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Fe－C马氏体室温时效转变的研究I─有序化

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西安交通大学学报 1994年第7期28卷 15-20页

作者：任晓兵王笑天清水谦一唯木次男日本金泽工业大学日本大阪大学

利用透射电镜对Ｆｅ－１．８３Ｃ马氏体室温时效所产生的有序化进行了详细的研究。结果表明：铁碳马氏体的有序相有两种，一种是具有Ｆｅ４Ｎ结构的普通有序相γ＇－ＦｅｘＣ（１），另一种是由它衍生出来的长周期有序相，称为γ－Ｆｅ... 详细信息

利用透射电镜对Ｆｅ－１．８３Ｃ马氏体室温时效所产生的有序化进行了详细的研究。结果表明：铁碳马氏体的有序相有两种，一种是具有Ｆｅ４Ｎ结构的普通有序相γ＇－ＦｅｘＣ（１），另一种是由它衍生出来的长周期有序相，称为γ－ＦｅｘＣ（Ⅱ），ｘ＝４～１０．两种有序相同时存在于马氏体的时效组织中．经研究确定的有序相晶体结构可以解释所有的实验衍射结果．

关键词：铁碳马氏体有序化时效

Fe－1．83C马氏体调幅分解的TEM研究

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金属学报 1994年第7期30卷 A289-A295页

作者：任晓兵王笑天清水谦一唯木次男西安交通大学日本金泽工业大学日本大阪大学

利用透射电镜研究了Ｆｅ－１．８３Ｃ（％）马氏体在室温时效后衍时斑点的漫散射及显微组织变化。利用双倾试样技术得出了漫散时斑强度在倒易空间的分布。结果表明：马氏体斑点呈漫散的角状，其立体形态由对顶的两个四棱锥构成对漫散射... 详细信息

利用透射电镜研究了Ｆｅ－１．８３Ｃ（％）马氏体在室温时效后衍时斑点的漫散射及显微组织变化。利用双倾试样技术得出了漫散时斑强度在倒易空间的分布。结果表明：马氏体斑点呈漫散的角状，其立体形态由对顶的两个四棱锥构成对漫散射的Ｆｏｕｒｉｅｒ分析及ＴＥＭ显微组织分析表明：马氏体在时效时发生了调幅分解，其调幅结构由波长为≈１ｎｍ的主波和波长大于１ｎｍ的次波叠加而成；同时发现Ｆｅ－Ｃ马氏体调幅分解的一个显著特点是，调幅结构时效数月后也未长大。对马氏体正方度的研究表明：在调幅分解过程中碳原子的再分布仅限于Ｏ＿ｚ八面体间隙亚点阵中。

关键词： Fe-C马氏体时效调幅分解漫散射

Fe－1．83C马氏体中碳的有序化──Ⅰ．普通有序相的晶体结构

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金属学报 1994年第7期30卷 A296-A301页

作者：任晓兵王笑天清水谦一唯木次男西安交通大学日本金泽工业大学日本大阪大学

采用电子衍射方法对Ｆｅ－１．８３Ｃ马氏体室温时效时产生的有序相结构进行研究，确定其结构为偏离化学计量成分Ｆｅ_４Ｃ的γ′－Ｆｅ_４结构，称为γ′－Ｆｅ_ｘＣ（Ⅰ）（ｘ＝４－１１）。碳原子位于单胞的１／２，１／２，１／２... 详细信息

采用电子衍射方法对Ｆｅ－１．８３Ｃ马氏体室温时效时产生的有序相结构进行研究，确定其结构为偏离化学计量成分Ｆｅ_４Ｃ的γ′－Ｆｅ_４结构，称为γ′－Ｆｅ_ｘＣ（Ⅰ）（ｘ＝４－１１）。碳原子位于单胞的１／２，１／２，１／２位置。该有序相单胞尺寸为：（ａ_Ｍ，ｃ_Ｍ分别为马氏体单胞的ａ和ｃ轴长度），它与母相完全共格，位向关系为（００１）_Ⅰ∥（００１）_Ｍ，［１００］_Ⅰ∥［１１０］_Ｍ。根据γ′－Ｆｅ_ｘＣ（Ⅰ）晶体结构计算出的有序相衍射花样与实验得到的衍射花样全部吻合。

关键词： Fe-C马氏体有序结构时效

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二元置换固溶体点阵驻波的研究

西安交通大学学报 1994年第7期28卷 26-31,38页

作者：任晓兵王笑天清水谦一唯木次田日本金泽工业大学日本大阪大学

将点阵浓度驻波与点阵位移驻波概念统一处理后提出了点阵驻波概念．利用点阵驻波模型计算了二元置换固溶体所产生的漫散射波振幅与原子分布所形成的点阵波振幅的定量关系。结果表明：在倒易空间中任意一点的漫散射振幅正比于该点所代表... 详细信息

将点阵浓度驻波与点阵位移驻波概念统一处理后提出了点阵驻波概念．利用点阵驻波模型计算了二元置换固溶体所产生的漫散射波振幅与原子分布所形成的点阵波振幅的定量关系。结果表明：在倒易空间中任意一点的漫散射振幅正比于该点所代表的点阵驻波（包括点阵浓度驻波与点阵位移驻波）的振幅．利用点阵波概念首次解释了实验发现的有序化与调幅分解共存的现象，而这两类反应长期以来被经典固溶体理论认为是互不相容或不可共存的．

关键词：点阵驻波漫散射固溶体

Fe－C马氏体室温时效转变的研究Ⅱ－调幅分解

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西安交通大学学报 1994年第7期28卷 21-25页

作者：任晓兵王笑天清水谦一唯木次男日本金泽工业大学日本大阪大学

采用马氏体漫散射的Ｆｏｕｒｉｅｒ分析方法并与显微组织分析相结合，确认Ｆｅ－ｌ．８３Ｃ％（质量）马氏体在时效时发生了调幅分解，其调幅结构由波长为１ｎｍ左右的主波和大于１ｎｍ的次波叠加而成．首次发现铁碳马氏体调幅分解存在... 详细信息

采用马氏体漫散射的Ｆｏｕｒｉｅｒ分析方法并与显微组织分析相结合，确认Ｆｅ－ｌ．８３Ｃ％（质量）马氏体在时效时发生了调幅分解，其调幅结构由波长为１ｎｍ左右的主波和大于１ｎｍ的次波叠加而成．首次发现铁碳马氏体调幅分解存在一个显著的特点，即调幅结构即使在长达数月之后也未发生长大，其原因是贫富碳区之间的强烈弹性交互作用使得处于分解早期的调幅结构的长大陷于停止，最后，提出了一个重要的问题，即铁碳马氏体中存在的有序化和调幅分解共存的现象对经典的相变理论提出了重大挑战．经典相变理论无法解释有序化与调幅分解共在现象的原因，在于它建立在过于简单的原子最近邻作用假设之上。

关键词：铁碳马氏体时效调幅分解

马氏体相变研究的最近进展——从钢的强韧性到过滤性病毒的感染机能

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材料科学与工程学报 1986年第1期 38-43页

作者：清水谦一贡海大连铁道学院

一、马氏体相交研究的最近活动情况马氏体相变,作为强烈控制钢铁性能的现象早就受到重视,并进行了不少的研究;但是,近十年来情况很不一样,现在无论在研究者人数,研究内容的广度、深度方面,都有飞跃的发展。回顾近十年来的发展情况:1976... 详细信息

一、马氏体相交研究的最近活动情况马氏体相变,作为强烈控制钢铁性能的现象早就受到重视,并进行了不少的研究;但是,近十年来情况很不一样,现在无论在研究者人数,研究内容的广度、深度方面,都有飞跃的发展。回顾近十年来的发展情况:1976年日本金属学会以“马氏体相变的新观点”为主题举办

关键词：马氏体相变钢铁强韧化单斜马登斯相变位移性相变形状记忆效应立方晶机能

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马氏体相变的最新进展

兵器材料科学与工程 1985年第3期 59-63页

作者：清水谦一权启朗

马氏体(下称M)相变支配着钢铁的性能,这一现象早就被人们所重视,并进行了诸多研究。近十年来,M相变的研究者猛增。M相变的研究已发展成世界性的规模,究其背景,很明显是因为在有色金属材料、陶瓷以及蛋白质等很多物质中,M相变与其物性及... 详细信息

马氏体(下称M)相变支配着钢铁的性能,这一现象早就被人们所重视,并进行了诸多研究。近十年来,M相变的研究者猛增。M相变的研究已发展成世界性的规模,究其背景,很明显是因为在有色金属材料、陶瓷以及蛋白质等很多物质中,M相变与其物性及机能有着密切的联系,对于钢铁来说更是如此。下面就钢铁、有色金属、陶瓷的M

关键词：形状记忆效应相变状态热力学变化立方晶记忆合金精密合金形状记忆合金母相强韧化处理晶体双晶单斜热弹性复合陶瓷

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时效和热循环对形状记忆合金的影响

稀有金属 1988年第1期 44-48页

作者：清水谦一褚幼义中国有色金属学会日本大阪大学产业科学研究所

评述了时效和热循环对形状记忆合金影响的近期研究结果。

关键词：形状记忆合金铜基 Ti 记忆合金精密合金热循环热力学循环时效

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合金的超弹性

仪表材料 1979年第4期 61-62页

作者：清水谦一大塚和弘孙庭烈孙贵儒

对通常的金属和合金施加压力,一到确定的应力值,就急剧开始变形。把这种急烈开始变形的现象叫作屈服,在发生屈服后的变形称为塑性变形。塑性变形发生后的变形称为塑性变形。塑性变形发生后,即使取消外力也不会还原成变形前的形状。即使... 详细信息

对通常的金属和合金施加压力,一到确定的应力值,就急剧开始变形。把这种急烈开始变形的现象叫作屈服,在发生屈服后的变形称为塑性变形。塑性变形发生后的变形称为塑性变形。塑性变形发生后,即使取消外力也不会还原成变形前的形状。即使再加热也不会还原,而永久保持变形。塑性变形一般是因外力使滑移面移动因位错滑出结晶面而发生的现象。由于位错运动是非可逆过程,故不论去除外力也好,加热也好,当然是仍要永久保持变形后的状态。

关键词：超弹性二段结晶学 Ni Cu 塑性变形外力伪弹性晶体学地质学范性变形逆转变金属转变马氏体转变形状记忆效应