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不同加载压力下PZT-95/5铁电陶瓷放电特性研究

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压电与声光 2008年第1期30卷 58-60页

作者：刘雨生刘高旻张福平贺红亮中物院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室四川绵阳621900

利用轻气炮作为加载手段,对PZT-95/5铁电陶瓷进行冲击波压缩,以实现陶瓷受激相变放电。在涵盖了PZT-95/5陶瓷的相变压力点及雨贡纽弹性极限压力点的加载压力区间内,对其放电特性进行了实验研究。获得了不同加载压力下的PZT-95/5铁电陶... 详细信息

利用轻气炮作为加载手段,对PZT-95/5铁电陶瓷进行冲击波压缩,以实现陶瓷受激相变放电。在涵盖了PZT-95/5陶瓷的相变压力点及雨贡纽弹性极限压力点的加载压力区间内,对其放电特性进行了实验研究。获得了不同加载压力下的PZT-95/5铁电陶瓷耐电击穿强度及剩余极化强度等特征参数,并分析和讨论了PZT-95/5在不同加载压力作用下的放电特性。

关键词： PZT-95/5铁电陶瓷冲击波压缩耐电击穿强度剩余极化强度

冲击加载下PZT-95/5陶瓷铁电-反铁电相变实验研究

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高压物理学报 2002年第3期16卷 231-236页

作者：刘高旻谭华袁万宗王海晏张毅中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室四川绵阳621900

用石英计测量了PZT 95 5陶瓷在冲击波作用下发生铁电 -反铁电一级相变时产生的双波结构 ,相变起始压力约为 0 5GPa。对不同状态下的PZT 95 5陶瓷材料进行了扫描电镜电畴分析 ,结果表明 ,在该压力区域陶瓷发生了铁电 -反铁电相变。

关键词： PZT-95/5陶瓷实验研究铁电陶瓷冲击波铁电-反铁电相变

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高压电脉冲反铁电调节器的实验研究

西安交通大学学报 2003年第12期37卷 1296-1298页

作者：张毅杜金梅袁万宗刘高旻王海晏徐卓冯玉军中国工程物理研究院流体物理研究所绵阳621900 西安交通大学电子材料与器件研究所

基于电场诱导的反铁电相向铁电相转变中伴随有巨大电能量吸收的原理,实验研究了反铁电调节器对高压电脉冲的调节作用.工作电压是幅值为50kV、宽度为3.75μs的方型脉冲电压,反铁电调节器由锆锡钛酸铅反铁电陶瓷组成.实验结果显示,反铁电... 详细信息

基于电场诱导的反铁电相向铁电相转变中伴随有巨大电能量吸收的原理,实验研究了反铁电调节器对高压电脉冲的调节作用.工作电压是幅值为50kV、宽度为3.75μs的方型脉冲电压,反铁电调节器由锆锡钛酸铅反铁电陶瓷组成.实验结果显示,反铁电调节器消除了电脉冲前沿的上冲电压峰,填补了后沿的电压波谷,使电脉冲波形平滑化,从而达到了调节电脉冲波形的目的.测量得到的动态电滞回线结果表明,在上述电脉冲作用下材料发生了反铁电相与铁电相之间的转换.

关键词：调节器反铁电高压电脉冲调节电场诱导相变

PZT95/5铁电陶瓷晶粒度对冲击波作用下击穿电压的影响

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无机材料学报 2005年第4期20卷 1019-1024页

作者：张福平贺红亮杜金梅王海晏刘高旻中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室四川绵阳621900

在气炮加载条件下,分别测试了两种晶粒度的PZT95/5铁电陶瓷样品在冲击波作用下的击穿电压,并采用Weibull分布分析了所获得数据.结果表明,PZT95/5铁电陶瓷在冲击波作用下的击穿电压分布可以用二参数Weibull分布模型描述,从击穿电压密度... 详细信息

在气炮加载条件下,分别测试了两种晶粒度的PZT95/5铁电陶瓷样品在冲击波作用下的击穿电压,并采用Weibull分布分析了所获得数据.结果表明,PZT95/5铁电陶瓷在冲击波作用下的击穿电压分布可以用二参数Weibull分布模型描述,从击穿电压密度分布函数和失效率函数来看,晶粒度为2.5μm的PZT95/5样品的击穿电压分布优于晶粒度为7μm的PZT95/5样品击穿电压分布.

关键词： PZT95/5铁电陶瓷击穿电压冲击波晶粒度

PZT 95/5铁电陶瓷的冲击压缩Hugoniot特性研究

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高压物理学报 2008年第1期22卷 30-34页

作者：刘高旻杜金梅刘雨生谭华贺红亮中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室四川绵阳621900

采用一级气体炮加载装置，利用加窗VISAR技术，对极化和末极化两种状态的PZT 95／5铁电陶瓷进行了逆向冲击实验，在0．52～3．8GPa冲击压力范围内，得到了PZT 95／5铁电陶瓷两种状态的O-μ关系。对比文献已有实验数据显示，PZT 95／5铁... 详细信息

采用一级气体炮加载装置，利用加窗VISAR技术，对极化和末极化两种状态的PZT 95／5铁电陶瓷进行了逆向冲击实验，在0．52～3．8GPa冲击压力范围内，得到了PZT 95／5铁电陶瓷两种状态的O-μ关系。对比文献已有实验数据显示，PZT 95／5铁电陶瓷的Hugoniot曲线与初始密度值密切相关，高密度的PZT95／5铁电陶瓷在O～3．0GPa压力范围内的O-μ关系接近线弹性，较低压力下不同极化状态的Hugoniot数据表明，PZT 95／5铁电陶瓷发生了冲击相变。

关键词： PZT 95/5 逆向冲击 VISAR 冲击压缩

未反应JBO-9021炸药冲击雨贡纽曲线的研究

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高压物理学报 2016年第6期30卷 457-462页

作者：张涛赵继波伍星谷岩刘高旻中国工程物理研究院流体物理研究所四川绵阳621999 中国工程物理研究院总体工程研究所四川绵阳621999

采用激光干涉测速技术和楔形炸药,对未反应钝感高能炸药JBO-9021的冲击雨贡纽曲线进行了实验研究。通过激光干涉测试技术对楔形炸药冲击波后不同位置的多点粒子速度进行测试,获得一组不同压力下未反应炸药中的波后粒子速度和冲击波速度... 详细信息

采用激光干涉测速技术和楔形炸药,对未反应钝感高能炸药JBO-9021的冲击雨贡纽曲线进行了实验研究。通过激光干涉测试技术对楔形炸药冲击波后不同位置的多点粒子速度进行测试,获得一组不同压力下未反应炸药中的波后粒子速度和冲击波速度,通过曲线拟合得到未反应炸药的冲击雨贡纽曲线。同时将未反应炸药的冲击雨贡纽曲线和冲击波阵面的Rankine-Hugoniot关系进行联立,获得未反应炸药的状态方程。

关键词： JBO-9021 高能钝感炸药激光干涉测速冲击雨贡纽曲线

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轻小型高电压大电流脉冲电源研制

高电压技术 2018年第9期44卷 3016-3021页

作者：伍友成刘高旻戴文峰付佳斌贺红亮邓建军中国工程物理研究院流体物理研究所

Pb（Zr0.95Ti0.05）O3（PZT95/5）铁电陶瓷具有较大的剩余极化强度,在冲击波压力作用下会发生铁电–反铁电相变去极化,从而释放出铁电陶瓷内部的束缚电荷。为此提出一种新型的小型高电压大电流脉冲电源,以炸药驱动铁电体脉冲发生器作为... 详细信息

Pb（Zr0.95Ti0.05）O3（PZT95/5）铁电陶瓷具有较大的剩余极化强度,在冲击波压力作用下会发生铁电–反铁电相变去极化,从而释放出铁电陶瓷内部的束缚电荷。为此提出一种新型的小型高电压大电流脉冲电源,以炸药驱动铁电体脉冲发生器作为初始电源,为高电压脉冲电容器提供充电电流,当充电结束时电容器电压达到最大值,再触发电容器放电开关使其闭合,可在高阻抗负载上获得快前沿高电压、大电流电脉冲。实验设计的PZT95/5铁电陶瓷电源输出矩形脉冲电流,最大值约47 A、脉冲宽度约3.9μs、上升前沿210 ns,经脉冲电容器和锐化开关进行脉冲调制后,在负载上获得脉冲电流峰值大于1 kA、脉冲半高宽约130 ns、上升前沿15 ns,负载电压达到80 kV以上。实验结果与理论计算基本一致,为研制轻小型高电压脉冲源提供了一种新的技术途径。

关键词： PZT95/5 铁电陶瓷冲击波高电压脉冲功率

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PZT 95/5陶瓷电致失效机理研究

物理学报 2011年第5期60卷 708-712页

作者：张福平杜金梅刘雨生刘艺刘高旻贺红亮中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室绵阳621900

对PZT 95/5陶瓷在直流电场、脉冲方波电场以及半正弦波电场作用下的失效机理进行了理论和实验分析.结果表明在直流作用下,其失效机理以热-电耦合失效为主;而在脉冲电场作用下,考虑振动冲击效应以及相关的力谱分布,脉宽越短,能量向高频偏... 详细信息

对PZT 95/5陶瓷在直流电场、脉冲方波电场以及半正弦波电场作用下的失效机理进行了理论和实验分析.结果表明在直流作用下,其失效机理以热-电耦合失效为主;而在脉冲电场作用下,考虑振动冲击效应以及相关的力谱分布,脉宽越短,能量向高频偏移,越可能发生力-电耦合失效;当脉宽增加,PZT 95/5陶瓷失效机理将从力-电耦合失效逐步转变成直流失效模式.

关键词： PZT 95/5 失效机理直流电场脉冲电场

冲击波作用下Pb(Zr_(0.95)Ti_(0.05))O_3铁电陶瓷去极化后电阻率动态特性

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物理学报 2017年第4期66卷 229-234页

作者：伍友成刘高旻戴文峰高志鹏贺红亮郝世荣邓建军中国工程物理研究院流体物理研究所绵阳621900

在冲击波压力作用下,极化Pb(Zr_(0.95)Ti_(0.05))O_3(PZT95/5)铁电陶瓷会发生铁电-反铁电相变失去极化,由于冲击波压力高、作用时间短,伴随材料去极化相变出现的瞬态电导特性难以准确测试.本文建立了新的实验方法,采用脉冲电容器作为冲... 详细信息

在冲击波压力作用下,极化Pb(Zr_(0.95)Ti_(0.05))O_3(PZT95/5)铁电陶瓷会发生铁电-反铁电相变失去极化,由于冲击波压力高、作用时间短,伴随材料去极化相变出现的瞬态电导特性难以准确测试.本文建立了新的实验方法,采用脉冲电容器作为冲击波加载铁电陶瓷脉冲电源的输出负载,在冲击波压力约3.5 GPa的实验中直接测得铁电陶瓷的漏电流,计算得到PZT95/5铁电陶瓷去极化后的电阻率,变化范围为2.2×10~4—3.5×10~4?·cm;在实验数据的基础上,建立了动态电阻模型,对冲击波传播过程中PZT95/5铁电陶瓷去极化后的电阻率进行了分析,初步揭示了冲击波作用下PZT95/5铁电陶瓷去极化后电阻率的动态特性.

关键词： Pb (Zr0.95Ti0.05) O3 冲击波去极化电阻率