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基于差值功率的高频磁芯损耗测量方法及装置

中国电机工程学报 2017年第16期37卷 4834-4841页

作者：叶建盈陈为福建工程学院信息科学与工程学院福建省福州市350118 福州大学电气工程与自动化学院福建省福州市350108

现有磁芯损耗的各种电气测量方法主要是基于测量绝对功率来获得磁元件的磁芯损耗,同时也存在各自的局限。提出了一种高频磁元件磁芯损耗的测量新方法——差值功率测量法,通过测量测试电路输入功率的增量差值来获得给定工况下磁元件的磁... 详细信息

现有磁芯损耗的各种电气测量方法主要是基于测量绝对功率来获得磁元件的磁芯损耗,同时也存在各自的局限。提出了一种高频磁元件磁芯损耗的测量新方法——差值功率测量法,通过测量测试电路输入功率的增量差值来获得给定工况下磁元件的磁芯损耗。以全桥DC/AC逆变电路作为励磁源和测试电路,采用DSP数字控制技术并结合上位机软件,研制了基于差值功率测量法的自动测量装置,实现了对不同PWM励磁工况下的磁芯损耗的测量。最后通过定标量热计法对提出的测量方法和装置进行验证,验证了其可行性和准确性。

关键词：磁元件磁芯损耗测量高频差值功率

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求解二维结构-声耦合问题的一种直接方法

振动与冲击 2003年第4期22卷 40-44,31页

作者：向宇黄玉盈马小强广西工学院汽车工程系柳州545006 华中科技大学力学系武汉430074

本文基于传递矩阵法 (TMM)和虚拟边界元法 (VBEM ) ,提出了一种求解在谐激励作用下二维结构 -声耦合问题的直接法。文中对任意形状的二维弹性环建立了一阶非齐次运动微分方程组 ,便于用齐次扩容精细积分法求解 ,对于含有任意形状孔穴的... 详细信息

本文基于传递矩阵法 (TMM)和虚拟边界元法 (VBEM ) ,提出了一种求解在谐激励作用下二维结构 -声耦合问题的直接法。文中对任意形状的二维弹性环建立了一阶非齐次运动微分方程组 ,便于用齐次扩容精细积分法求解 ,对于含有任意形状孔穴的无穷域流体介质的Helmholtz外问题 ,采用复数形式的Burton_Miller型组合层势法建立了虚拟边界元方程 ,保证了声压在全波数域内存在唯一解。根据叠加原理并结合最小二乘法 ,提出了一种耦合方程的直接解法 ,由于该方法不存在迭代过程 ,因而具有较高的计算精度和效率。文中给出了二个典型弹性环在集中谐激励力作用下声辐射算例。

关键词：传递矩阵法 TMM 虚拟边界元法 VBEM 微分方程结构-声耦合问题

高温后纤维纳米混凝土单轴受压应力-应变关系

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土木工程学报 2015年第10期48卷 10-20页

作者：高丹盈李晗郑州大学新型建材与结构研究中心河南郑州450002 郑州航空工业管理学院河南郑州450046

通过306个150mm×150mm×300mm纤维纳米混凝土棱柱体试块在25—800℃后的单轴受压试验，探讨钢纤维体积率、纳米材料掺量和高温对纤维纳米混凝土受压应力-应变曲线的影响。结果表明，纤维纳米混凝土受压应力-应变曲线可分为弹性阶段、... 详细信息

通过306个150mm×150mm×300mm纤维纳米混凝土棱柱体试块在25—800℃后的单轴受压试验，探讨钢纤维体积率、纳米材料掺量和高温对纤维纳米混凝土受压应力-应变曲线的影响。结果表明，纤维纳米混凝土受压应力-应变曲线可分为弹性阶段、裂缝稳定发展阶段、裂缝失稳扩展阶段和破坏阶段；随钢纤维体积率和纳米材料掺量的增大，应力-应变曲线逐渐饱满，峰值应力和峰值应变均有一定程度的提高，曲线下包面积逐渐增大；随温度升高，应力-应变曲线趋于扁平，弹性段逐渐变短，峰值应力显著降低，峰值应变增大，应力-应变曲线下包面积减小。通过对试验数据的综合分析，建立了考虑纤维、纳米材料和温度影响的纤维纳米混凝土轴压应力-应变曲线数学模型。

关键词：纳米材料纤维混凝土高温应力-应变关系

一种有气隙磁元件高频绕组损耗的测量评估方法

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中国电机工程学报 2015年第7期35卷 1749-1755页

作者：叶建盈陈为福州大学电气工程与自动化学院福建省福州市350108

有气隙磁元件的气隙参数设计对绕组交流损耗影响很大,但目前还缺少测量其绕组损耗的有效方法。对有气隙磁元件绕组损耗的产生机理及相关电磁理论进行分析的基础上,提出一种基于气隙等效绕组磁动势替代气隙磁压降的绕组损耗测量方法,通... 详细信息

有气隙磁元件的气隙参数设计对绕组交流损耗影响很大,但目前还缺少测量其绕组损耗的有效方法。对有气隙磁元件绕组损耗的产生机理及相关电磁理论进行分析的基础上,提出一种基于气隙等效绕组磁动势替代气隙磁压降的绕组损耗测量方法,通过测试对比验证该方法能有效地评估绕组交流损耗的各种影响因素。进一步采用电磁场三维有限元仿真验证测量结果的准确性,为有气隙磁元件的气隙设计以及绕组损耗分析提供一种有效的测量或评估对比方法,也可以用于从其他方法测量得到的磁元件总损耗中扣除绕组损耗,从而获得磁芯损耗。

关键词：磁元件绕组损耗气隙高频

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尽管去做，别辜负所有的坚持

2016年

作者：鸪衣

来源：南通市图书馆图书评论

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四态叠加多模泛函叠加光场的不等幂次Y压缩

光电子．激光 2005年第1期16卷 115-119,123页

作者：刘宝盈杨志勇西北大学光子学与光子技术研究所西北大学光电子技术省级重点开放实验室西安电子科技大学技术物理学院陕西西安710071

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模泛函相干态、多模复共轭泛函相干态以及它们的相反态这4个宏观上完全可分辨的量子态线性叠加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场。利用多模压缩态理论,研究了它的广义非线性不等幂奇数次Y压... 详细信息

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模泛函相干态、多模复共轭泛函相干态以及它们的相反态这4个宏观上完全可分辨的量子态线性叠加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场。利用多模压缩态理论,研究了它的广义非线性不等幂奇数次Y压缩特性。结果发现:在一定的条件下,它可呈现出任意次的广义非线性不等幂奇数次Y压缩效应,其压缩程度、压缩深度和压缩幅度与压缩次数、腔模总数、态间叠加几率、光场经典强度和经典振幅以及各模经典初始相位的空间分布函数等强烈地非线性相关;特别是,光场经典强度和各模经典初始相位的空间分布函数对态的不等幂奇数次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等会产生直接影响。

关键词：光场泛函四态叠加压缩效应相干态奇数多模压缩态理论幅度相位非线性

核幔边界反射震相ScS对远震体波反演震源参数精度影响

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地球物理学报 2016年第6期59卷 2014-2027页

作者：钱韵衣倪四道中国科学技术大学地球和空间科学学院合肥230026 中国科学院测量与地球物理研究所大地测量与地球动力学国家重点实验室武汉430077

研究表明,远震直达体波波形（P波、SH波）是有效反演中强地震（M5.5-7）震源参数的重要资料.但是当震中距较大时,核幔边界全反射波ScS会进入SH波反演窗口,其未被传统的基于体波震源参数反演算法所考虑,从而导致反演结果偏差.本文通过TEL... 详细信息

研究表明,远震直达体波波形（P波、SH波）是有效反演中强地震（M5.5-7）震源参数的重要资料.但是当震中距较大时,核幔边界全反射波ScS会进入SH波反演窗口,其未被传统的基于体波震源参数反演算法所考虑,从而导致反演结果偏差.本文通过TEL3与fk方法合成理论地震图,使用Jackknifing统计方法定量测试了不同情况下ScS震相对远震体波反演的影响.结果表明,当反演数据震中距位于70°-90°时,ScS震相会造成震源质心深度1km左右、机制解最大8°的系统偏差;使用震中距40°-90°的SH波进行抽样反演,机制解最大系统偏差可达5°;SH波与P波联合反演可减少ScS震相引起的震源参数结果系统偏差.因此,ScS震相对基于射线理论的远震体波震源机制解反演所造成的误差是需要给予考虑的.

关键词：远震体波震源深度震源机制解核幔边界 ScS震相

微分求积法分析具有弹性支承输液管的临界流速

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计算力学学报 2001年第2期18卷 146-149页

作者：倪樵黄玉盈陈贻平华中科技大学土木工程学院力学系湖北武汉430074

将微分求积方法推广到分析输液管的临界流速 ,这是一个新的尝试。与其它数值方法相比 ,该法极易处理具有弹性边界的输液管。另外 ,由于避免了一系列数值积分的计算 ,且最终须求解的方程的阶数较低 ,故计算量较少 ,精度令人满意。在此基... 详细信息

将微分求积方法推广到分析输液管的临界流速 ,这是一个新的尝试。与其它数值方法相比 ,该法极易处理具有弹性边界的输液管。另外 ,由于避免了一系列数值积分的计算 ,且最终须求解的方程的阶数较低 ,故计算量较少 ,精度令人满意。在此基础上 ,本文还研究了各参数对临界流速的影响。

关键词：微分求积法输液管临界流速颤振 FSI 结构动力学管道

长白山天池火山千年大喷发期后火山泥石流沉积特征及其源-汇响应关系

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岩石学报 2020年第9期36卷 2893-2911页

作者：王璞珺许伟东陈海潮衣键王寒非唐华风王文华武成智东北亚生物演化与环境教育部重点实验室(吉林大学) 吉林大学地球科学学院长春130061 坎特伯雷大学地球与环境学院基督城8053 南京大学计算机科学与技术系南京210023 长白山天池火山监测站吉林省地震局安图133613

源于长白山天池地区的火山泥石流沉积可分为粗碎屑岩块(岩屑)泥石流和细碎屑浮岩泥石流,它们沿二道白河和松花江水系搬运的路径为从距天池火山口40km的三合水电站经过丰满大坝(360km)和吉林市(380km)到小白旗屯(450km),形成广泛的沉积... 详细信息

源于长白山天池地区的火山泥石流沉积可分为粗碎屑岩块(岩屑)泥石流和细碎屑浮岩泥石流,它们沿二道白河和松花江水系搬运的路径为从距天池火山口40km的三合水电站经过丰满大坝(360km)和吉林市(380km)到小白旗屯(450km),形成广泛的沉积区域。这两类火山泥石流的沉积成因有两种解释:一是形成于千年大喷发同期,是由一次性洪水事件搬运和沉积形成的;二是形成于千年大喷发期后经过多次搬运和沉积的产物。两个模式的共同问题是都没有考虑天池当时是否有水及其蓄水过程。后一模式在某种程度上,还回避了导致岩屑与浮岩两类泥石流频繁互层的沉积物源和水动力条件以及二者的转换机制,而这恰恰是关于泥石流沉积成因的基本要素。通过重新研究火山泥石流经典剖面(位于天池西北57.73km的水田村),作者发现本区火山泥石流沉积存在明显的物源剥蚀区与沉积堆积区的反剖面关系。即无论是粒径32~500mm的粗碎屑还是0.0625~16mm的细碎屑,成分自下而上(或沉积早期到晚期)呈现规律性变化:剖面下部的碎屑成分以浮岩为主(浮岩在物源区位于顶部),向上粗面岩和玄武岩明显增多(在源区它们位于浮岩之下),而沉积序列上部的碎屑成分是在物源区处于较深层位的岩脉辉绿岩和基底流纹岩。整个序列碎屑成分的沉积分异特征明显。沉积构造和岩相组合特征显示,该火山泥石流剖面的下部和上部碎屑粒度细、分选较好、成层性好、水平状层理发育,主要表现为环境较为稳定的以地面径流为主的河流相和末端扇相背景沉积;中部粒度粗、成层性差、主要表现为突发性洪水作用导致的洪积相事件沉积。沉积序列中频繁出现的冲刷面构造指示水流强度曾出现周期性的快速增加。自下而上冲刷面规模由小变大再变小,指示水流强度由弱变强再变弱。为了探讨天池的积水条件和蓄水过程,作者基于达西定律和质量守恒原理,模拟计算降水量、蒸发量、地表径流量、火山机构整体的平均渗透率和天池积水速率之间的关系。结果显示,当天池火山机构平均渗透率高于6m D(毫达西)时,天池地区降水量减蒸发量即使高达2000mm/y,水亦会全部渗流而出,因此天池不存在积水环境。当降水量减蒸发量小于1500mm/y时,则天池火山体平均渗透率需要小于4m D,天池才可能在200年之内集满现今的水量。当天池降水量减蒸发量小于1000mm/y时,天池火山体平均渗透率需要小于2.5m D,天池才可能在200年之内集满现今的水量。将水田村火山泥石流沉积序列与天池蓄水过程计算结果加以对比,我们提出本区火山泥石流沉积序列的另一种成因解释:(1)这是形成于千年大喷发之后的以地面径流或河流为主的背景沉积与洪水导致的突发性事件沉积互层的序列;上部和下部的细碎屑层主要表现为背景沉积,中部的粗碎屑岩块泥石流主要表现为洪流事件沉积。(2)下部的背景沉积可能对应于天池千年大喷发之后的持续积水过程,时间可能不少于200年;而上部的背景沉积则对应于本区的水系和地貌逐渐稳定并接近于现今条件的稳定型河流沉积。结合天池北坡和西坡古老树木年轮指示的沙松冷杉生长年代(公元1749-1768)同时考虑松柏类植物对水系和地貌稳定性较为敏感等因素,推测上部沉积环境趋于稳定的时间应该不晚于公元十八世纪初。

关键词：长白山火山千年大喷发火山岩渗透率天池积水数学模拟岩屑和浮岩泥石流源-汇响应