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核聚变与等离子体物理 1994年第2期14卷 55-60页

作者：杨宣宗袁定朴王龙蒋地明中国科学院物理研究所

本文讨论了在气体放电中静电探针表面的污染及其对等离子体电子密度、电子温度和空间电位等基本参数测量的影响，提出了一种能有效地清除探针表面污染的方法。

关键词：表面污染朗谬尔探针放电

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直流电弧等离子体射流CVD制备多种碳膜

核聚变与等离子体物理 1993年第4期13卷 55-60页

作者：张建平袁定朴翁羽翔徐积仁中国科学院物理研究所

本文报道了在同一直流电弧等离子体射流CVD装置上,采用不同的沉积条件高速合成金刚石、类金刚石、高取向热解石墨以及无定形碳等四种碳膜.经X射线衍射(XRD)、拉曼散射谱(Raman)、扫描电镜(SEM)形貌分析以及显徽硬度测试表明,该方法制得... 详细信息

本文报道了在同一直流电弧等离子体射流CVD装置上,采用不同的沉积条件高速合成金刚石、类金刚石、高取向热解石墨以及无定形碳等四种碳膜.经X射线衍射(XRD)、拉曼散射谱(Raman)、扫描电镜(SEM)形貌分析以及显徽硬度测试表明,该方法制得的金刚石膜和高取向热解石墨膜具有很高的纯度和良好的晶性,类金刚石膜具有独特的形貌和Raman散射特征以及可与金刚石膜比拟的硬度。

关键词：等离子体射流气相沉积碳膜薄膜

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等离子体放电中的滞后、分岔和多次上跳现象

核聚变与等离子体物理 1990年第3期10卷 185-187页

作者：秦江王龙袁定朴中国科学院物理研究所

滞后现象很早就在放电管的伏安曲线上被发现。近年来的研究发现,这种非线性现象存在于多种等离子体放电过程中并伴随着一些不稳定性出现,Knorr利用简单的突变模型对这种现象作了定性的描述。王海达等改进了Knorr的简单模型,以便对他们... 详细信息

滞后现象很早就在放电管的伏安曲线上被发现。近年来的研究发现,这种非线性现象存在于多种等离子体放电过程中并伴随着一些不稳定性出现,Knorr利用简单的突变模型对这种现象作了定性的描述。王海达等改进了Knorr的简单模型,以便对他们观察到的三稳现象作唯象的解释。我们在实验中仔细观察了放电伏安特性随气压的变化,发现随着气压的升高,伏安特性逐渐由单稳过渡到简单的滞后,随机分岔、然后再演变成二次上跳、三次三跳。

关键词：等离子体放电滞后分岔多次上跳

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表面约束稳态装置中高频离子声波的激发特性

核聚变与等离子体物理 1993年第3期13卷 38-42页

作者：袁定朴杨宣宗徐瑶蒋地明中国科学院物理研究所北京100080

高频离子声波由于Landau阻尼很大,一般难以激发。本文研究了表面约束稳态装置上高频离子声波的激发特性。实验表明,仔细控制放电参数可以激发起纯离子声波,密度涨落n/n_o最大可以达到7.5％。

关键词：离子声波激发等离子体装置

不同原料气体直流电弧等离子体制备金刚石薄膜的比较研究

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科学通报 1992年第18期37卷 1650-1652页

作者：张建平翁羽翔袁定朴徐积仁中国科学院物理研究所北京100080

迄今,在金刚石的热力学亚稳相气相合成金刚石薄膜已有许多成熟的方法,如热丝法、微波等离子体法、射频等离子体法、直流电弧等离子体法、空心阴极法、以及氧炔焰法等。作为原料气体的碳氢化合物一般选用甲烷。

关键词：金刚石薄膜等离子体直流电弧

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低压气相CVD制备六方金刚石薄膜及其鉴定

科学通报 1993年第17期38卷 1561-1564页

作者：张建平翁羽翔袁定朴徐积仁中国科学院生物物理研究所北京100101 中国科学院物理研究所北京100080

六方金刚石的存在是由Ergun和Alexander在1962年预言的。他们指出,象立方金刚石中那样与四个等距碳原子成键的碳原子,可能有另外一种堆积方式——六方晶体结构。六方金刚石中碳原子的键长及键角与立方金刚石完全相同,所以,二者有相同的... 详细信息

六方金刚石的存在是由Ergun和Alexander在1962年预言的。他们指出,象立方金刚石中那样与四个等距碳原子成键的碳原子,可能有另外一种堆积方式——六方晶体结构。六方金刚石中碳原子的键长及键角与立方金刚石完全相同,所以,二者有相同的密度及相近的物理、化学性质,但二者可以由X射线衍射加以区分。后来,人们分别用静压法、爆炸法合成了六方金刚石,并在陨石中发现了六方金刚石,陨石是天然六方金刚石的唯一来源。

关键词：六方金刚石薄膜低压气相CVD

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GBH-1装置预电离模拟实验

核聚变与等离子体物理 1981年第3期 161-166页

作者：袁定朴刘敏朱福彧中国科学院物理研究所

本文描述了GBH-1装置的预电离模拟实验装置及实验结果。用静电悬浮双探针测量了电子温度和离子温度。当充气（H;）在10毫托以下时测得电子温度为4—8电子伏,电离度在30％以上。

关键词：预电离 GBH-1 实验装置离子密度离子温度真空室低压室电离度电子温度模拟实验

用悬浮双探针测量等离子体的电子温度和离子密度

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稀有金属 1982年第6期 58-62页

作者：朱福彧袁定朴刘敏中国科学院物理研究所冶金部有色金属研究总院

本文介绍了在GBH-1装置预电离模拟实验中,用悬浮双探针测量氢脉冲等离子体电子温度和离子密度的方法。根据实验过程中电子温度变化不大这一特点,提出了相对测量方法。利用简单探针理论,给出了测量结果,并对结果作了简短的讨论。对于材... 详细信息

本文介绍了在GBH-1装置预电离模拟实验中,用悬浮双探针测量氢脉冲等离子体电子温度和离子密度的方法。根据实验过程中电子温度变化不大这一特点,提出了相对测量方法。利用简单探针理论,给出了测量结果,并对结果作了简短的讨论。对于材料研究和冶金工业中所使用的等离子体的测量,可参考本方法,但须进一步进行研究。

关键词：电子温度等离子体离子密度离子电流

8mm微波在等离子体离子声湍流上的散射测量

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物理 1987年第7期 435-436页

作者：吴小文崔滨生袁定朴杨思泽中国科学院物理研究所

湍流是等离子体物理的前沿课题之一.离子声湍流是该课题常见的研究对象.作者用8mm微波在小型稳态放电装置上对电流激励离子声湍流的色散关系及饱和湍流能量波数谱进行了散射测量.该类实验目前国内未见报道. 一、散射角分辨率对测量的影... 详细信息

湍流是等离子体物理的前沿课题之一.离子声湍流是该课题常见的研究对象.作者用8mm微波在小型稳态放电装置上对电流激励离子声湍流的色散关系及饱和湍流能量波数谱进行了散射测量.该类实验目前国内未见报道. 一、散射角分辨率对测量的影响设向等离子体传播的入射微波的波矢和频率分别为Ki和ωi,从等离子体散射的微波的波矢和频率分别为 Ks和ωs,等离子体密度涨落的波矢和频率分别为K和ω,散射区间沿K1方向的长度为L,电子密度涨落为Ne,电子经典半径为r0,散射角(Ki与Ks的夹角)为θs,K的单位矢量为EK,入射波与散射波功率分别为Pi、和Ps,则有 P工欠)一P;.L蠢·(2清/K) ·片·I说(K川‘,(1) 。-。。一。。,K一K一K(2) K—ZKi in(0。川·K.(3)(3)式是(2)式满足条件。

关键词：等离子体散射测量静电探针微波电磁波

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用于等离子体诊断的毫米波散射系统

物理 1986年第6期 365-366页

作者：崔滨生吴小文俞雪华袁定朴匡龙海中国科学院物理研究所中国科学技术大学研究生院中国科学院电子学研究所研究生

毫米波散射实验是研究等离子体集体效应的重要诊断方法之一.因为它有散射功率大,散射角大的特点,所以对于了解与密度涨落有关的等离子体低频波的不稳定性及其湍流谱~([1-3])较其它方法具有独到之处.当然散射系统的研制是散射实验的重要... 详细信息

毫米波散射实验是研究等离子体集体效应的重要诊断方法之一.因为它有散射功率大,散射角大的特点,所以对于了解与密度涨落有关的等离子体低频波的不稳定性及其湍流谱~([1-3])较其它方法具有独到之处.当然散射系统的研制是散射实验的重要环节,它直接关系到实验的成败.国内目前还未见有关毫米波段散射系统和散射实验结果的报道.本文着重讨论散射系统. 一、散射系统1.散射系统工作原理如图1所示,散射系统由发射器和接收器组成,它们包括发射源、稳频系统和发射喇叭天线.发射器发射的毫米波进入具有低频振荡的等离子体中,出现相干散射现象.散射总功率[4]为 P,一 P;又三 L’BeUT,(l)式中Pi和人是人射波的功率和波长,l是散射体积长度,凡是电子密度涨落幅度,a,是汤姆孙散射截面.接收器沿着与人射波构成的夹角0。方向,通过接收天线接收到散射波,经混频和放大输出低频信号.氏角称为敬射角.当又l小于低频波波长又时, 。_/人\ O.=Zsin—‘0二)I. \21/’即满足布喇格条件.2.散射系统适用的杂件散射系统发射源发射波的波长为smm.为了得到相干散射的条件 4。1。sn上S1;＄21, 2(1。是等离子休德拜长...

关键词：低频波发射器接收器等离子体混频器发射装置电子设备稳频系统散射信号发射源中频放大器散射波反射速调管毫米波极高频