y.Dong M.Y.Dong X.Dong M.C.Du S.X.Du Y.Y.Duan Z.H.Duan P.Egorov Y.H.Fan J.Fang J.Fang S.S.Fang W.X.Fang Y.Fang Y.Q.Fang R.Farinelli L.Fava F.Feldbauer G.Felici C.Q.Feng J.H.Feng Y.T.Feng M.Fritsch C.D.Fu J.L.Fu Y.W.Fu H.Gao X.B.Gao Y.N.Gao yang Gao S.Garbolino I.Garzia L.Ge P.T.Ge Z.W.Ge C.Geng E.M.Gersabeck A.Gilman K.Goetzen L.Gong W.X.Gong W.Gradl S.Gramigna M.Greco M.H.Gu Y.T.Gu C.Y.Guan Z.L.Guan A.Q.Guo L.B.Guo M.J.Guo R.P.Guo Y.P.Guo A.Guskov J.Gutierrez K.L.Han T.T.Han F.Hanisch X.Q.Hao F.A.Harris K.K.He K.L.He F.H.Heinsius C.H.Heinz Y.K.Heng C.Herold T.Holtmann P.C.Hong G.Y.Hou X.T.Hou Y.R.Hou Z.L.Hou B.Y.Hu H.M.Hu J.F.Hu S.L.Hu T.Hu Y.Hu G.S.huang K.X.huang L.Q.huang X.T.huang Y.P.huang T.Hussain F.Hölzken N.Hüsken N.in der Wiesche J.Jackson S.Janchiv J.H.Jeong Q.Ji Q.P.Ji W.Ji X.B.Ji X.L.Ji Y.Y.Ji X.Q.Jia Z.K.Jia D.Jiang H.B.Jiang P.C.Jiang S.S.Jiang T.J.Jiang X.S.Jiang Y.Jiang J.B.Jiao J.K.Jiao Z.Jiao S.Jin Y.Jin M.Q.Jing X.M.Jing T.Johansson S.Kabana N.Kalantar-Nayestanaki X.L.Kang X.S.Kang M.Kavatsyuk B.C.Ke V.Khachatryan A.Khoukaz R.Kiuchi O.B.Kolcu B.Kopf M.Kuessner X.Kui N.Kumar A.Kupsc W.Kühn J.J.Lane P.Larin L.Lavezzi T.T.Lei Z.H.Lei M.Lellmann T.Lenz C.Li C.Li C.H.Li Cheng Li D.M.Li F.Li G.Li H.B.Li H.J.Li H.N.Li Hui Li J.R.Li J.S.Li Ke Li L.J.Li L.K.Li Lei Li M.H.Li P.R.Li Q.M.Li Q.X.Li R.Li S.X.Li T.Li W.D.Li W.G.Li X.Li X.H.Li X.L.Li X.Z.Li Xi Institute of High energy Physics Beijing 100049China Beihang university Beijing 100191China Bochum Ruhr-university D-44780BochumGermany Budker Institute of Nuclear Physics SB RAS(BINP) Novosibirsk 630090Russia Carnegie Mellon university PittsburghPennsylvania 15213USA Central China Normal university Wuhan 430079China Central South university Changsha 410083China China Center of Advanced Science and Technology Beijing 100190China China university of geosciences Wuhan 430074China Chung-Ang university Seoul06974Republic of Korea COMSATS university Islamabad Lahore CampusDefence RoadOff Raiwind Road54000LahorePakistan Fudan university Shanghai 200433China GSI Helmholtzcentre for Heavy Ion Research GmbH D-64291DarmstadtGermany Guangxi Normal university Guilin 541004China Guangxi university Nanning 530004China Hangzhou Normal university Hangzhou 310036China Hebei university Baoding 071002China Helmholtz Institute Mainz Staudinger Weg 18D-55099MainzGermany Henan Normal university Xinxiang 453007China Henan university Kaifeng 475004China Henan university of Science and Technology Luoyang 471003China Henan university of Technology Zhengzhou 450001China huangshan College Huangshan 245000China Hunan Normal university Changsha 410081China Hunan university Changsha 410082China Indian Institute of Technology Madras Chennai 600036India Indiana university BloomingtonIndiana 47405USA INFN Laboratori Nazionali di Frascati (A)INFN Laboratori Nazionali di FrascatiI-00044FrascatiItaly(B)INFN Sezione di PerugiaI-06100PerugiaItaly(C)University of PerugiaI-06100PerugiaItaly INFN Sezione di Ferrara (A)INFN Sezione di FerraraI-44122FerraraItaly(B)University of FerraraI-44122FerraraItaly Inner Mongolia university Hohhot 010021China Institute of Modern Physics Lanzhou 730000China Institute of Physics and Technology Peace Avenue 54BUlaanbaatar 13330Mongolia Instituto de Alta Investigación Universidad de TarapacáCasilla 7DArica 1000000Chile Jilin university Changchun 130012China Joha

The number ofψ(3686)events collected by the BESⅢdetector during the 2.2. run period is determined to be(2.59.3±11.1)×10~6 by counting inclusiveψ(3686)hadronic *** uncertainty is systematic and the statistical uncertainty is ***,the numbers ofψ(3686)events collected during the 2.09 and 2.12.un periods are updated to be(107.7±0.6)×10~6 and(345.4±2.6)×10~6,*** numbers are consistent with the previous measurements within one standard *** total number ofψ(3686)events in the three data samples is(2.12.4±14.3)×10~6.

关键词： ψ(3686) inclusive process Hadronic events BESⅢdetector

塔里木盆地塔河油田4区和6区奥陶系小尺度缝洞储集体概率识别方法

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石油与天然气地质 2022年第1期43卷 219-228页

作者：张娟杨敏谢润成王明王虹罗紫薇中国地质大学(北京)能源学院北京100083 中国石化西北油田分公司新疆乌鲁木齐830011 成都理工大学能源学院四川成都610059

塔河油田中、下奥陶统小尺度缝洞储集体类型多样,是未来油田开发的重要潜在目标,但储集空间复杂多变,导致常规测井响应特征混杂不清,储集类型识别难度大。根据钻录井特征、岩心、测井等资料对小尺度缝洞储集体类型进行了划分,通过测井... 详细信息

塔河油田中、下奥陶统小尺度缝洞储集体类型多样,是未来油田开发的重要潜在目标,但储集空间复杂多变,导致常规测井响应特征混杂不清,储集类型识别难度大。根据钻录井特征、岩心、测井等资料对小尺度缝洞储集体类型进行了划分,通过测井信息交会优选了小尺度缝洞储集体的敏感测井信息,利用多元逐步判别原理,建立了小尺度缝洞类型判别函数方程;通过确定各类储集体母体后验概率识别界限,形成了概率约束下的小尺度缝洞储集体识别方法。结果显示,小尺度缝洞储层可划分为5类,分别为未充填溶洞型、砂泥砾充填溶洞型、裂缝-孔洞型、裂缝-孔隙型和溶孔-孔隙型;自然伽马、电阻率和密度是区分各类缝洞储层的最敏感的测井信号;这5类小尺度缝洞储层的临界概率识别界限分别为0.98,0.98,0.60,0.60和0.60。研究区裂缝-孔洞型、裂缝-孔隙型和溶洞型储层大量发育,但单井和平面间的发育程度存在明显差异,4区小尺度缝洞储集体较6区更为发育,垂向上呈现两期岩溶特征。小尺度缝洞识别方法体现了"逐级识别"思路,最大程度上避免了多重测井信息的混淆,能有效提高缝洞识别效果,为深入认识油田小尺度缝洞发育规律及开发潜力提供了有效方法。

关键词：常规测井概率识别小尺度缝洞储集体奥陶系塔河油田塔里木盆地

塔河油田主体区下奥陶统小尺度缝洞体形成机制与分布预测

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地学前缘 2023年第4期30卷 51-64页

作者：张娟谢润成杨敏高志前王明张长建王虹中国地质大学(北京)能源学院北京100083 中国石油化工股份有限公司西北油田分公司新疆乌鲁木齐830011 成都理工大学能源学院四川成都610059

塔河油田奥陶系碳酸盐岩储层的开发方向已逐渐从地震反射的“串珠型”缝洞储层转移到“非串珠”型的小缝洞储层,确定小尺度缝洞的形成机制和发育规律是提高此类储量动用率的关键。本次研究对塔河油田主体区岩心和薄片开展了缝洞描述,确... 详细信息

塔河油田奥陶系碳酸盐岩储层的开发方向已逐渐从地震反射的“串珠型”缝洞储层转移到“非串珠”型的小缝洞储层,确定小尺度缝洞的形成机制和发育规律是提高此类储量动用率的关键。本次研究对塔河油田主体区岩心和薄片开展了缝洞描述,确定了小尺度缝洞的裂缝成因类型、缝洞参数和充填性质等特征。研究区裂缝划分为构造裂缝和非构造成因裂缝,呈高角度或垂直产状,构造裂缝充填程度弱于风化裂缝;孔洞的充填程度相对较高,但仍存在残留的孔隙空间。基于古岩溶地貌、局部残丘构造幅度的刻画、断裂特征分析和构造应力场模拟,确定了小尺度缝洞体的形成机制。小尺度缝洞的形成受古岩溶地貌、局部残丘构造幅度、断裂和构造应力场综合控制。地貌相对高部位利于岩溶的发生,主体东区地貌整体较主体西区高,缝洞相对西区更发育。残丘构造幅度也影响了岩溶储层的分布差异,残丘缓翼构造坡度相对较缓,利于水岩充分反应,更利于岩溶储层形成。主大断裂控制大尺度溶洞的形成,同时大溶洞和断裂又控制着小尺度缝洞的发育,深部小尺度缝洞受断裂控制的发育深度可达T_7~4界面以下2.0 m深度。构造应力场影响着构造裂缝的分布,构造裂缝的形成又为孔洞的形成提供了溶蚀通道,间接控制着小尺度缝洞体的分布。在小尺度缝洞形成机制分析的基础上,建立了基于非线性神经网络深度学习算法的小尺度缝洞预测方法,确定了小尺度缝洞平面分布,预测结果与单井缝洞发育情况和初期产液能力相匹配。研究成果为油田整体动用小尺度缝洞储量奠定了技术基础。

关键词：小尺度缝洞形成机制缝洞预测塔河油田下奥陶统鹰山组主体区

塔河油田碳酸盐岩小缝洞型储层特征及成因演化

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油气地质与采收率 2021年第1期28卷 41-46页

作者：杨德彬杨敏李新华张娟汪彦王明中国地质大学(北京)能源学院北京100083 中国石化西北油田分公司勘探开发研究院新疆乌鲁木齐830011

塔河油田碳酸盐岩小缝洞具有巨大的勘探开发潜力,但前期相关资料及研究较少。为给本类型碳酸盐岩缝洞勘探开发提供借鉴,从小缝洞概念着手,通过对成像资料及岩心特征进行归纳分析,认为小缝洞型储层分为裂缝型、孔洞型(含小型溶洞)、裂缝... 详细信息

塔河油田碳酸盐岩小缝洞具有巨大的勘探开发潜力,但前期相关资料及研究较少。为给本类型碳酸盐岩缝洞勘探开发提供借鉴,从小缝洞概念着手,通过对成像资料及岩心特征进行归纳分析,认为小缝洞型储层分为裂缝型、孔洞型(含小型溶洞)、裂缝-孔洞型(含洞间溶道)3大类。通过对“杂乱弱”和“弱小串珠”2.反射特征进行井震综合标定,认为单井测井解释虽以单个体积小的小缝洞为主,但小缝洞数量多,形成了一个相互连通的小缝洞群,整体规模大。结合塔河油田碳酸盐岩缝洞系统特征及成因演化过程,将小缝洞演化过程划分为幼年期、青年期、壮年期和老年期。其中,裂缝、裂缝伴生孔洞主要形成于幼年期;溶洞间的溶道及小型溶洞主要形成于青年期和壮年期。各种规模溶洞垮塌体残留的小型溶洞、残余洞间溶道主要形成于老年期。

关键词：小缝洞储层特征成因演化碳酸盐岩塔河油田

尼日尔三角洲前缘挤压带的古今BSRs分布特征

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石油与天然气地质 2019年第6期40卷 1295-1307页

作者：杨金秀宋朋霖何巍巍王红亮王民肖佃师中国石油大学(华东)深层油气重点实验室山东青岛266580 中国石油勘探开发研究院西北分院甘肃兰州730020 中国地质大学(北京)能源学院北京100083

本文通过对尼日尔三角洲前缘挤压带的三维地震资料进行解释和属性提取,结合BSR数值模拟,分析了与天然气水合物相关的古今BSRs的分布特征及其发生垂向运移的主控因素。古今BSRs分别代表了天然气水合物稳定底界过去和现今的位置,在研究区... 详细信息

本文通过对尼日尔三角洲前缘挤压带的三维地震资料进行解释和属性提取,结合BSR数值模拟,分析了与天然气水合物相关的古今BSRs的分布特征及其发生垂向运移的主控因素。古今BSRs分别代表了天然气水合物稳定底界过去和现今的位置,在研究区古今BSRs均分散分布且主要位于褶皱带断层、气烟囱或者底辟构造等流体运移通道发育的地区,反映了流体运移条件对BSR的形成具有控制作用。古BSRs的反射特征较现今BSR弱,分布范围也更局限,其振幅特征可能是由先前存在的天然气水合物所导致的成岩作用引起的。现今BSR深度与海底深度呈正相关,但水合物稳定区厚度随海底深度的增加变化不大,约为42. m。BSR在地质历史时期的垂向迁移是诸多因素综合作用的结果。尼日尔三角洲挤压带的构造活动强烈且目的层沉积速率较高,深部热流也可沿断层、底辟等通道运移至浅部;下伏地壳是洋壳和过渡壳,大地热流值较高,且海相泥页岩热封盖能力强,这些条件均有利于BSR的向上迁移。另外,研究区的高饱和度水合物层表现为BSR上部的正极性、强振幅异常,主要位于气烟囱和背斜顶部,指示了流体运移通道对水合物成藏的控制作用。研究区BSR下伏游离气FGZs发育较为局限,仅在褶皱带流体运移通道发育的位置发育较薄的FGZs。

关键词： BSR 地震解释流体运移天然气水合物尼日尔三角洲

多期活动古隆起复合叠加过程解析——以塔里木盆地轮南古隆起为例

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岩石学报 2020年第11期36卷 3523-3536页

作者：马德波杨敏杜德道王珊陈槚俊何登发董洪奎中国石油勘探开发研究院北京100083 中国地质大学(北京)能源学院北京100083

中国含油气盆地以叠合盆地为主,经历多期次构造运动,造成盆地内部多期古隆起的复合叠加;目前对于多期活动古隆起复合叠加过程的解析研究较为薄弱。本文以塔里木盆地轮南古隆起为例,利用最新的三维地震数据和钻井资料,应用构造解析和古... 详细信息

中国含油气盆地以叠合盆地为主,经历多期次构造运动,造成盆地内部多期古隆起的复合叠加;目前对于多期活动古隆起复合叠加过程的解析研究较为薄弱。本文以塔里木盆地轮南古隆起为例,利用最新的三维地震数据和钻井资料,应用构造解析和古构造复原的方法,明确轮南古隆起经历寒武纪-早中奥陶世前古隆起、晚奥陶世古隆起形成、晚泥盆-早石炭世叠加改造、晚二叠世-三叠纪古隆起定型、侏罗纪-古近纪古隆起埋藏和新近纪以来构造掀斜6个演化阶段;揭示现今以寒武-奥陶系碳酸盐岩为主体的前中生界隆起是由位于研究区西北侧北东向展布的晚奥陶世古隆起、研究区中部北北东向展布的晚泥盆-早石炭世古隆起和研究区北侧近东西向展布的晚二叠世-三叠纪古隆起三者复合叠加而成;不同时期古隆起成因机制有差异,但都与盆地周缘洋盆闭合、造山作用关系密切。

关键词：轮南古隆起构造演化复合叠加构造复原成因机制

风险感知驱动的垃圾焚烧发电项目利益主体博弈分析

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可再生能源 2022年第10期40卷 1302-1311页

作者：赵锐俞阳闵雪峰黄雨欣西南交通大学地球科学与环境工程学院四川成都611756

垃圾焚烧发电项目易使公众产生不同程度的风险感知,进而诱发邻避事件。文章通过质性分析方法识别公众风险感知影响因子,构建了风险感知驱动的多利益主体动态博弈模型,基于系统动力学仿真探究了政府-企业-公众的行为策略变化。结果表明:... 详细信息

垃圾焚烧发电项目易使公众产生不同程度的风险感知,进而诱发邻避事件。文章通过质性分析方法识别公众风险感知影响因子,构建了风险感知驱动的多利益主体动态博弈模型,基于系统动力学仿真探究了政府-企业-公众的行为策略变化。结果表明:臭气和烟气是风险感知的关键影响因子,升级环保管控措施、增加行政处罚力度以及提升公众接受度可产生三方博弈均衡,有助于促进企业-政府-公众三方共建、共治和共享有益态势的形成,推动邻避问题的化解。

关键词：风险感知垃圾焚烧发电利益主体动态博弈系统动力学