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非离子型X射线造影剂中间体1-氨基-2,3-丙二醇的合成

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精细化工 1998年第6期15卷 35-37页

作者：张福根苗蔚荣大连理工大学精细化工国家重点实验室

采用环氧氯丙烷酸性水解，再用质量分数为２５％的氨水胺化的方法合成了非离子型Ｘ射线造影剂中间体１氨基２，３丙二醇。考察了反应液酸度对环氧氯丙烷水解反应的影响，确定ｐＨ＝４是水解反应的最佳条件。胺化反应结束后，用甲... 详细信息

采用环氧氯丙烷酸性水解，再用质量分数为２５％的氨水胺化的方法合成了非离子型Ｘ射线造影剂中间体１氨基２，３丙二醇。考察了反应液酸度对环氧氯丙烷水解反应的影响，确定ｐＨ＝４是水解反应的最佳条件。胺化反应结束后，用甲醇将物料溶解，过滤除去反应生成的盐后再进行减压精馏，将胺化反应的收率由文献值７０％左右提高到９０％以上。用滴定法测得１氨基２，３丙二醇的纯度为９７５％。

关键词：非离子型 X射线造影剂氨基丙二醇 X射线诊断

芦丁和黄芩甙在清除α-羟乙基过氧自由基过程中生成的过氧化氢的测定方法(1)

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辐射研究与辐射工艺学报 2001年第4期19卷 263-269页

作者：张福根尹毅宁吴季兰北京大学技术物理系北京100871

用动态吸附的方法对γ辐照芦丁和黄芩甙的空气饱和乙醇体系中产生的过氧化氢进行分离 ,测定了辐照生成的过氧化氢的G值 ,得到了与前人不同的结果 ,并分析了产生分歧的原因。提出并确立了正确的方法 :准确测定黄酮类化合物辐照体系中的... 详细信息

用动态吸附的方法对γ辐照芦丁和黄芩甙的空气饱和乙醇体系中产生的过氧化氢进行分离 ,测定了辐照生成的过氧化氢的G值 ,得到了与前人不同的结果 ,并分析了产生分歧的原因。提出并确立了正确的方法 :准确测定黄酮类化合物辐照体系中的过氧化氢值 ,必须先用柱色谱法将过氧化氢从辐照体系中分离出来再进行测定 ,再扣除黄酮类化合物因自氧化而产生的过氧化氢的量。采用 6 .93Gymin- 1的剂量率 ,测得 1× 10 - 3 mol·dm- 3 的芦丁和黄芩甙乙醇溶液中 ,经γ辐照后产生的过氧化氢G值分别为 5 .5± 0 .2和 7.3± 0 .2。与纯乙醇相比 ,辐照后过氧化氢的G值增加。

关键词：芦丁黄芩甙过氧化氢测定方法 α-羟乙基过氧自由基黄酮类化合物

黄酮类化合物与α-羟乙基过氧自由基反应的脉冲辐解研究

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物理化学学报 2013年第1期29卷 199-204页

作者：张福根周瀚洋彭静吴季兰北京大学化学与分子工程学院应用化学系北京100871

由于脂质过氧化反应(LPO)是导致人体疾病(如肝炎、肝硬化、动脉硬化、脑溢血等)的主要原因,而黄酮类化合物是一类很强的过氧化反应抑制剂,因此有必要研究其化学结构与过氧化反应的关系及其抗氧化机理.本文选择α-羟乙基过氧自由基为脂... 详细信息

由于脂质过氧化反应(LPO)是导致人体疾病(如肝炎、肝硬化、动脉硬化、脑溢血等)的主要原因,而黄酮类化合物是一类很强的过氧化反应抑制剂,因此有必要研究其化学结构与过氧化反应的关系及其抗氧化机理.本文选择α-羟乙基过氧自由基为脂质过氧自由基的模拟物,采用脉冲辐解方法研究了乙醇溶液中4种典型的黄酮类化合物(槲皮素、芦丁、儿茶素以及黄岑甙)与α-羟乙基过氧自由基的反应动力学,测得其反应活性顺序为:芦丁>槲皮素>黄岑甙>儿茶素.同时以黄酮体和邻苯二酚为黄酮类化合物不同结构特征的模型化合物,用脉冲辐解法测得二者与α-羟乙基过氧自由基的反应速率常数分别为(1.7±0.1)×106和(2.9±0.1)×105mol-1·dm3·s-1.实验结果表明,在黄酮类化合物与α-羟乙基过氧自由基的反应中,A环C5位的羟基,C环C2=C3或B-C环的大π键和B环邻二羟基共存时清除α-羟乙基过氧自由基活性最好,而且C环C2=C3或B-C环大π键的清除活性好于B环邻二羟基,同时C环是否含有C3-醣甙结构对清除作用没有明显影响.因此我们推测在黄酮类化合物抑制脂质过氧化反应过程中,起主要作用的是C环C2=C3或B-C环的大π键与脂质过氧自由基的双键加成反应.

关键词：黄酮类化合物抗脂质过氧化脉冲辐解动力学化学结构

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一种猫眼列阵赝相位共轭镜的研究

光学学报 1989年第8期9卷 699-705页

作者：张福根张以谟天津大学精仪系

本文介绍一种由一块透镜网格板和一块平面反射镜组成的后向式猫眼列阵赝相位共轭镜(PPCM),并研究了它的视场大小、分辨率及信息自由度.

关键词：猫眼列阵赝相位共轭镜光学元件

基于散射光偏振分布差的颗粒尺寸及折射率测量

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光学学报 2021年第19期41卷 239-247页

作者：张晨雨吕且妮张福根天津大学精密仪器与光电子工程学院天津300072 光电信息技术教育部重点实验室天津300072 珠海真理光学仪器有限公司广东珠海519085

提出一种基于颗粒散射光强正交分布差的颗粒尺寸和折射率同时测量方法。该方法利用颗粒散射光的垂直/平行分量和预设折射率,通过改进的Chahine算法反演得到粒径分布。根据所得粒径分布,计算得到平行/垂直分量,并与测量的平行/垂直分量比... 详细信息

提出一种基于颗粒散射光强正交分布差的颗粒尺寸和折射率同时测量方法。该方法利用颗粒散射光的垂直/平行分量和预设折射率,通过改进的Chahine算法反演得到粒径分布。根据所得粒径分布,计算得到平行/垂直分量,并与测量的平行/垂直分量比对,计算其拟合残差。遍历可能的折射率,使拟合残差趋于无穷小时,所对应的折射率即为颗粒的折射率,对应的粒度分布即为样品粒度分布。对聚丙乙烯标准颗粒、碳化硅及石墨样品进行测量,测量结果显示:对无吸收颗粒,折射率测量准确,吸收性颗粒虚部测量准确,使用所得到折射率测量值可得到准确的粒度分布。

关键词：散射 Mie理论颗粒折射率测量颗粒粒度测量偏振散射

颗粒散射光能分布的反常移动及其对粒度分析的影响

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光学学报 2013年第6期33卷 319-326页

作者：葛宝臻潘林超张福根魏耀林天津大学精密仪器与光电子工程学院天津300072 光电信息技术教育部重点实验室天津300072 珠海欧美克仪器有限公司广东珠海519085

基于米氏散射原理的激光粒度仪是颗粒测量领域应用最广泛的仪器之一。通常情况下颗粒越小,散射角越大,激光粒度仪探测器阵列接收到的散射光能分布的主峰位置越靠外。但是,对特定相对折射率的颗粒,在某些粒径区间,散射光能分布的主峰位... 详细信息

基于米氏散射原理的激光粒度仪是颗粒测量领域应用最广泛的仪器之一。通常情况下颗粒越小,散射角越大,激光粒度仪探测器阵列接收到的散射光能分布的主峰位置越靠外。但是,对特定相对折射率的颗粒,在某些粒径区间,散射光能分布的主峰位置会随着颗粒粒径的减小而向探测器阵列的内侧移动,称之为散射光能分布的反常移动。根据米氏散射原理,给出了反常移动的规律以及不同相对折射率下反常移动的粒径区间,分析了反常移动对粒度分析的影响,提出了降低该影响的方法,并对实际样品进行测试对比。结果表明,该方法可以降低反常移动对粒度分析的影响。

关键词：散射激光粒度仪光能分布反常移动米氏散射主峰位置

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基于环形样品池的激光粒度测量方法

光学学报 2017年第10期37卷 303-311页

作者：潘林超葛宝臻张福根天津大学精密仪器与光电子工程学院天津300072 光电信息技术教育部重点实验室天津300072 珠海真理光学仪器有限公司广东珠海519085

为了扩展散射角的接收范围,提高激光粒度仪对亚微米颗粒的测量精度和分辨率,提出了一种结构简单的环形样品池方法。该方法理论上能够连续无缝地接收0°~180°的散射光,且具有测量下限低的优势。基于环形样品池测量方法,搭建了新型激光... 详细信息

为了扩展散射角的接收范围,提高激光粒度仪对亚微米颗粒的测量精度和分辨率,提出了一种结构简单的环形样品池方法。该方法理论上能够连续无缝地接收0°~180°的散射光,且具有测量下限低的优势。基于环形样品池测量方法,搭建了新型激光粒度测量装置,并对50,100,200,400nm的标准粒子样品以及由它们组合而成的混合样品进行了测量实验,并与传统样品池的测量结果进行了比较。结果表明,环形样品池方法能够准确分辨体积中位径比值为1∶2的标准粒子混合样品。对于亚微米颗粒,环形样品池方法具有测量下限低、测量精度高、分辨率高和可靠性高的特点。

关键词：散射环形样品池激光粒度仪亚微米颗粒

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激光粒度仪的测量上限

光学学报 2018年第4期38卷 347-353页

作者：胡华张福根吕且妮潘林超天津大学精密仪器与光电子工程学院天津300072 光电信息技术教育部重点实验室天津300072 珠海真理光学仪器有限公司广东珠海519085

利用奇异值分解方法,分析了激光粒度仪的光能系数矩阵特性,定义了可以反映粒度分布随光能分布变化的灵敏度参数,给出了特定参数条件下的测量上限。推导得到了仪器的测量上限与物理参数之间的解析表达式,发现在入射光波长不变的情况下,... 详细信息

利用奇异值分解方法,分析了激光粒度仪的光能系数矩阵特性,定义了可以反映粒度分布随光能分布变化的灵敏度参数,给出了特定参数条件下的测量上限。推导得到了仪器的测量上限与物理参数之间的解析表达式,发现在入射光波长不变的情况下,仪器对散射光的最小接收角决定了该仪器的测量上限。实验结果验证了该表达式的正确性。

关键词：散射测量上限激光粒度仪奇异值分解

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理想激光粒度仪及其测量下限与分辨力

激光与光电子学进展 2022年第13期59卷 396-404页

作者：谢群张福根吕且妮天津大学精密仪器与光电子工程学院天津300072 光电信息技术教育部重点实验室天津300072 珠海真理光学仪器有限公司广东珠海519085

激光粒度仪是基于静态光散射原理测量颗粒粒径的一类光学仪器。为了研究激光粒度仪的测量下限和分辨力,定义了能测量0~π范围内散射光的激光粒度仪理想光学模型,并基于采样定律研究了理想模型下的最优探测器密度系数。实验结果表明,在... 详细信息

激光粒度仪是基于静态光散射原理测量颗粒粒径的一类光学仪器。为了研究激光粒度仪的测量下限和分辨力,定义了能测量0~π范围内散射光的激光粒度仪理想光学模型,并基于采样定律研究了理想模型下的最优探测器密度系数。实验结果表明,在散射光能分布丢失的容忍极限为0.1%时,理想模型的最优探测器密度系数为1.0905。在0.5%的噪声强度下,理想模型的测量下限为40 nm,对粒径为100、200、300 nm颗粒的分辨力分别为50.5%、67.3%、75.0%。用搭建的理想模型实验装置对聚苯乙烯标准微球进行了测量,结果表明,该实验装置的测量下限可达50 nm,对粒径为100、200、300 nm颗粒的分辨力分别为50.0%、55.7%、75.0%。

关键词：散射激光粒度仪探测器密度系数测量下限分辨力